Главное меню
Главная О сайте Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Аналитическая химия Ароматерапия Биотехнология Биохимия Высокомолекулярная химия Геохимия Гидрохимия Древесина и продукты ее переработки Другое Журналы История химии Каталитическая химия Квантовая химия Лабораторная техника Лекарственные средства Металлургия Молекулярная химия Неорганическая химия Органическая химия Органические синтезы Парфюмерия Пищевые производства Промышленные производства Резиновое и каучуковое производство Синтез органики Справочники Токсикология Фармацевтика Физическая химия Химия материалов Хроматография Экологическая химия Эксперементальная химия Электрохимия Энергетическая химия
Новые книги
Сидельковская Ф.П. "Химия N-вннилпирролидона и его полимеров" ()

Сеидов Н.М. "Новые синтетические каучуки на основе этилена и олефинов" (Высокомолекулярная химия)

Райт П. "Полиуретановые эластомеры" (Высокомолекулярная химия)

Попова Л.А. "Производство карбамидного утеплителя заливочного типа" (Высокомолекулярная химия)

Поляков А.В "Полиэтилен высокого давления. Научно-технические основы промышленного синтеза" (Высокомолекулярная химия)
Книги по химии
booksonchemistry.com -> Добавить материалы на сайт -> Энергетическая химия -> Русии С.П. -> "Тепловые излучения полостей " -> 17

Тепловые излучения полостей - Русии С.П.

Русии С.П., Пелецкий В.Э. Тепловые излучения полостей — М.: Энергоиздат, 1987. — 152 c.
Скачать (прямая ссылка): teplovieizucheniyapolostey1987.djvu
Предыдущая << 1 .. 11 12 13 14 15 16 < 17 > 18 19 20 21 22 23 .. 61 >> Следующая

