Главное меню
Главная О сайте Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Аналитическая химия Ароматерапия Биотехнология Биохимия Высокомолекулярная химия Геохимия Гидрохимия Древесина и продукты ее переработки Другое Журналы История химии Каталитическая химия Квантовая химия Лабораторная техника Лекарственные средства Металлургия Молекулярная химия Неорганическая химия Органическая химия Органические синтезы Парфюмерия Пищевые производства Промышленные производства Резиновое и каучуковое производство Синтез органики Справочники Токсикология Фармацевтика Физическая химия Химия материалов Хроматография Экологическая химия Эксперементальная химия Электрохимия Энергетическая химия
Новые книги
Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 2" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 1" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 12" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 11" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 10" (Журналы)
Книги по химии
booksonchemistry.com -> Добавить материалы на сайт -> Биохимия -> Лазуркин Ю.С. -> "Физические методы исследования белков и нуклеиновых кислот" -> 72

Физические методы исследования белков и нуклеиновых кислот - Лазуркин Ю.С.

Лазуркин Ю.С. Физические методы исследования белков и нуклеиновых кислот — М.: Наука, 1967. — 342 c.
Скачать (прямая ссылка): afizsvoystvapentanola1967.djvu
Предыдущая << 1 .. 66 67 68 69 70 71 < 72 > 73 74 75 76 77 78 .. 126 >> Следующая

в. Техника спектрально-флуоресцентных исследований
В рамках настоящей статьи мы не можем остановиться подробно на описании различных установок и приборов, применяемых для изучения спектрального распределения мощности излучения. Отметим лишь несколько принципиальных моментов.
Построение кривых спектрального распределения интенсивности излучения в шкале длин волн и в шкале частот. Спектры флуоресценции принято графически представлять в виде кривых, изображающих зависимость «спектральной интенсивности» излучения от длины
волны (%) или частоты (v=—) соответствующих монохроматиче-
Я
ских излучений (с — скорость света). Примеры такого рода графиков, которые часто называют также «профилями» спектральной полосы излучения, были даны выше на рис. 24—27. Чрезвычайно важно уточнить физический смысл величин, которые мы называем «спектральной интенсивностью» (в шкале длин волн или в шкале частот) и значения которых мы откладываем по оси ординат на наших графиках. Это необходимо как для перехода от результатов непосредственного измерения мощности излучения к истинным значениям спектральной интенсивности, так и для того, чтобы, зная распределение в одной из шкал (например, в шкале длин волн), можно было вычислить распределение в другой шкале (в частотах).
181
При спектральных исследованиях мы всегда выделяем при помощи того или иного прибора — монохроматора — сравнительно узкую полоску спектра, ограниченную близкими длинами
с с
волн Xi и Х2 (или соответствующими частотами Vi=— и V2=—).
и измеряем мощность излучения с длинами волн (частотами), лежащими в этом интервале.
Разность длин волн AX=X2—Хь ограничивающих выделяемую прибором спектральную полосу (или соответствующую разность частот Av=Vi—V2), называют оптической шириной выходной щели данного прибора. Эта величина всегда конечна. Она может измеряться десятками миллимикрон при применении светофильтров, ангстремами или их долями — в хороших обычных приборах, или тысячными долями ангстрема — в специальных приборах высокой разрешающей силы, но никогда не может быть равна нулю.
Измеряемая нами мощность излучения, выходящего из монохроматора, очевидно, при прочих равных условиях тем больше, чем больше «оптическая ширина» щели прибора. При достаточно малых значениях этой ширины можно считать, что измеряемая мощность Wk пропорциональна значениям AX или Av:
Wk= IkAX = -IvAv. (3)
Знак минус во втором равенстве обусловлен тем, что положительным значениям AX (X2>Xi) соответствуют отрицательные значения Av (v2<vi).
Множители пропорциональности Ik и U и представляют собой те величины, которые называют «спектральной интенсивностью» излучения в шкале длин волн или в шкале частот соответственно. Легко видеть, что эти величины существенно различны не только по своему численному значению, но и по физическому смыслу (размерности).
Спектральная интенсивность в шкале длин волн Ik есть мощность излучения вблизи данной длины волны, отнесенная к единичному интервалу длин волн. Если мощность измерять, например, в ваттах, а длины волн — в миллимикронах (ммк), то размерность величины Ik есть ватт/ммк.
Спектральная интенсивность в шкале частот I< есть мощность излучения вблизи данной частоты, отнесенная к единичному интервалу частот. Она имеет размерность ватт• сек, если мощность измеряется в ваттах, а частота — в обратных секундах.
Из формулы (39) вытекают два важных практических следствия.
Во-первых, только в том случае, если конструкция монохроматора обеспечивает постоянство значений AX или Av во всем
182
исследуемом спектральном интервале, можно откладывать на соответствующих графиках в нужном масштабе прямо измеренные значения мощности излучения W. Вообще же при построении «профилей» полосы излучения нужно учитывать изменения оптической ширины щелей (в соответствующей шкале длин волн или частот) и делить измеренные значения W на значения ал, или Av.
Во-вторых, при переходе от спектрального распределения в шкале длин волн к распределению в шкале частот или наоборот нужно исходить из соотношения
При достаточно малых AA и Av можно считать, что
Av _ dv _ с _ V2 ....
"AT~~~dT~~~~ U~ 7' ^ '
откуда следует
Ik = Iv-^=Iv—; Iv = h—=h-^-. (42)
Xі с Cv2
Таким образом, чтобы от распределения в длинах волн перейти к распределению в частотах, нужно каждое значение 1% умножить X2 / с \
на — (или на — j и отнести его к соответствующему значению
V= —. Чтобы от распределения в частотах перейти к распределе-я
нию в длинах волн1, нужно проделать обратные операции.
Величины AX и Av, как мы видели, не пропорциональны одна другой. Поэтому «профили» спектральных полос излучения, построенные в разных шкалах, не только отличаются по форме, но и имеют максимумы в различных местах. Если в шкале длин волн максимум интенсивности соответствует некоторому значению Хмакс. то частота ^макс» соответствующая максимуму интенсивности в шкале частот,
не равна -г-^— (рис. 28).
^макс
В любой шкале общая площадь под кривой профиля полосы
oo со
^ I%dX или ^ Ivdv\ изображает в некотором масштабе суммарную
Предыдущая << 1 .. 66 67 68 69 70 71 < 72 > 73 74 75 76 77 78 .. 126 >> Следующая

Авторские права © 2011 BooksOnChemistry. Все права защищены.
Реклама