Главное меню
Главная О сайте Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Аналитическая химия Ароматерапия Биотехнология Биохимия Высокомолекулярная химия Геохимия Гидрохимия Древесина и продукты ее переработки Другое Журналы История химии Каталитическая химия Квантовая химия Лабораторная техника Лекарственные средства Металлургия Молекулярная химия Неорганическая химия Органическая химия Органические синтезы Парфюмерия Пищевые производства Промышленные производства Резиновое и каучуковое производство Синтез органики Справочники Токсикология Фармацевтика Физическая химия Химия материалов Хроматография Экологическая химия Эксперементальная химия Электрохимия Энергетическая химия
Новые книги
Сидельковская Ф.П. "Химия N-вннилпирролидона и его полимеров" ()

Сеидов Н.М. "Новые синтетические каучуки на основе этилена и олефинов" (Высокомолекулярная химия)

Райт П. "Полиуретановые эластомеры" (Высокомолекулярная химия)

Попова Л.А. "Производство карбамидного утеплителя заливочного типа" (Высокомолекулярная химия)

Поляков А.В "Полиэтилен высокого давления. Научно-технические основы промышленного синтеза" (Высокомолекулярная химия)
Книги по химии
booksonchemistry.com -> Добавить материалы на сайт -> Энергетическая химия -> Русии С.П. -> "Тепловые излучения полостей " -> 15

Тепловые излучения полостей - Русии С.П.

Русии С.П., Пелецкий В.Э. Тепловые излучения полостей — М.: Энергоиздат, 1987. — 152 c.
Скачать (прямая ссылка): teplovieizucheniyapolostey1987.djvu
Предыдущая << 1 .. 9 10 11 12 13 14 < 15 > 16 17 18 19 20 21 .. 61 >> Следующая

Поместим начало координат в точку А (рис. 2.7). Сначала определим диффузный угловой коэффициент -vf, поверхности F2 относи-
(Fs + Fб) - (F3 + F4)
__ —
(h + /6) - (h + Ц)
2 h
(2.36)
(V/Д + Я2 + yjb\ + Я2) - (Я + V#2 + (L2 -Lt)2) 212
(2.38)
37
Рис. 2.8. К выводу соотношений (2.41) и (2.42)
У////, /У/////Л
тельно элементарной бесконечной полосы dF\, проходящей через точку, А.
На основании свойства аддитивности (2.31) угловой коэффициент iр21 может быть представлен в виде разности двух других
средних угловых коэффициентов (рис. 2.7), т.е.
^21 " AiP21 ~ ^2->(Z, 1 +L\) . iP2-*L[’
где iр, , и л, .. > — угловые коэффициенты поверхности
^ 1 1 ^ L. г i 7 ' Т г
F2 относительно поверхностей, обозначенных отрезками ьi и соответственно (рис. 2.7).
Отметим, что разность А*р*г согласно (2.38) зависит от L i, Z,2 и Н. Полагая значения L г, Н постоянными, устремим Z-1 к 0. Тогда, как известно из курса математического анализа, приращение Д|р*1 будет стремиться к дифференциалу функции iрг t в точке L t = 0, т.е.
Производная может иметь как положительный, так и отрицательный знак. Поэтому в (2.39) использован знак абсолютной величины.
В соответствии со свойством взаимности
Если бесконечная полоса L г находится в стороне от нормали к элементарной полосе dFi (рис. 2.8), то в соответствии со свойством аддитивности диффузных угловых коэффициентов
При стремлении Ь2 к dL2 разность sin02 - sinjS, <i(sin,3). Тогда
Формула (2.41) справедлива и для более общего случая, когда бесконечная полоса F2 имеет неплоскую форму, при условии, что границы этой полосы совпадают с границами плоской полосы и сама полоса не затеняет их (рис. 2.8). В соответствии с тем же свойством диффузных угловых коэффициентов формула (2.42) справедлива для элементарной 38
к (b$2llbL1)Li _0 dLi и
(2.39)
*dF^F2 = •PdFt-tF* ~ *dF^F^ j(sin02 -sin^O- (2.41)
^dFi-+dF2 2
(2.42)
бесконечной полосы ЛЬ г, нормаль которой произвольно направлена относительно dFt.
Из (2.41) и (2.42) следует, что взаимное расположение dFi, F2 и dFlt dFi полностью опреляется величинами углов (5i, (32 и 13 соответственно. Поэтому соотношения (2.41), (2.42) справедливы для любой элементарной полосы, принадлежащей полосе Fi.
Отметим, что в [11] соотношение (2.41) получено более сложным способом — путем непосредственного интегрирования элементарного углового коэффициента.
Элементарные полосы dFi и dF2 состоят из набора элементарных площадок. Поэтому полученные угловые коэффициенты -*р2 и VrfFi -*dF2 ~~ ЭТ0 фактически средние угловые коэффициенты. Из соображений симметрии следует, что диффузный локальный угловой коэффициент элементарной площадки dFMi (рис. 2.5,а), принадлежащей элементарной плосе dFl, относительно полос Fг или dF2 один и тот же вне зависимости от места положения на элементарной полосе dFi ? В этом случае из соотношений вида (2.23) следует, что локальные угловые коэффициенты равны средним угловым коэффициентам.
В заключение отметим, что имеется еще один метод получения расчетных соотношений для диффузных угловых коэффициентов — это метод контурного интегрирования. С этим методом можно подробно ознакомиться в [6, 12, 13]. Ряд формул для диффузных угловых коэффициентов для полостных систем приведен в [2, 6, 11-13].
2.4. Примеры решения интегральных уравнений
теплообмена излучением
В начале главы (§ 2.1) было получено интегральное уравнение (2.8) для поверхностной плотности эффективного излучения. Из этого уравнения непосредственно вытекало понятие диффузного элементарного углового коэффициента. В этом параграфе будут рассмотрены два примера аналитического и численного решений интегральных уравнений теплообмена излучением для диффузно излучающих и отражающих полостей.
2.4.1. Сферическая полость (аналитическое решение)
В случае сферической полости диффузные угловые коэффициенты обладают особым свойством — они имеют одну и ту же величину для любых двух точек внутренней поверхности и определяются простой формулой (2.12). Именно это свойство элементарных угловых коэффициентов позволяет решить задачу о теплообмене излучением внутри сферической полости аналитически, не прибегая к численному решению.
Схематически незамкнутая сферическая полость в виде шарового сегмента изображена на рис. 2.9. Радиус сферы — г, F — внутренняя по-
39
Рис. 2.9. Схематическое изображение незамкнутой сферической полости
верхность, температурное поле поверхности и поле оптических параметров е, R — заданы.
Необходимо определить спектральную локальную эффективную излучательную способность еэф (М, X) каждой точки внутренней поверхности F сферического сегмента, а также тегшопотери из полости для заданной длины волны X.
В дальнейшем будет показано, что полученное решение может быть использовано для анализа эффективного излучения макрошероховатых поверхностей, которые можно представить в виде системы незамкнутых полостей, а также для определения переноса тепла излучением в неравномерно нагретых пористых материалах.
Локальная эффективная излучательная способность поверхности полости. Интегральное уравнение для неизотермической сферической полости записывается аналогично (2.8). Для приведения этого уравнения к безразмерному виду разделим почленно (2.8) на Е0 (М*, X), где точка М* представляет собой какую-либо фиксированную точку на F. Тогда
Предыдущая << 1 .. 9 10 11 12 13 14 < 15 > 16 17 18 19 20 21 .. 61 >> Следующая

Авторские права © 2011 BooksOnChemistry. Все права защищены.
Реклама