Тепловые потери из изотермической полости, ограниченной поверхностью F произвольной формы. Предположим, что поверхность F полости, представленной на рис. 2.9, имеет не сферическую, а произвольную форму (см., например, рис. 2.4). Замкнем эту полость воображаемой плоской поверхностью Fj (рис. 2.9). Теплопотери из полости определяются как поток излучения, покидающий полость. В отсутствие излучения, падающего в полость извне, поток эффективного излучения поверхности Ft равен потоку результирующего излучения, проходящего через поверхность F{, или потоку излучения, падающего на поверхность Fj из полости. В соответствии с принятым правилом знаков все три потока направлены по нормали пм ^ (рис. 2.9) и, следовательно, имеют положительную величину.
В соответствии с (2.4) и (2.5) поверхностная плотность ?дад (М{, Л) падающего излучения на элемент поверхности dFMi, содержащий точку Mi, равна
Бта(Ми X) =
F
х E^(N, \)dFN, Мх е FUNG F, (2.52)
а поток бПад1 (X) излучения, падающего на всю поверхность Fx,
бпад.00 “Оэф.ОО =ере31(Ю = J ^ПадW>X)dF =
F\
= J IK{MX,N)E {N, \)dFNdFM (2.53)
F i F
Теплопотери иэ изотермической полости обычно относят к теплопо-терям из полости с абсолютно черными стенками, температура Т которых такая же, как и у рассматриваемой полости. Тогда из (2.53) при ^эф (А> X. Т) = Ео (X, Т) имеем
бэф.оСХ. Т) =Е0(Х,Т) J J K{MuN)dFNdFM =
F1 F
= EoFiVp^j, = E0Fi, (2.54)
так как <pF — угловой коэффициент плоской поверхности F, относительно замыкающей ее поверхности F всегда равен 1.
43
Из (2.54) следует важный вывод о том, что теплопотери из абсолютно черной изотермической полости, температура стенок которой Т, равны тепловому потоку от абсолютно черной поверхности, замыкающей полость и имеющую ту же температуру Т. Соотношение (2.53) было получено для произвольной поверхности F. Поэтому данный вывод справедлив для произвольной изотермической полости.
Таким образом, относительные теплопотери, обозначим их через
(X), из полости могут быть определены как
е2(*) = еэф,1 (*)/№> (X, T)FX), (2.55)
где величина е^(Х) может быть названа суммарной эффективной излучательной способностью при длине волны X.
Напомним, что для сферической изотермической полости на основании (2.47) имеем, что еэф (X), а значит, и величина /ГЭф (X), постоянна по поверхности F полости. В связи с зтим для сферической изотермической полости в соответствии с (2.53) и (2.55) получим
. an _ еэФ,1 (X) _ в9фа)Р1<рР1^Р _
е2(Х) ?эФ(х)’ (2-56)
где еэф (X) — локальная эффективная излучательная способность в ка-кой-лиоо точке поверхности F.
Задача решалась для изотермической полости. Вместе с тем на практике полость имеет ту или иную неизотермичность. Например, крупные внутренние поры или поверхность неравномерно нагретого пористого материала можно представить как систему неизотермических сферических полостей.
Так же как и для изотермической полости, теплопотери из неизотермической полости определяются на основании вычисления поверхностной плотности эффективного излучения в каждой точке поверхности F1 и последующего интегрирования в соответствии с выражением
(2.53). Тогда относительные теплопотери могут быть определены по соотношению
еу(Х) = -----? (2.57)
2 Е0(М*, \)F 1
Из (2.57) следует, что для интегрального излучения из неизотермической полости
оо оо
е2 = J еэф)1(Х)<А/(/ч J Е0(к, T(M*))dX) =
О о
оо
= J бэф>1 Т* (M*)FX). (2.58)
44
Важно отметить, что если поверхность F не является гладкой в смысле Ляпунова, но может быть представлена совокупностью из п поверхностей F{(i = 1, и), гладких в смысле Ляпунова, то вместо интегрального уравнения (2.8) следует решать систему из п интегральных уравнений вида
Б9ф(Мп\) = ЕС(М., X) +R(M„\) 2 J КЩ,Ц) *
_ ’ = 1 Fi х E^(Np \)dFN , i =1 ,n. (2.59)
Если n порядка 2 — 3, то исходную систему интегральных уравнений можно получить непосредственно на основании соотношений типа (2.8), записанных для Еэф (Mi> фиксированных точек М(.
В качестве примера рассмотрим незамкнутую полостную систему, ограниченную двумя плоскостями, бесконечно протяженными в одном направлении.
2.4.2. Полость, образованная двумя параллельными плоскостями конечной ширины и бесконечной длины (численное решение)
Щелевая полость, образованная двумя параллельными плоскостями шириной L, отстоящими друг от друга на расстояние Н, схематически изображена на рис. 2.5,6. В направлении, перпендикулярном плоскости чертежа, протяженность плоскостей бесконечна. Для придания большей общности решения все геометрические размеры отнесены к характерному размеру — ширине L. Начало координат находится на левом краю плоскости 1 (в точке Л, см. рис. 2.5,6). Тогда = хх/Ь,%2 = x2jL, a = HjL (индексы 1 и 2 относятся к плоскостям 1 и 2 соответственно), & — безразмерные координаты фиксированных точек на поверхностях Fx и F2, г?j = xJL, т?2 = х2/Ь - безразмерные текущие координаты точек на тех же поверхностях соответственно.
Задача решается в следующей постановке. Геометрические размеры системы заданы. Поверхности Fx и F2 изотермические, имеют произвольные температуры Тх и Т2 и оптические параметры ег-, /?г- (г = = 1,2). Окружающее пространство прозрачно для излучения, отсутствует падающее извне излучение. Для упрощения задачи будем полагать, чю поверхности Fx и F2 серые. В дальнейшем будет показано, что данное ограничение может быть снято. Требуется определить распределение интегральной поверхностной плотности эффективного и результирующего излучений ЕЭф и <?рез и суммарные теплопотери через щель.
Предыдущая << 1 .. 11 12 13 14 15 16 < 17 > 18 19 20 21 22 23 .. 61 >> Следующая

Авторские права © 2011 BooksOnChemistry. Все права защищены.
Реклама