Главное меню
Главная О сайте Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Аналитическая химия Ароматерапия Биотехнология Биохимия Высокомолекулярная химия Геохимия Гидрохимия Древесина и продукты ее переработки Другое Журналы История химии Каталитическая химия Квантовая химия Лабораторная техника Лекарственные средства Металлургия Молекулярная химия Неорганическая химия Органическая химия Органические синтезы Парфюмерия Пищевые производства Промышленные производства Резиновое и каучуковое производство Синтез органики Справочники Токсикология Фармацевтика Физическая химия Химия материалов Хроматография Экологическая химия Эксперементальная химия Электрохимия Энергетическая химия
Новые книги
Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 2" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 1" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 12" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 11" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 10" (Журналы)
Книги по химии
booksonchemistry.com -> Добавить материалы на сайт -> Биохимия -> Лазуркин Ю.С. -> "Физические методы исследования белков и нуклеиновых кислот" -> 107

Физические методы исследования белков и нуклеиновых кислот - Лазуркин Ю.С.

Лазуркин Ю.С. Физические методы исследования белков и нуклеиновых кислот — М.: Наука, 1967. — 342 c.
Скачать (прямая ссылка): afizsvoystvapentanola1967.djvu
Предыдущая << 1 .. 101 102 103 104 105 106 < 107 > 108 109 110 111 112 113 .. 126 >> Следующая

Оптически анизотропная среда 1 характеризуется избранным направлением, называемым оптической осью, по которому поляризованный свет распространяется в среде со скоростью Уц, отличной от скорости распространения v±_ света, поляризованного перпендикулярно этому направлению. Свет с любым другим направлением поляризации, проходя сквозь оптически анизотропную среду, становится эллиптически поляризованным.
Двум различным скоростям v ц и v± отвечают соответственно два разных коэффициента преломления — Пц и H1. Оптически анизотропная среда, следовательно, является двулучепрелом-ляющей. Рассмотрим механизм возникновения оптической анизотропии.
а. Механизм ДЛП
Молекулы вещества, сквозь которое проходит световая волна, способны электрически поляризоваться в поле, создаваемом волной. Дипольный момент р данной молекулы, возникший под действием возбуждающего электрического поля Е, связан с ним соотношением
P= ГЕ.
1 Здесь и в дальнейшем речь будет идти об одноосных анизотропных средах.
274
Здесь. Y — поляризуемость молекулы в направлении поля. В результате поляризации молекул возникает вторичное электромагнитное поле, так что суммарная электромагнитная волна, распространяющаяся в данной среде, отлична от падающей волны. Это выражается прежде всего в изменении скорости распространения и в преломлении света.
Из мол.екулярной оптики известно (см., например, [59]), что коэффициент преломления п связан с поляризуемостью Y молекул соотношением
л»=1—4я#г, (36)
где N — число молекул в единице объема.
Молекулы могут обладать разной поляризуемостью в различных направлениях. Пусть, например, поляризуемость молекулы равна у її для некоторого направления (назовем его оптической осью молекулы) и vi для любого направления, перпендикулярного оптической оси. Предположим также, что молекулы одинаково ориентированы. Пусть свет падает перпендикулярно оптическим осям молекул. Тогда для компонентов световой волны, поляризованных соответственно параллельно и перпендикулярно оптическим осям, коэффициенты преломления будут различны:
п\ =1— 4 JtJVy и, (36а)
п]_ =1—4JtJVTj.. (366)
Таким образом, анизотропия поляризуемости молекул приводит к двойному лучепреломлению. Оптическая ось анизотропной среды параллельна оптическим осям ориентированных молекул.
Предположим, что падающий свет линейно поляризован и направление его поляризации не совпадает с направлением оптической оси среды. Разложим этот свет на составляющие, поляризованные параллельно и перпендикулярно оптической оси среды. Колебания электрических векторов этих составляющих до проникновения в анизотропную среду синфазны. В среде, вследствие различия в скоростях распространения этих компонентов падающего света, синфазность нарушается, и свет становится эллиптически поляризованным.
Образовавшуюся разность фаз можно компенсировать, например, помещая на пути света, выходящего из данного анизотропного слоя, другой оптически анизотропный слой с осью, пер^ пендикулярной к оси первой среды. Тогда компоненты света с поляризацией вдоль и поперек оптической оси, попадая во второй анизотропный слой, меняются ролями и при соответствующем выборе толщины компенсирующего слоя суммарный сдвиг фаз после прохождения сквозь обе среды становится равным 0. Для этой цели в оптике применяются специальные компенсаторы различных конструкций. На рис. 34 изображена принципиальная
18* 275
оптическая схема определения ориентации оптической оси и разности фаз, возникающих в анизотропной среде. Ориентация оптической оси исследуемой среды определяется при помощи скрещенных поляризатора П и анализатора А. Если исследуемая среда изотропна, то сквозь систему поляризатор — среда — анализатор свет не проходит ни при какой ориентации скрещенных П и А (перед наблюдателем — темное поле зрения). Если среда анизотропна и направления ее главных поляризуемостей совпадают с направлениями осей поляризатора и анализатора, свет
среда
Рис. 34. Принципиальная оптическая схема определения силы ДЛП и направления оптической оси анизотропной среды
также не проходит. Однако уже при небольшом повороте скрепленных П и А от этого положения поле зрения просветляется. Это и позволяет определить ориентацию оптической оси исследуемой двулучепреломляющей среды.
Для определения разности фаз между двумя поляризованными взаимно перпендикулярно компонентами проходящего сквозь среду света используется компенсатор, например схематически изображенный на рис. 34 компенсатор Бабинэ (К), состоящий из двух кварцевых клиньев с взаимно перпендикулярными оптическими осями. Компенсирующий сдвиг фаз создается разностью толщин первого и второго клина, которую можно регулировать. При этом плоскости поляризации П и А устанавливаются под углом 45° к направлению оптической оси среды. Для точных измерений обычно применяются более сложные компенсаторы [60, 61] в сочетании с полутеневыми устройствами.
Зная толщину образца d, можно определить разность между главными показателями преломления, пользуясь соотношением
где К — длина волны падающего света; бф — измеренная разность фаз.
Предыдущая << 1 .. 101 102 103 104 105 106 < 107 > 108 109 110 111 112 113 .. 126 >> Следующая

Авторские права © 2011 BooksOnChemistry. Все права защищены.
Реклама