Главное меню
Главная О сайте Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Аналитическая химия Ароматерапия Биотехнология Биохимия Высокомолекулярная химия Геохимия Гидрохимия Древесина и продукты ее переработки Другое Журналы История химии Каталитическая химия Квантовая химия Лабораторная техника Лекарственные средства Металлургия Молекулярная химия Неорганическая химия Органическая химия Органические синтезы Парфюмерия Пищевые производства Промышленные производства Резиновое и каучуковое производство Синтез органики Справочники Токсикология Фармацевтика Физическая химия Химия материалов Хроматография Экологическая химия Эксперементальная химия Электрохимия Энергетическая химия
Новые книги
Сидельковская Ф.П. "Химия N-вннилпирролидона и его полимеров" ()

Сеидов Н.М. "Новые синтетические каучуки на основе этилена и олефинов" (Высокомолекулярная химия)

Райт П. "Полиуретановые эластомеры" (Высокомолекулярная химия)

Попова Л.А. "Производство карбамидного утеплителя заливочного типа" (Высокомолекулярная химия)

Поляков А.В "Полиэтилен высокого давления. Научно-технические основы промышленного синтеза" (Высокомолекулярная химия)
Книги по химии
booksonchemistry.com -> Добавить материалы на сайт -> Энергетическая химия -> Русии С.П. -> "Тепловые излучения полостей " -> 24

Тепловые излучения полостей - Русии С.П.

Русии С.П., Пелецкий В.Э. Тепловые излучения полостей — М.: Энергоиздат, 1987. — 152 c.
Скачать (прямая ссылка): teplovieizucheniyapolostey1987.djvu
Предыдущая << 1 .. 18 19 20 21 22 23 < 24 > 25 26 27 28 29 30 .. 61 >> Следующая

