Главное меню
Главная О сайте Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Аналитическая химия Ароматерапия Биотехнология Биохимия Высокомолекулярная химия Геохимия Гидрохимия Древесина и продукты ее переработки Другое Журналы История химии Каталитическая химия Квантовая химия Лабораторная техника Лекарственные средства Металлургия Молекулярная химия Неорганическая химия Органическая химия Органические синтезы Парфюмерия Пищевые производства Промышленные производства Резиновое и каучуковое производство Синтез органики Справочники Токсикология Фармацевтика Физическая химия Химия материалов Хроматография Экологическая химия Эксперементальная химия Электрохимия Энергетическая химия
Новые книги
Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 2" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 1" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 12" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 11" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 10" (Журналы)
Книги по химии
booksonchemistry.com -> Добавить материалы на сайт -> Аналитическая химия -> Бабушкин А.А. -> "Методы спектрального анализа " -> 23

Методы спектрального анализа - Бабушкин А.А.

Бабушкин А.А., Бажулин П.А., Королев Ф.А., Левшин Л.В. Методы спектрального анализа — МГУ, 1962. — 509 c.
Скачать (прямая ссылка): babushkinmetodispektralnogoanaliza1962.pdf
Предыдущая << 1 .. 17 18 19 20 21 22 < 23 > 24 25 26 27 28 29 .. 241 >> Следующая


гго?

Рис. 21. Схема распылителя с газовой горелкой: 1 — капилляр для введения раствора; 2 — поступление воздуха; 3— сгок излишнего раствора; 4 — соединительная трубка; 5 — поступление газа; 6 — горелка

Рис. 22. Схема электрической дуги постоянного тока

„ tob возбуждается к свечению и

J- становится доступным для опре-

О деления. Пропускание через пла-

мя импульсного высоковольтного разряда позволяет возбуждать атомы почти всех элементов. Установки для получения газового пламени позволяют легко обеспечить стабильное поступление составляющих горючей смеси и высокую стабильность свечения пламени. Это дает возможность применять фотоэлектрическую методику фотометрирования отдельных спектральных линий, выделяемых либо монохроматическими фильтрами (например, интерференционными), либо монохроматорами; на этом основаны методы пламенной фотометрии и спектрофотометр,ии.

Дуга постоянного тока применяется для анализа порошковых проб. Схема питания этой дуги изображена на рис. 22. Дуга постоянного тока обладает падающей, вольтамперной характеристикой, т. е. при увеличении силы тока напряжение на электродах дуги падает. Случайные колебания силы тока приводят к неустойчивому режиму горения дуги, к колебаниям интенсивности спектра в целом и отдельных спектральных линий. Для силы тока / в цепи дуги можно написать закон Ома в

следующем виде: / =—-—, гдеУ—питающее напряжение, R6-бал-

Яб + Яд

ластное сопротивление и Я, — сопротивление дугового промежутка. ¦Колебания силы тока вызываются случайными изменениями сопротивления Rr, происходящими от изменения длины дуги, от случайного поступления большого количества вещества в зону разряда. Из закона Ома следует, что для снижения колебаний силы тока необходимо иметь балластное сопротивление R6^Ra- При этом одновременно надо поднять и питающее напряжение V. Опыт показывает, что уже при V> 200 в наблюдается достаточная устойчивость горения дуги. Сила

48 тока выбирается в зависимости от конкретной задачи; обычно берется 5—6а, при анализе порошков — 10—20а.

Разность потенциалов на электродах дуги зависит от материала электродов; при чистых угольных (графитовых) электродах она достигает 70 в, для металлических электродов снижается до 40—50 в. Остальное падение напряжения приходится на балластное сопротивление.

Зажигание дуги постоянного тока можно осуществить путем сопри-крсновения электродов или путем пропускания между электродами высокочастотной искры, используемой и для зажигания дуги переменного тока (см. ниже). При соприкосновении электродов происходит интенсивное разогревание небольших участков электродов, откуда начинается эмиссия электронов (с катода), при разведении электродов вспыхивает дуга. Электроны, покидающие катод, приобретают значительную энергию, проходя катодное падение напряжения, ионизуют газ в межэлектродном промежутке, двигаются к аноду и разогревают его, обеспечивая испарение вещества из анодного кратера. Встречный поток ионов идет к катоду и поддерживает его высокую температуру. Таким образом устанавливается постоянное горение дуги.

При зажигании с помощью высокочастотной искры в промежутке между электродами создается проводящая плазма, обеспечивающая прохождение разрядного тока, который разогревает анод и катод дуги; в дальнейшем дуга не нуждается в поддерживании, и высокочастотная искра может быть отключена.

Угольная дуга с графитовыми электродами создает хорошие условия для испарения тугоплавких соединений, вводимых в канал положительного электрода. Во время горения дуги на конце положительного электрода (анода) температура достигает почти 3900° К и быстро спадает вдоль оси электрода; так, на расстоянии 10 мм от конца электрода температура едва составляет 1500° К. Конец отрицательного электрода имеет более низкую температуру — около 3300° К при очень ограниченном размере катодного пятна.

При повышении тока в дуге температура плазмы дуги несколько повышается. Однако она существенным образом зависит от потенциала ионизации атомов, находящихся в плазме; эта зависимость представлена графически на рис. 23.

Введение в плазму дуги легко ионизируемых элементов (К, Na и др.) снижает разность потенциалов на электродах дуги и понижает температуру плазмы. Физический смысл этого явления заключается в следующем. Для обеспечения проводимости плазмы при заданном токе необходимо иметь соответствующее количество электронов, которые создаются в плазме за счет термической ионизации атомов. Еслц в плаз-

дуги от потенциала ионизации , элементов

4 Зак. 127

49 ме находятся атомы с высоким потенциалом ионизации, то для получения нужного количества электронов необходима более высокая температура, как это следует из формулы Саха (1.6). Указанное свойство плазмы дуги приводит к важному для количественного спектрального анализа выводу: при горении проб различного состава в плазме будут устанавливаться разные температуры, что приведет к изменению интен-сивностей спектральных линий (поскольку эти интенсивности в плазме дуги при наличии термодинамического равновесия определяются формулой Больцмана (1.2)) и, следовательно, к погрешностям количественного определения.
Предыдущая << 1 .. 17 18 19 20 21 22 < 23 > 24 25 26 27 28 29 .. 241 >> Следующая

Авторские права © 2011 BooksOnChemistry. Все права защищены.
Реклама