Главное меню
Главная О сайте Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Аналитическая химия Ароматерапия Биотехнология Биохимия Высокомолекулярная химия Геохимия Гидрохимия Древесина и продукты ее переработки Другое Журналы История химии Каталитическая химия Квантовая химия Лабораторная техника Лекарственные средства Металлургия Молекулярная химия Неорганическая химия Органическая химия Органические синтезы Парфюмерия Пищевые производства Промышленные производства Резиновое и каучуковое производство Синтез органики Справочники Токсикология Фармацевтика Физическая химия Химия материалов Хроматография Экологическая химия Эксперементальная химия Электрохимия Энергетическая химия
Новые книги
Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 2" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 1" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 12" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 11" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 10" (Журналы)
Книги по химии
booksonchemistry.com -> Добавить материалы на сайт -> Биохимия -> Лазуркин Ю.С. -> "Физические методы исследования белков и нуклеиновых кислот" -> 44

Физические методы исследования белков и нуклеиновых кислот - Лазуркин Ю.С.

Лазуркин Ю.С. Физические методы исследования белков и нуклеиновых кислот — М.: Наука, 1967. — 342 c.
Скачать (прямая ссылка): afizsvoystvapentanola1967.djvu
Предыдущая << 1 .. 38 39 40 41 42 43 < 44 > 45 46 47 48 49 50 .. 126 >> Следующая

а. Получение инфракрасных спектров...... 132
б. Интерпретация инфракрасных спектров .... 135
в. Применение инфракрасной спектроскопии для изучения белков и нуклеиновых кислот........ 138
3. Спектрополяриметрия. В. И. Пермогоров...... 148
а. Сущность явления оптической активности .... 150
б. Методы измерения вращения плоскости поляризации . 154
в. Дисперсия оптической активности белков и полипептидов 156
г. Дисперсия оптической активности нуклеиновых кислот . 162
4. Люминесценция. JI. А. Тумерман........166
а. Определение и классификация явлений люминесценции . 168
б. Спектры излучения........... 172
в. Техника спектрально-флуоресцентных исследований . 181
г. Энергетический и квантовый выход флуоресценции . . 186
д. Процессы тушения флуоресценции...... 190
е. Длительность флуоресценции........ 191
ж. Поляризация флуоресценции растворов сложных органических молекул............ 201
з. Длительное послесвечение растворов сложных органических молекул............. 212
Литература.....'.......... 218
Молекулярные спектры охватывают весьма широкий диапазон длин волн — от далекой ультрафиолетовой до далекой инфракрасной области. В молекулярной спектроскопии принято следующее условное деление спектра электромагнитного излучения: ниже 0,2 мк — далекая или вакуумная ультрафиолетовая область; 0,2—0,4 — ближняя ультрафиолетовая область; 0,4— 0,8 — видимая область; 0,8—2,5 — ближняя инфракрасная область; 2,5—50 — средняя инфракрасная область и 50—2000 мк—
8 Физические методы исследования белков
ИЗ
далекая инфракрасная область. Длина волны света X измеряется в мк (1 жк=10-4 см), ангстремах (1 A=IO-3 см), ммк1 (1 mmk=IQ А). Частота света характеризуется следующими величинами: частотой v = c/%, измеряемой в сек-1, круговой частотой а> = 2яу, измеряемой в сек-1; волновым числом V= 1Д, измеряемым в см-1.
Поглощающий свет образец характеризуется оптической плотностью
D=\gj-, (1)
где /о — интенсивность падающего света; / — интенсивность прошедшего света. Данная полоса поглощения характеризуется частотой (или длиной волны) максимума, интенсивностью и шириной. Оптическая плотность образца, молекулы которого ориентированы преимущественно в определенном направлении, зависит от величины угла между выделенным направлением (осью образца) и направлением электрического поля поляризованной световой волны. Значение угла, при котором оптическая плотность максимальна, определяет поляризацию образца.
Поглощение света молекулой носит резонансный характер и велико только тогда, когда частота света близка к одной из собственных частот молекулы или, говоря на квантовом языке, когда энергия кванта света близка к разности энергий одного из возбужденных и основного состояния молекулы.
Собственные частоты системы частиц имеют порядок величины
V0= t-v-> (2)
где m — масса частицы; k — силовая постоянная, определяющаяся характером сил, действующих между частицами. Так как в молекулах взаимодействие носит чисто электромагнитный характер, то
где е — заряд электрона; ао—-характерное расстояние между частицами.
Эту оценку можно получить следующим образом. Рассмотрим заряд е массы т, вращающийся по орбите радиуса ай вокруг неподвижного заряда е.
1 Согласно международной системе единиц Si, миллимикрон следует называть нанометром {нм). Такое название, однако, еще не получило широкого распространения.
і 14
Круговую частоту <в0 находим, приравнивая выражение для центростремительной силы силе кулоновского притяжения:
2 ?2
та>0а0 = —.
Такая же оценка получается для частоты линейных колебаний частицы массы т и заряда е вблизи неподвижного заряда е. В этом случае а0 будет равновесным расстоянием между колеблющейся частицей и неподвижной.
Молекулы состоят из частиц двух сортов — валентных электронов и атомных остовов — ионов. Для электронов (е~5> Ю-10 CGSE; O0-IO-8 см; т~10-27 г) характерная частота v«~1015 сек-1, а для ионов, которые приблизительно в 104 раз тяжелее, v,~ 1013 сек-1. Это соответствует длинам волн Хе~0,1жк; Xf- ~ 10 мк. Мы видим, что электронные колебания (переходы) должны возбуждаться ультрафиолетовым светом, а колебания ионов — инфракрасным. На самом деле электронные и колебательные спектры занимают широкие области длин волн, но эти области не перекрываются. Поэтому можно считать, что электронные и ионные колебания возбуждаются независимо. Собственные колебания и вращения ионного каркаса приводят лишь к размытию линий поглощения, отвечающих переходам.
Поглотив квант света, молекула недолго находится в возбужденном состоянии. Обычно не более чем через Ю-9—Ю-8 сек она вновь переходит в основное состояние. Судьба освободившейся при этом энергии зависит от многих причин. Как правило, часть энергии переходит в тепло (в энергию колебаний рассматриваемой молекулы и молекул, ее окружающих). Остальная энергия может быть испущена в виде кванта света с длиной волны, большей длины волны поглощенного кванта. Этот квант может быть испущен в любом направлении, в частности под прямым углом к направлению падающего света. Рассеянный свет тоже распространяется во всех направлениях, но, в отличие от излученного, его частота не может сильно отличаться от частоты падающего света. Разность частот рассеянного и падающего света не превышает величины порядка характерной частоты колебаний ионов в молекуле (комбинационное рассеяние), в то время как частота излученного света может отличаться от частоты падающего на величину порядка частоты электронных колебаний.
Предыдущая << 1 .. 38 39 40 41 42 43 < 44 > 45 46 47 48 49 50 .. 126 >> Следующая

Авторские права © 2011 BooksOnChemistry. Все права защищены.
Реклама