Главное меню
Главная О сайте Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Аналитическая химия Ароматерапия Биотехнология Биохимия Высокомолекулярная химия Геохимия Гидрохимия Древесина и продукты ее переработки Другое Журналы История химии Каталитическая химия Квантовая химия Лабораторная техника Лекарственные средства Металлургия Молекулярная химия Неорганическая химия Органическая химия Органические синтезы Парфюмерия Пищевые производства Промышленные производства Резиновое и каучуковое производство Синтез органики Справочники Токсикология Фармацевтика Физическая химия Химия материалов Хроматография Экологическая химия Эксперементальная химия Электрохимия Энергетическая химия
Новые книги
Сидельковская Ф.П. "Химия N-вннилпирролидона и его полимеров" ()

Сеидов Н.М. "Новые синтетические каучуки на основе этилена и олефинов" (Высокомолекулярная химия)

Райт П. "Полиуретановые эластомеры" (Высокомолекулярная химия)

Попова Л.А. "Производство карбамидного утеплителя заливочного типа" (Высокомолекулярная химия)

Поляков А.В "Полиэтилен высокого давления. Научно-технические основы промышленного синтеза" (Высокомолекулярная химия)
Книги по химии
booksonchemistry.com -> Добавить материалы на сайт -> Энергетическая химия -> Русии С.П. -> "Тепловые излучения полостей " -> 20

Тепловые излучения полостей - Русии С.П.

Русии С.П., Пелецкий В.Э. Тепловые излучения полостей — М.: Энергоиздат, 1987. — 152 c.
Скачать (прямая ссылка): teplovieizucheniyapolostey1987.djvu
Предыдущая << 1 .. 14 15 16 17 18 19 < 20 > 21 22 23 24 25 26 .. 61 >> Следующая

Ю,
1, 0.9, 0.9, 1, 1, 5
заменяя при необходимости только первую перфокарту с одним числом. Итак, в соответствии с и = 5 процесс итераций будет продолжаться до тех пор, пока разность (?2 - 0) — (|2 = 0) по абсолютно-
му значению не станет меньше чем 10"5 и неравенство (2.82) перестанет выполняться. Текст программы РТ2 вместе с заданными исходными данными приведен в приложении А. Поскольку вычисления связаны с численным интегрированием, результаты счета могут зависеть от числа разбиений С интервала интегрирования. Причем при малом числе разбиений доминируют ошибки аппроксимации, а при чрезмерно большом числе разбиений — ошибки округления (см., например, [18], стр. 215). Ниже дано сопоставление численных значений =е2> получен-
ных на ЭВМ для различного числа разбиений С, и сравнение значений при et = е2 = 0,9, а - 1, 7\ = !Г2, полученных при различном числе разбиений С*:
С. . . . . . 10 50 100 200
п . . . . 5 7 7 7
d. . . . 3 “ 3 3 3
es. '. . 0,54993 0,549954 0,550008 0,550223
Полученные значения (кроме значения при С = 200) совпадают между собой в четвертой значащей цифре. По-видимому, при С = 200 начинают оказываться ошибки округления при вы%лнении численного интегрирования.
Таким образом, при увеличении числа разбиений точность интегрирования улучшается до определенного предела, после которого она на-
*По данным [19] = 0,5500.
51
чинает ухудшаться. Чтобы уменьшить погрешность округления при вычислениях, можно перейти к вычислениям с большей точностью. Такая возможность в ПЛ-1 имеется. Путем незначительной модификации программы можно перейти от счета с 6-ю значащими цифрами к счету с 16-ю значащими цифрами, правда, скорость счета при этом снижается [20] Это не самая эффективная мера повышения точности вычислений и ус тойчивости вычислительного процесса. Необходимо отметить, что при ре шении данной задачи на ЭВМ с уменьшением et и е2 сходимость итера ционного процесса замедляется. Причины этого, а также способы убыст рения сходимости будут рассмотрены в отдельном параграфе.
При практических расчетах на ЭВМ важно уметь модифицировать ту или иную часть программы, приспосабливая ее для своей задачи. Проиллюстрируем это на примерах.
Данная программа составлена для расчета интегрального излучения серых поверхностей. Как нужно изменить программу, чтобы провести расчеты для монохроматического излучения при X = 0,65 мкм?
Следует отметить, что для монохроматического излучения уравнения будут совпадать с уравнениями (2.72), (2.73) за исключением функции fi, которая в соответствии с формулой Планка (1.12) запишется так:
с тмс f\ т \ - ехР(с2/(ЛГ2)) - 1
/, ' о. т,>/*„ А Г,) - „р(Сг;(ХГ1)) _ , •
С*2 = 14 380 мкм'К.
В соответствии с (2.83) 24-й оператор в программе РТ2 должен быть заменен оператором
RETURN((EXP(C2/(LAM *Т2)) - l)/(EXP(C2/(LAM * Т1)) - 1)).
Значения переменных С2 и LAM должны быть заданы в программе до первого обращения к процедуре F1. Это можно осуществить с помощью двух операторов
С2 = 14380; LAM = .65,
которые могут следовать сразу же после второго оператора ввода (47-го оператора).
Таким же путем в программе может быть учтена зависимость излучательной способности от температуры и длины волны излучения. При незначительной модификации данная программа может быть использована для полостных систем иной геометрии: например, в виде двух соосных дисков, в виде V-образных канавок. В этих случаях должны использоваться соответствующие угловые коэффициенты и, следовательно, необходима модификация процедуры К.
2.5. Резольвента (разрешающее ядро)
и диффузные разрешающие угловые коэффициенты
Понятие резольвенты и диффузных разрешающих угловых коэффициентов первоначально будет использовано при анализе теплообмена в системе серых поверхностей во всем спектре излучения. Затем это понятие будет применено для описания монохроматического излучения в полостных системах.
Задача рассматривалась в следующей постановке: поле температур и оптических параметров на поверхности F задано (тем самым поле потоков собственного излучения также задано). Требуется определить поле поверхностной плотности эффективного излучения. Такую постановку задачи в ряде работ (см., например, [24, 25]) называют фундаментальной в отличие от обратной, по отношению к фундаментальной, постановки, когда вместо поля температур задано поле потоков результирующего излучения, а поле температур (поле потоков собственного излучения) является искомым. Важно отметить, что обратная постановка задачи в соответствии с теоремами Фредгольма не имеет единственного решения [23, 25]. Вместе с тем при задании поля температур на поверхности F1, принадлежащей F, и поля потоков результирующего излучения на поверхности F2 (F2 = F — F t) задача в соответствии с теорией Фредгольма уже имеет единственное решение [23, 25]. Эту постановку задачи часто называют смешанной [24, 25]. В этом параграфе задача рассматривается для фундаментальной постановки, причем полагается, что поверхность F серая. Способы перехода от фундаментальной постановки задачи к смешанной с помощью разрешающих угловых коэффициентов представлены в § 2.6.
Предыдущая << 1 .. 14 15 16 17 18 19 < 20 > 21 22 23 24 25 26 .. 61 >> Следующая

Авторские права © 2011 BooksOnChemistry. Все права защищены.
Реклама