Главное меню
Главная О сайте Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Аналитическая химия Ароматерапия Биотехнология Биохимия Высокомолекулярная химия Геохимия Гидрохимия Древесина и продукты ее переработки Другое Журналы История химии Каталитическая химия Квантовая химия Лабораторная техника Лекарственные средства Металлургия Молекулярная химия Неорганическая химия Органическая химия Органические синтезы Парфюмерия Пищевые производства Промышленные производства Резиновое и каучуковое производство Синтез органики Справочники Токсикология Фармацевтика Физическая химия Химия материалов Хроматография Экологическая химия Эксперементальная химия Электрохимия Энергетическая химия
Новые книги
Сидельковская Ф.П. "Химия N-вннилпирролидона и его полимеров" ()

Сеидов Н.М. "Новые синтетические каучуки на основе этилена и олефинов" (Высокомолекулярная химия)

Райт П. "Полиуретановые эластомеры" (Высокомолекулярная химия)

Попова Л.А. "Производство карбамидного утеплителя заливочного типа" (Высокомолекулярная химия)

Поляков А.В "Полиэтилен высокого давления. Научно-технические основы промышленного синтеза" (Высокомолекулярная химия)
Книги по химии
booksonchemistry.com -> Добавить материалы на сайт -> Энергетическая химия -> Русии С.П. -> "Тепловые излучения полостей " -> 25

Тепловые излучения полостей - Русии С.П.

Русии С.П., Пелецкий В.Э. Тепловые излучения полостей — М.: Энергоиздат, 1987. — 152 c.
Скачать (прямая ссылка): teplovieizucheniyapolostey1987.djvu
Предыдущая << 1 .. 19 20 21 22 23 24 < 25 > 26 27 28 29 30 31 .. 61 >> Следующая

