Главное меню
Главная О сайте Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Аналитическая химия Ароматерапия Биотехнология Биохимия Высокомолекулярная химия Геохимия Гидрохимия Древесина и продукты ее переработки Другое Журналы История химии Каталитическая химия Квантовая химия Лабораторная техника Лекарственные средства Металлургия Молекулярная химия Неорганическая химия Органическая химия Органические синтезы Парфюмерия Пищевые производства Промышленные производства Резиновое и каучуковое производство Синтез органики Справочники Токсикология Фармацевтика Физическая химия Химия материалов Хроматография Экологическая химия Эксперементальная химия Электрохимия Энергетическая химия
Новые книги
Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 2" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 1" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 12" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 11" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 10" (Журналы)
Книги по химии
booksonchemistry.com -> Добавить материалы на сайт -> Аналитическая химия -> Бабушкин А.А. -> "Методы спектрального анализа " -> 28

Методы спектрального анализа - Бабушкин А.А.

Бабушкин А.А., Бажулин П.А., Королев Ф.А., Левшин Л.В. Методы спектрального анализа — МГУ, 1962. — 509 c.
Скачать (прямая ссылка): babushkinmetodispektralnogoanaliza1962.pdf
Предыдущая << 1 .. 22 23 24 25 26 27 < 28 > 29 30 31 32 33 34 .. 241 >> Следующая


Особенностью высокочастотного возбуждения спектральных линий является то, что с его помощью легко возбуждается свечение при очень низких давлениях. В кольцевом разряде удается возбуждать свечение при давлениях порядка IO-3 мм рт. ст. Усиление эффективности возбуждения и ионизации в высокочастотном разряде связано с тем, что

15006

Рис. 30. Упрощенная схема высокочастотного генератора

57 электроны в разряде совершают колебательное движение, что очень сильно увеличивает вероятность столкновения их с атомами и вероятность возбуждения и ионизации атомов.

В кольцевом разряде напряженность наводимого высокочастотного электрического поля зависит от расстояния до оси трубки. Если считать приближенно магнитное паче по сечению трубки постоянным, то магнитный поток Ф внутри трубки радиуса г будет равен

Ф = кг2Н = Ttr2H0Coswt,

где H — магнитное поле внутри трубки, переменное во времени, H0- амплитуда колебания магнитного поля, to — циклическая частота электромагнитных колебаний в контуре генератора. Наводимая на окружности радиуса г электродвижущая сила LJ будет выражаться

U =--— = ~шг2Н0 sin Ы.

dt 0

В свою очередь напряженность электрического поля на окружности радуса г будет равна

г, U ыгНп . , E --=-- sin iut.

2лт 2

Из вышеизложенного следует, что электроны, движущиеся по окружностям большего радиуса, будут иметь значительно большие скорости, нежели электроны, движущиеся по окружностям меньшего радиуса. Поэтому на периферии трубки при кольцевом разряде будут возбуждаться уровни энергии с большими потенциалами возбуждения.

Высокочастотный и особенно кольцевой разряд обладает большой способностью диссоциировать молекулы газа на атомы. Кроме того, при таком разряде стенки разрядной трубки обычно заряжаются до значительно более высоких отрицательных потенциалов, нежели при обычных газовых разрядах. Вследствие этого в высокочастотном разряде происходит интенсивное поглощение вещества стенками разрядной трубки, и последняя сравнительно быстро становится жесткой. В трубках, изготовленных из кварцевого стекла, процесс увеличения жесткости протекает медленнее.

Характер возбуждения спектра при высокочастотном разряде сильно зависит от давления несущего разряд газа. Чем выше давление, тем меньше длина свободного пробега электронов и тем ниже их кинетическая энергия. Поэтому при значительных давлениях порядка 1 мм рт. ст. происходит возбуждение линий, у которых верхние уровни имеют сравнительно небольшой потенциал возбуждения. При меньших давлениях интенсивно возбуждаются линии, у которых верхний уровень обладает высоким потенциалом возбуждения. Если нужно возбудить молекулярный спектр, то необходимо брать большие давления, так как при этом электроны в разряде имеют меньшую энергию и диссоциация газовых молекул незначительна. Наоборот, при меньших давлениях, когда электроны в разряде набирают большие скорости, диссоциация происходит достаточно интенсивно и в спектре интенсивно проявляются линии атомов.

В высокочастотном разряде можно с успехом возбуждать спектры сравнительно легко летучих веществ (ртуть, соединения щелочных элементов и др.). В этом случае необходимо поддерживать относительно высокое давление. В спектрах наблюдаются весьма интенсивные

58 дуговые линии металла. Недостатком этого способа возбуждения является большое допплеровское уширение, возникающее в результате высокой температуры разряда. При низких давлениях (порядка 0,001 мм рт. ст.) температура в высокочастотном разряде невелика и допплеровский эффект проявляется значительно слабее.

§ 10. ВСПОМОГАТЕЛЬНЫЕ ПРИБОРЫ И ПРИНАДЛЕЖНОСТИ

Осветительные системы служат для правильного освещения источником света щели спектрального аппарата. Во многих случаях требуется получить равномерное распределение освещенности вдоль входной щели и вдоль спектральных линий в спектре. Такое освещение щели необходимо для методов количественного спектрального анализа, использующих ступенчатый ослабитель. В некоторых случаях для изучения распределения свечения элементов по облаку разряда используется резкое изображение источника на щели прибора. В этом случае отдельные участки облака дадут спектры, расположенные друг над другом.

Рассмотрим здесь наиболее употребительную и наиболее совершенную трехлинзовую осветительную систему, попутно отметим и дру-

гие способы освещения, являющиеся более частными случаями. На рис. 31 источник света (3) линзой (4) изображается с некоторым увеличением на промежуточной диафрагме (5), которая из этого изображения вырезает нужный участок, например среднюю зону. Непосредственно за этой диафрагмой располагается вторая линза (б—7), которая изображает на щели (S) спектрального прибора отверстие линзы (4). При этом на щели (8) получается равномерно освещенный1 круг за счет излучения той части источника, которая приходится на отверстие диафрагмы (5). Наконец, линза (.9), расположенная непосредственно перед щелью спектрального прибора, дает увеличенное изображение диафрагмы (5) с соответствующей частью светящегося облака источника на действующем отверстии прибора (на рис. 31 на объективе коллиматора {10—11)). Это изображение <не должно быть больше величины действующего отверстия'прибора, иначе часть лучей, вошедших в спектральный прибор, не будет использована. При этом условии обеспечивается равномерная освещенность вдоль спектральных линий, что совершенно необходимо при работе со ступенчатым ослабителем, располагаемым между входной щелью (8) и линзой (9).
Предыдущая << 1 .. 22 23 24 25 26 27 < 28 > 29 30 31 32 33 34 .. 241 >> Следующая

Авторские права © 2011 BooksOnChemistry. Все права защищены.
Реклама