Главное меню
Главная О сайте Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Аналитическая химия Ароматерапия Биотехнология Биохимия Высокомолекулярная химия Геохимия Гидрохимия Древесина и продукты ее переработки Другое Журналы История химии Каталитическая химия Квантовая химия Лабораторная техника Лекарственные средства Металлургия Молекулярная химия Неорганическая химия Органическая химия Органические синтезы Парфюмерия Пищевые производства Промышленные производства Резиновое и каучуковое производство Синтез органики Справочники Токсикология Фармацевтика Физическая химия Химия материалов Хроматография Экологическая химия Эксперементальная химия Электрохимия Энергетическая химия
Новые книги
Сидельковская Ф.П. "Химия N-вннилпирролидона и его полимеров" ()

Сеидов Н.М. "Новые синтетические каучуки на основе этилена и олефинов" (Высокомолекулярная химия)

Райт П. "Полиуретановые эластомеры" (Высокомолекулярная химия)

Попова Л.А. "Производство карбамидного утеплителя заливочного типа" (Высокомолекулярная химия)

Поляков А.В "Полиэтилен высокого давления. Научно-технические основы промышленного синтеза" (Высокомолекулярная химия)
Книги по химии
booksonchemistry.com -> Добавить материалы на сайт -> Энергетическая химия -> Русии С.П. -> "Тепловые излучения полостей " -> 11

Тепловые излучения полостей - Русии С.П.

Русии С.П., Пелецкий В.Э. Тепловые излучения полостей — М.: Энергоиздат, 1987. — 152 c.
Скачать (прямая ссылка): teplovieizucheniyapolostey1987.djvu
Предыдущая << 1 .. 5 6 7 8 9 10 < 11 > 12 13 14 15 16 17 .. 61 >> Следующая