Определение разрешающих угловых коэффициентов обычно выделяют в самостоятельную задачу. Эти коэффициенты могут быть, например,
определены методами светового моделирования [1]. Коэффициенты типа ??Ф(М, N) могут трактоваться как вероятность попадания квантов, испускаемых площадкой dFM, на площадку dFN непосредственно и в результате многократных отражений в системе и вычисляться методом статистических испытаний (Монте-Карло) [6]. Необходимо отметить, что для получения приемлемой точности в связи с большим количеством операций при моделировании истории каждого отдельного пучка лучей реализация вычисления разрешающих угловых коэффициентов методом Монте-Карло целесообразна при использовании ЭВМ, обладающих высоким быстродействием.
В этом параграфе соотношения для диффузных разрешающих угловых коэффициентов были получены в предположении, что поверхности серые.
Для монохроматического излучения эти соотношения также будут иметь место, однако требование, чтобы поверхности диффузно излучали и отражали является обязательным.
Как уже неоднократно отмечалось, диффузные разрешающие угловые коэффициенты зависят от поля температур поверхностей. Это значительно суживает область применения этих оптико-геометрических функций.
Кроме того, как будет показано в дальнейшем определение резольвенты вида Г (Л/, N) из соответствующего интегрального уравнения представляет собой даже более сложную задачу, чем непосредственное численное решение исходного интегрального уравнения вида (2.84).
Вместе с тем использование резольвенты и разрешающих угловых коэффициентов перспективно в тех случаях, когда оптические параметры поверхности практически не меняются в широком диапазоне температур, а расчеты необходимо провести для различных температурных распределений. В этом случае разрешающие угловые коэффициенты остаются неизменными, выполняют роль параметров и могут быть вычислены или определены методами светового или электрического моделирования один раз, затабулированы, а затем многократно использоваться при различных температурных распределениях, причем тогда требуемые результаты получаются путем простого численного интегрирования.
2.6. Об определении поля температур полости
по заданному полю поверхностной плотности
результирующего излучения
Как уже отмечалось в § 2.5, определение поля температур поверхности полости при заданном поле qpe3 (М) плотности результирующего излучения имеет смысл только для смешанной постановки задачи.
На примере незамкнутых полостей будет показано, что задачу в данной постановке, так же как и задачу для фундаментальной постановки, можно решить с помощью диффузных разрешающих угловых коэффициентов.
66
Пусть полость ограничена поверхностью F2, гладкой по Ляпунову (рис. 2.4), на которой задано поле потоков результирующего излучения с/рез (М2 ). В смешанной постановке задачи полость обязательно должна быть замкнута [25, 26]. Поэтому замкнем полость (рис. 2.4) плоской ' поверхностью Flt поглощательная способность которой равна 1, а температура абсолютному нулю. Таким образом, поле температур на поверхности Fj задано. Требуется определить распределение температур (потоков собственного излучения) на поверхности F2. В соответствии с (1.57) имеем
ЕЛМг) = qpe3(M2) + А (М2)Епш(М2). (2.143)
Из (2.143) следует, что если Етл (М2) выразить через <7рез, то искомое поле температур рассчитывается элементарно по соотношению Т(М2) =
= {Ес (М2 ) / (ао е (М2 ) ) )1 . На основании (1.52) получим
*эф(^) = «рез(^) + (2Л44)
Выражая Епш(М2) через Еэф с помощью (2.4), (2.5), запишем (2.144) в виде интегрального уравнения
Еэф(М2) = qpe3(M2) + $ К(М2, N2)E^{N2)dFN2, (2.145)
которое может быть решено тем же интерационным методом, что и (2.8). Тогда после преобразований, аналогичных уже проделанным, получим
*эф(^) =9рез(^)+ J rR=l(M2,N2)q^(N2)dFN2 . (2.146)
F 2
Резольвента ГЛ=1 (M2,N2) при замене F, М, 7Vна F2, М2, N2 и при R = 1 определяется тем же функциональным рядом (2.117) и теми же интегральными уравнениями (2.118), (2.119), что и при решении задачи в фундаментальной постановке. Можно показать, что R = 1 функциональный ряд сходится равномерно и абсолютно, так как полость открыта и F2 < F.
Произведению Г* = j (М2, N2)dFN2 можно придать тот же физический смысл, что и элементарному разрешающему угловому коэффициенту при условии, что поверхнгсть F2 абсолютно отражающая, белая (R =
= 1) [25, 26]. Из сопоставления (2.144) и (2.146) следует:
W"*) = S (2.147)
F1
Подставляя (2.147) в (2.143), получаем искомое соотношение для расчета потоков собственного излучения
Ес(М2) = <?рез(М2) + Л(М2) J rR = l(M2,N2) X
*?Рез ^dFN2‘ ^ (2.148)
67
После почленного деления (2.148) на е(М2) а0 (е = А) поле температур по поверхности F2 определяется по соотношению
Т{Мг) = [ярез(М2)1(а0е(М2)) +
+ 7Г S ГЛ = 1 N^dFN, 11/4- (2.149)
f2 2
По (2.i49) могут рассчитываться температурные поля любых незамкнутых полостей, форма которых однозначно задается поверхностью F2. Так, если требуется определить поле температур на внутренней поверхности трубчатого нагревателя при заданном поле с/рез и поле оптических параметров е, R, то искомое распределение может быть рассчитано по (2.149). Поскольку поле температур заранее не известно, значения оптического параметра А (М2) уточняются методом последовательных приближений. Если полость ограничена несколькими поверхностями, например трубчатый нагреватель, образованный поверхностью F2, закрыт с обеих концов черными излучающими изотермическими дисками F\ и F3, то, как следует из физических соображений, для расчета поля температур на F2 может быть использовано то же соотношение
Предыдущая << 1 .. 19 20 21 22 23 24 < 25 > 26 27 28 29 30 31 .. 61 >> Следующая

Авторские права © 2011 BooksOnChemistry. Все права защищены.
Реклама