= Ec,i / J ^(M^F l(Ec iF^
F • F •
i i
= i- J JT(MuN)dFNdFM_. (2.131a)
i Fj Fj 1 i
62
Аналогично
(2.1316)
Разделив (2.131а) на (2.1316), получим соотношение взаимности
Так же, как и простые диффузные средние угловые коэффициенты, диффузные разрешающие средние угловые коэффициенты могут быть выражены через соответствующие локальные разрешающие угловые коэффициенты:
Для сокращения записи вместо Ф (Fj, Fj) принято писать Ф;у. Еще раз отметим, что поскольку диффузные разрешающие угловые коэффициенты зависят от отражательной способности поверхностей, с которыми взаимодействует излучение, эти коэффициенты в отличие от обычных диффузных угловых коэффициентов определяются не только взаимным расположением и оптическими свойствами двух поверхностей, относительно которых определяют разрешающий угловой коэффициент, но также и всеми другими поверхностями, входящими в систему. Кроме того, так как отражательная способность поверхностей зависит от температуры, то полученные соотношения справедливы в общем случае только для заданных вполне определенных полей температур.
Если температура всех точек замкнутой поверхности F одна и та же и равна Т0, то имеем термодинамическое равновесие, т.е. <?рез (М) = = Ои Еэ ф (М) = Еэ ф (N) = Е0 (Т0) для всех М, NG F. Тогда на основании (2.120) имеем
Ф(^, F.)F. = Ф(^., F,)F..
(2.132)
(2.134)
(2.133)
Е0(Т0) = е(М, То)Ео(То) +
+ R (М, То) Е0 (То) J r(M,N)e (N, T0)dFN. F
(2.135)
63
В (2.120) допускается, то в общем случае значения ей R могут зависеть от места расположения точек М и ./Уна поверхности F, даже при одной и той же температуре Г0.
Разделив почленно (2.135) на Е0 (То), после элементарных преобразований получим
S Г(М, N, T0)e(N, T0)dFN = 1 (2.136)
F
или в соответствии с тем, что Г (М, N) dFN = d<t>(M,N),
J йФ(М, N, T0)e(N, T0) = 1. (2.137)
F
Соотношения (2.136), (2.137) выражают свойство замыкаемости для диффузных элементарных разрешающих угловых коэффициентов при данной температуре Г0.
Важно отметить, что свойство замыкаемости для диффузных элементарных разрешающих угловых коэффициентов имеет место не только при постоянной температуре Т0, а справедливо также для произвольного распределения оптических параметров е, R, а значит и температур, по поверхности F. Наиболее просто это можно доказать, используя уравнение для резольвенты (2.119). Умножая почленно (2.119) на dFN и интегрируя по F, получаем
J Г(М, N)dFN = J К(М, N)dFN +
F F
+ J Г(М, Nl)R(Ni) [J K(Ni, N)dFN ]dFN . (2.138)
F F 11
Согласно свойству замыкаемости для диффузных угловых коэффициентов:
/ К(М, N)dFN = 1, J K(NU N)dFN = 1.
F F
Учитывая это, а также выражая R (N,) как 1 — e(Nx), после элементарных преобразований получим соотношения замыкаемости для произвольного поля оптических параметров е, R :
5 T(M,N)e(N)dFN = 1, J dФ{M,N)e(N) = 1. (2.139)
F F
Соотношения (2.139) справедливы для замкнутой поверхности F. Если излучающая система поверхностей не замкнута, то ее следует замкнуть воображаемыми поверхностями, поглощательная способность которых равна 1, а температура—абсолютному нулю.
Соотношение (2.139) для произвольного распределения оптических параметров е, R по поверхности F может быть получено также и более простым способом, путем использования второго начала термодинамики и соотношения (2.120).
64
Рассмотрим следующий мыслимый эксперимент. Пусть имеется любое требуемое распределение отражательной способности R по поверхности F. Будем полагать, что это распределение R в принципе может быть осуществлено при одной и той же температуре Т0 (например, путем нанесения' на поверхность F соответствующих покрытий). Тогда, записывая (2.120) для термодинамического равновесия при температуре Го,-получаем соотношения (2.135) и (2.139) при любом наперед заданном поле оптических параметров. Такой подход может быть использован не только для диффузно излучающих и отражающих поверхностей, а также для поверхностей, излучающих и отражающих произвольно. Если предположить, что поверхность F состоит из п поверхностей п
F = 2 F., причем излучательная способность е- постоянна в пределах
/ = 1 7
каждой из поверхностей, тона основании (2.139) имеем
2 е. J Г (М., N)dFN, = 1 (2.140)
/ = 1 ’ Fj 1 I
или в соответствии с определением локального разрешающего углового коэффициента
2 Ф(М., F.)е. = 1, i = \,п.
j = 1 11
(2.141)
Если (2.140) почленно умножить на dFM. и проинтегрировать по поверхности Fj, то после элементарных преобразований получим соотношение для диффузных средних разрешающих угловых коэффициентов
п ____
2^ Ф//е/ = 1, i = 1,п, (2.142)
которое выражает свойство замыкаемости для диффузных разрешающих средних угловых коэффициентов.
Данные разрешающие угловые коэффициенты были получены на основе резольвенты Г(М, N). Их удобно применять при расчетах поверхностной плотности эффективного излучения.
Итак, было рассмотрено два типа резольвент. Резольвента Z (М, N) удобна при анализе отраженного излучения от элементарной площадки, содержащей точку М, резольвента Г (М, N) — при анализе падающего излучения на ту же элементарную площадку. Необходимо отметить, что для расчета результирующих потоков излучения нашла применение резольвента иного типа, которая содержит излучательную (поглощательную) способность элементарной площадки-излучателя и элементарной площадки-приемника излучения соответственно [1,28].
Предыдущая << 1 .. 18 19 20 21 22 23 < 24 > 25 26 27 28 29 30 .. 61 >> Следующая

Авторские права © 2011 BooksOnChemistry. Все права защищены.
Реклама