dco' = dFN cosdNlr^N, (2.3)
где rMN - расстояние между точками М и N.
От площадки dFN на единицу поверхности dFM падает поток излучения (й^пад(М, X), заключенный внутри телесного угла dco'. В со-' ответствии с определением интенсивности излучения получим
Жпад(Л/, X) = /эф(^, X)coseMdco'.
Чтобы учесть вклад в поверхностную плотность Еащ(М, X) от излучения, падающего на единицу поверхности элементарной площадки dFM от всех элементарных площадок dFN, необходимо провести интегрирование по всей поверхности F. Тогда, преобразуя dco' в соответствии с (2.3), получаем
COs9fy[ COS Off
/8ф(л; \)dFN.
(2.4)
MN
Напомним, что интегрирование правомерно, так как потоки- излучения обладают свойством независимости и аддитивности.
Соотношение
cos вМ COS On
MN
26
11 К выводу соотношения для падающе-рис. 2./- Л
го излучения
ВИСИТ только от геометрии полости, т.е. 3\ взаимного расположения площадок jp и dFN. Это соотношение, деление на 7Т, обозначим как функцию от
НОС пи.
двух точек М и N:
cos^cosflyy
К(М, N) = ---------Г'------ = Kw М)•
/3ф^А)
Я7*.
MN
(2.5)
Из (2.5) следует, что геометрическая функция К (М, N) обладает свойством взаимности. Подставив К(М, N) в (2.4), затем (2.4) в (2.2) и (2.2) в (2.1), получим
1эф(М, X) = ГС(М, X) +
+ R(M, X) J К(М, N) /эф(ЛГ, X) dFN.
(2.6)
Поскольку неизвестная функция /Эф входит под знак интеграла, уравнение (2.6) является интегральным. Интенсивность /Эф входит в уравнение (2.6) линейно, поэтому уравнение (2.6) является линейным интегральным уравнением. Линейные интегральные уравнения вида (2.6) называют интегральными уравнениями Фредгольма второго рода [8].
Разделив (2.6) почленно на /0 (М, X) — спектральную интенсивность черного излучения в точке М, а /Эф (Л/, X) разделив и умножив на /0 (N, X) — спектральную интенсивность черного излучения в точке N, после элементарных преобразований получим то же уравнение, но в котором искомые функции выражены через безразмерные зависимости — спектральные эффективные излучательные способности еэф (М, X) и еэф (N, X):
еэф (М, X) = е(М, X) +
+ R(M, X) J К(М, N) еэф(N, X)f(N, X)dFN,
(2.7)
W/W X) = Iо (N, Х)/70 (М, X).
Поскольку поверхность полости излучает и отражает диффузно, интенсивность излучения /Эф в (2.6) можно выразить через поверхностную плотность Еэф в соответствии с соотношением (1.10). Тогда после почленного умножения на тг ср, получим
Еэф(М, X) = ЕС(М, X) +
+ R (М, X) J К (М, N) Еэф(М, X)dFN,
(2.8)
27
где неизвестной функцией является спектральная поверхностная плотность эффективного излучения /ГЭф.
Для решения уравнений вида (2.6) — (2.8) необходимо знать геометрическую функцию К. (М, N) dFN, которая зависит от углов вм и eN.
Произведение К(М, N) dFN обычно обозначают как dy(M, N) и называют диффузным элементарным угловым коэффициентом. Из сказанного следует, что диффузный элементарный угловой коэффициент dip(M, М) площадки dFM относительно площадки dFN может быть рассчитан по формуле
COS0«r COSв\т
d$(M, N) = К(М, N)dFN = ------------------- dFN, (2.9)
7Г Г
MN
Аналогично диффузный элементарный угловой коэффициент dy(N,M) площадки dFN относительно площадки dFM равен
СОвбдт COS0J/
d^N, М) = K(N, M)dFM = ---------------L----- dFM. (2.10)
nrMN
2.2. Диффузные угловые коэффициенты
Диффузный элементарный угловой коэффициент. В предыдущем параграфе элементарный угловой коэффициент был получен при выводе интегрального уравнения. Это естественный, но не единственный способ вывода расчетных соотношений для угловых коэффициентов. Так как диффузные угловые коэффициенты зависят только от геометрии системы, то, по-видимому, их можно определять для максимально упрощенных частных случаев теплообмена излучением между поверхностями. Поэтому сначала выясним физический смысл диффузного элементарного углового коэффициента и в соответствии с физическим смыслом предельно упростим задачу.
Сначала удобнее рассмотреть элементарный угловой коэффициент d<f(N, М). Согласно (2.10), (2.3) и соотношению для dEmn (М, Л) имеем:
, . dEn!Ln{M,\)dFM dEma (М, Л )dFM
u\p(N, М) - ------------------- = --------------------- =
'? 7Г/эф(ЛГ, \)dFN ЕЭф(ЛГ, \)dFN
[поток излучения от dPдг, непосредственно достигающий dFj^]
[поток, излучаемый dFдг в пределах полусферы]
Таким образом, элементарный диффузный угловой коэффициент dip(N, М) равен доле энергии, излучаемой площадкой dFN во всех направлениях, которая непосредственно (без переотражений) достигает
28
Рис. 2.3. К выводу формулы для элементарного углового коэффициента сферической полости
элементарной площадки dFM. Элементарный диффузный угловой коэффициент dy(M, JV) имеет аналогичный физический смысл.
В данном случае выражение для диффузного элементарного углового коэффициента было найдено с помощью эффективных потоков. Так
как-угловой коэффициент dip(M, iV) является только геометрической характеристикой системы, он может быть найден при любом распределении температур и оптических параметров по поверхности F. Поэтому при выводе соотношений для угловых коэффициентов предельно упрощают задачу, полагая, что элементарные площадки dFM и dFN абсолютно черные. Если угловые коэффициенты определяются между двумя поверхностями F, и F2, то дополнительно полагается, что эти поверхности изотермические. Это простейший пример математического моделирования при определении диффузных угловых коэффициентов.
Предыдущая << 1 .. 5 6 7 8 9 10 < 11 > 12 13 14 15 16 17 .. 61 >> Следующая

Авторские права © 2011 BooksOnChemistry. Все права защищены.
Реклама