Главное меню
Главная О сайте Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Аналитическая химия Ароматерапия Биотехнология Биохимия Высокомолекулярная химия Геохимия Гидрохимия Древесина и продукты ее переработки Другое Журналы История химии Каталитическая химия Квантовая химия Лабораторная техника Лекарственные средства Металлургия Молекулярная химия Неорганическая химия Органическая химия Органические синтезы Парфюмерия Пищевые производства Промышленные производства Резиновое и каучуковое производство Синтез органики Справочники Токсикология Фармацевтика Физическая химия Химия материалов Хроматография Экологическая химия Эксперементальная химия Электрохимия Энергетическая химия
Новые книги
Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 2" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 1" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 12" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 11" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 10" (Журналы)
Книги по химии
booksonchemistry.com -> Добавить материалы на сайт -> Электрохимия -> Абрагам А. -> "Электронный парамагнитный резонанс переходных ионов Том 2"

Электронный парамагнитный резонанс переходных ионов Том 2 - Абрагам А.

Электронный парамагнитный резонанс переходных ионов Том 2 - Абрагам А.

Электронный парамагнитный резонанс переходных ионов Том 2

Автор: Абрагам А.
Другие авторы: Блини Б.
Издательство: М.: Мир
Год издания: 1973
Страницы: 350
Читать: 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123
Скачать: elektronnieparametri1973.djvu

ELECTRON PARAMAGNETIC

RESONANCE OF TRANSITION IONS

by

A ABRAGAM

Direkteur de la Physique au Commissariat a L'Energie Atomique Professeur au College de France

and

B BLEANEY

Lee's Professor of Experimental Philosophy Clarendon Laboratory, Oxford

CLARENDON PRESS OXFORD 1970 А. АБРАГАМ, Б. БЛИНИ

ЭЛЕКТРОННЫЙ ПАРАМАГНИТНЫЙ РЕЗОНАНС. ПЕРЕХОДНЫХ ИОНОВ

Перевод с английского

Под редакцией

д-ра физ.-мат. наук проф.

с. а. альтшулера, д-ра физ.-мат. наук проф.

г. в. скроцкого

ТОМ 2

ИЗДАТЕЛЬСТВО «МИР>

МОСКВА

1973 УДК 639.194

Монография, написанная крупейшими специалистами в области парамагнитного резонанса А. Абрагамом (Франция) и Б. Блини (Англия), — первое в мировой литературе обстоятельное введение в данную область физики. В том 1, выпущенный в русском переводе изд-вом «Мир» в 1972 г., вошли две первые части монографии. Настоящий том включает третью часть, содержащую основы теории парамагнитного резонанса. В ней изложены элементы теории групп, необходимые для глубокого понимания парамагнитного резонанса, метод эквивалентных операторов, теория сверхтонкой структуры ЭПР-спектров, рассмотрены различные эффекты, обусловливающие сверхтонкую структуру. Монография отличается цельностью и строгостью изложения.

Книга предназначена для физиков, химиков, биологов, специалистов в области квантовой электроники, а также аспирантов и студентов физических и физико-технических факультетов вузов.

0237-44 041 (01)-73

Редакция литературы по физике ЧАСТЬ

III

ТЕОРЕТИЧЕСКИЙ ОБЗОР ГЛАВА 11

ЭНЕРГИЯ ЭЛЕКТРОНОВ В МАГНИТНОМ ПОЛЕ

§ 1. Взаимодействие электронов с магнитным полем

Электронный магнитный резонанс наблюдается тогда, когда осциллирующее магнитное поле вызывает переходы между расщепленными атомными уровнями. Обычно расщепление уровней вызывается внешним постоянным магнитным полем, но в некоторых случаях два уровня могут быть разделены даже в отсутствие такого поля. Тем не менее может оказаться удобным помещать систему в магнитное поле, чтобы контролировать в определенных пределах расщепление уровней энергии. Поэтому важной задачей является определение положения и природы уровней энергии электронной системы в присутствии приложенного магнитного поля H0. Если Жъ есть гамильтониан системы в отсутствие магнитного поля, то, как известно из теории электромагнитного поля, действие однородного поля H0 можно учесть путем замены в импульса р* каждого электрона і с зарядом —е величиной

где А (г*) = V2(Но Xгг-) —значение векторного потенциала однородного магнитного поля H0 в точке нахождения электрона г*.

Если записать кинетическую энергию электронов в правильной релятивистской форме, данной Дираком, то взаимодействие поля H0 как с орбитальными, так и со спиновыми магнитными моментами электронов получается непосредственным образом. С другой стороны, если использовать нерелятивистскую форму кинетической энергии

і

то спинового магнетизма вообще не возникает, а магнетизм, связанный с орбитальным движением, возникает следующим 8

часть iii. теоретический обзор

образом: замена

Р"*Р + 7 А

приводит к тому, что кинетическая энергия становится равной

(ил)

і

Дополнительные члены в этом выражении, содержащие магнитное поле, можно записать в виде

і і Если теперь ввести величину

2(riXpi)=AL, (11.3)

і

где L — орбитальный момент системы относительно начала координат (начала отсчета г*) и магнетон Бора ? = eh/тс, то равенство (11.2) заменяется на

Mm = ?H0 • L + J^r J (г, X H0)2. (11.4)

І

Первое слагаемое в (11.4) связано с орбитальным магнетизмом. Видно, что электронная система с орбитальным моментом AL обладает магнитным моментом \xL = — ?L. Второе слагаемое представляет собой так называемый диамагнитный член.

В выражении для векторного потенциала мы не устанавливали точно начало отсчета Vi. Ясно, что деление выражения (11.4) на парамагнитную и диамагнитную части зависит от выбора начала координат. С другой стороны, согласно принципу калибровочной инвариантности теории электромагнитного поля, этот выбор не должен влиять на результат вычисления любой физической величины, которую можно наблюдать экспериментально. В этой главе мы будем предполагать, что электроны, ответственные за магнитные свойства системы, локализованы на одиночном атоме, и поэтому естественно выбрать в качестве начала отсчета Ti в выражении для векторного потенциала А и орбитального момента L ядро этого атома. Тогда легко показать, что для тех значений магнитного поля H0, которые обычно используются в лабораториях, диамагнитный член намного меньше парамагнитного.

Диамагнитный член можно записать в виде

ТРя°І"2{4*іп20<}яО, (11.5) гл. 11. энергия электронов в магнитном поле

9

где 0{ — угол между вектором ti и приложенным полем. Если предположить, что момент L по порядку величины равен единице, то этот член меньше парамагнитного члена в —^(1/4)(1/137) (<г2>/^)//0 раз, где (г2) — средний квадрат радиуса атома. При H0 ~ IO4 Э и размере атома ~0,1 нм отношение диамагнитного члена к парамагнитному по порядку величины составляет IO"6. Это значение сравнимо с отношением величин диамагнитной и парамагнитной восприимчивостей, измеренных при^очень низких температурах, когда электронные магнитные моменты почти полностью выстроены по полю, и величина (L) действительно может быть порядка единицы.
< 1 > 2 3 4 5 6 7 .. 123 >> Следующая

Авторские права © 2011 BooksOnChemistry. Все права защищены.
Реклама