Главное меню
Главная О сайте Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Аналитическая химия Ароматерапия Биотехнология Биохимия Высокомолекулярная химия Геохимия Гидрохимия Древесина и продукты ее переработки Другое Журналы История химии Каталитическая химия Квантовая химия Лабораторная техника Лекарственные средства Металлургия Молекулярная химия Неорганическая химия Органическая химия Органические синтезы Парфюмерия Пищевые производства Промышленные производства Резиновое и каучуковое производство Синтез органики Справочники Токсикология Фармацевтика Физическая химия Химия материалов Хроматография Экологическая химия Эксперементальная химия Электрохимия Энергетическая химия
Новые книги
Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 2" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 1" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 12" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 11" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 10" (Журналы)
Книги по химии
booksonchemistry.com -> Добавить материалы на сайт -> Аналитическая химия -> Бабушкин А.А. -> "Методы спектрального анализа " -> 17

Методы спектрального анализа - Бабушкин А.А.

Бабушкин А.А., Бажулин П.А., Королев Ф.А., Левшин Л.В. Методы спектрального анализа — МГУ, 1962. — 509 c.
Скачать (прямая ссылка): babushkinmetodispektralnogoanaliza1962.pdf
Предыдущая << 1 .. 11 12 13 14 15 16 < 17 > 18 19 20 21 22 23 .. 241 >> Следующая


т f

3*

35. Фотографирование большого участка спектра возможно со спектрографом ДФС-9 с вогнутой дифракционной решеткой, установленной по схеме Пашена —Рунге (рис. 15). Дифракционная решетка наре-

занная на вогнутой сферической поверхности с радиусом кривизны R, диспергирует свет в соответствии с (2.3) и одновременно фокусирует

спектр на круге диаметра

G

проходящем через входную щель (S), центр кривизны решетки С и вершину решетки G; этот круг носит название круга Роулан-да. В приборе ДФС-9 спектр фотографируется на пленке длиной 500 мм, располагаемой по дуге круга с радиусом 1 м. Обратная дисперсия при решетке 600 штрихов/мм в первом порядке составляет 8 к/мм.

При работе с дифракционными спектрографами необходимо иметь в виду наложение спектров разных порядков; при постоянных значениях углов а и ? условие (2.3) выполняется для ряда длин волн, удовлетворяющих условию m'L = 2 m • = 3tn—= ...

2 З

Если налагающиеся длины волн действуют на фотографическую пластинку, то нежелательные области спектра необходимо устранить светофильтрами. Например, при фотографировании видимого спектра в первом порядке на него налагается ультрафиолетовый спектр второго порядка; этот последний легко удалить стеклянными светофильтрами, поставленными перед щелью спектрографа. Если использовать несенсибилизированную

Рис. 15. Схема работы вогнутой дифракционной решетки в установке Пашена — Рунге

36 пленку, нечувствительную к длинноволновому участку-спектра, то мож* но фотографировать участок ультрафиолетового спектра во втором порядке, не боясь наложения длинноволнового участка видимого спектра первого порядка. Однако устранить видимый спектр, когда необходимо фотографировать ультрафиолетовый, трудно, так как нет светофильтров, поглощающих видимое излучение и прозрачны« в широкой области для ультрафиолетового. Поэтому ультрафиолетовый спектр фотографируют обычно в первом порядке.

Область спектра, пригодная для фотографирования с данной дифракционной решеткой, определяется способностью решетки кон* центрировать энергию в некоторой спектральной области. Современные решетки имеют ступенчатый профиль штрихов, который определяет область наибольшей концентрации энергии. В других областях спектра энергии мало. Например, если решетка концентрирует до 70% энергии в видимой области первого порядка, то на ультрафиолетовую область первого порядка приходится так мало энергии, что практически невозможно фотографировать ее спектр. Вместе с тем такая решетка дает хорошую интенсивность ультрафиолетового спектра во втором порядке; естественно, при этом надо устранить мешающий видимый спектр первого порядка. При фотографировании линейчатых спектров спектр другого порядка может дать нежелательное наложение спектральных линий.

Все спектральные приборы можно характеризовать следующими тремя основными количественными величинами: линейная дисперсия, разрешающая способность и светосила.

Угловая и линейная дисперсия

Диспергирующая система спектрального прибора характеризуется угловой дисперсией, т. е. изменением угла отклонения 0 или угла дифракции ?, приходящимся на единичный интервал спектра. Для призменной диспергирующей системы, состоящей из k призм, из (2.1) получаем:

в

sin-

JL= 2k—__2 _ Ih dn t 8 + 8 (24.

dl dX 5 + I n dl 2 V

cos —-—

Для дифракционной решетки из (2.3) имеем:

d? = m dl d cos ?

(2.4a)

Выражение (2.4) показывает, что для призменной системы угловая дисперсия возрастет при уменьшении длины волны в соответствии с

dtt

возрастанием дисперсии показателя преломления — . Между тем

dX

для дифракционной решетки угловая дисперсия при заданном порядке спектра m практически остается постоянной, так как в (2.4а) cos? в пределах одного порядка спектра изменяется очень мало; однако угловая дисперсия возрастает пропорционально номеру порядка спектра. Это свойство решетки выгодно отличает ее от спектральной призмы.

Выражения (2.4) и (2.4а) позволяют легко определить изменение положения спектральных линий вдоль поверхности спектра. Ограничимся пока призмевными приборами и приборами с плоской дифрак*

37 ционной решеткой. Умножив правые и левые части (2.4) и (2.4а) на фокусное расстояние камерного объектива, при расположении спектра перпендикулярно оптической оси камерного объектива (є = 90°) получим соответственно:

JL = ILf. JlL.^l+l, (2.5)

d\ п ' dl & 2 v ;

dl mf

dl d cos ?

(2.5a)

Здесь dl— элемент длины спектра, соответственно равный fdQ и fd?.

Величина линейной дисперсии по (2.5) и (2.5а) выражается в единицах мм/А. Практически принято пользоваться обратной величиной А/мм, т. е. числом А, приходящихся на 1 мм длины спектра.

Величина — называется обратной линейной дисперсией. В случае dl

расположения спектра под углом е<90° формула (2.5) должна быть изменена в соответствии с тем, что элемент длины спектра dl должен быть спроектирован на плоскость, перпендикулярную оптической оси камеры; в этом случае в формуле (2.5) вместо dl надо взять dl • sins и тогда линейная дисперсия призменного спектрографа будет выражаться формулой
Предыдущая << 1 .. 11 12 13 14 15 16 < 17 > 18 19 20 21 22 23 .. 241 >> Следующая

Авторские права © 2011 BooksOnChemistry. Все права защищены.
Реклама