Главное меню
Главная О сайте Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Аналитическая химия Ароматерапия Биотехнология Биохимия Высокомолекулярная химия Геохимия Гидрохимия Древесина и продукты ее переработки Другое Журналы История химии Каталитическая химия Квантовая химия Лабораторная техника Лекарственные средства Металлургия Молекулярная химия Неорганическая химия Органическая химия Органические синтезы Парфюмерия Пищевые производства Промышленные производства Резиновое и каучуковое производство Синтез органики Справочники Токсикология Фармацевтика Физическая химия Химия материалов Хроматография Экологическая химия Эксперементальная химия Электрохимия Энергетическая химия
Новые книги
Сидельковская Ф.П. "Химия N-вннилпирролидона и его полимеров" ()

Сеидов Н.М. "Новые синтетические каучуки на основе этилена и олефинов" (Высокомолекулярная химия)

Райт П. "Полиуретановые эластомеры" (Высокомолекулярная химия)

Попова Л.А. "Производство карбамидного утеплителя заливочного типа" (Высокомолекулярная химия)

Поляков А.В "Полиэтилен высокого давления. Научно-технические основы промышленного синтеза" (Высокомолекулярная химия)
Книги по химии
booksonchemistry.com -> Добавить материалы на сайт -> Энергетическая химия -> Русии С.П. -> "Тепловые излучения полостей " -> 26

Тепловые излучения полостей - Русии С.П.

Русии С.П., Пелецкий В.Э. Тепловые излучения полостей — М.: Энергоиздат, 1987. — 152 c.
Скачать (прямая ссылка): teplovieizucheniyapolostey1987.djvu
Предыдущая << 1 .. 20 21 22 23 24 25 < 26 > 27 28 29 30 31 32 .. 61 >> Следующая

(2.143), в котором поверхностная плотность падающего излучения пад(^2) должна быть записана так:
F 2
+ *0,1 I Г(M2,Nl)dFjy + E0iз J Г(M2,N3)dF (2.150)
Рз 3
где произведения Г(M2, Nx)dFNl, Г(М2, JV3)dFNз имеют физический смысл разрешающих угловых коэффициентов. При этом необходимо иметь в виду, что лучи, испущенные элементарной площадкой dFM, отражаются без поглощения, когда они попадают на поверхность F2. Если диски ’’серые”, то в (2.150) поверхностные плотности черного излучения Я0 , и Е0 j следует заменить на поверхностную плотность собственного излучения Ес [ и Ес^ 3 соответственно. При увеличении числа излучающих поверхностей (тёл) объем вычислений значительно возрастает. Поэтому для расчета теплообмена излучением в системе многих тел широко используются так называемые зональные методы, в которых определение разрешающих угловых коэффициентов выделяется в самостоятельную задачу [1, 2, 25 - 27].
Численное исследование теплообмена излучением в полостях проводится часто в два этапа. Сначала для ряда частных случаев по заданному полю потоков </рез результирующего излучения определяют поле температур, не используя разрешающие угловые коэффициенты, а затем в случае постоянства оптических параметров по поверхностям обобщают данные расчета с помощью разрешающих угловых коэффициентов. При этом необходимые разрешающие угловые коэффициенты, как пра-
68
вило, удается определить из данных вычислительного эксперимента, не прибегая к решению соответствующих интегральных уравнений. Это объясняется тем, что, обычно, теплообмен излучением в полости при смешанном задании граничных условий на поверхностях проще рассчитать, не используя разрешающих угловых коэффициентов. Так, например, ту же самую задачу о температурном поле трубчатого нагревателя, открытого с обеих концов, можно решить, определяя величину Еэф из интегрального уравнения (2.145) (см., например, [6], стр. 290). Это уравнение аналогично уравнению (2.8) для'фундаментальной постановки задачи при замене Ес на (/рез и после такой замены, оно решается по тому же алгоритму и программе. Кроме того, уравнение (2.145) не содержит оптических параметров и для заданного поля Чрез(М2) потоков результирующего излучения решается только один раз. По вычисленным значениям ?’Эф(М2) искомые поля температур при различных величинах е(М2) рассчитываются элементарно на основании следующих соображений. Из (1.52) имеем
Из соотношений (2.151) и (2.143) после очевидных преобразований получим формулу для расчета поля температур
В заключение отметим, что если для фундаментальной постановки задачи разрешающие угловые коэффициенты уже вычислены, то они могут быть использованы и при решении задачи со смешанными граничными условиями. Так, для трубчатой полости можно записать (см. § 2.5) :
Далее, подставив выражение для Ета(М2) из (2.153) в (2.143), получим интегральное уравнение
ес(М2) = Чрез(М2) + А{М2) J T{M2,N2)Ec{N2)dFW2 (2.154)
относительно искомой функции Ес (или поля температур). При заданных значениях Г(M2,N2) и qpe3(M2) уравнение (2.154) решается теми же методами, что и уравнение (2.145), причем оптико-геометрическая функция Г(М2, N2) должна уточняться итерационным методом.
(2.151)
(2.152)
ЕтпШг) = S Г {M2,N2)Ec(N2)dFN2.
F 2
(2.153)
F 2
ТЕПЛООБМЕН ИЗЛУЧЕНИЕМ В ПОЛОСТЯХ, ПОВЕРХНОСТЬ КОТОРЫХ АНИЗОТРОПНО ИЗЛУЧАЕТ И ОТРАЖАЕТ
3.1. Интегральное уравнение теплообмена излучением
при произвольных индикатрисах излучения
и отражения поверхности
С помощью коэффициента яркости р в § 1.5 было записано соотношение (1.45) для интенсивности /Эф(М, sM) монохроматического эффективного излучения в точке М по направлению (в этой главе индекс длины волны X здесь и далее для краткости опущен). Графически отдельные составляющие соотношения (1.45) были изображены на рис. 1.4, 1.8 и 1.9. Необходимо отметить, что в (1.45) для интенсивности падающего излучения указаны лишь направление s'M и точка М, т.е. направление и ’’место прибытия”. В замкнутой полости интенсивность падающего излучения обязательно исходит из некоторой точки поверхности, например TV (рис. 3.1). По физическому смыслу эта интенсивность характеризует собой сумму собственного и отраженного, т.е. эффективного излучения. Поэтому в (1.45) интенсивность падающего излучения V (М, ~s^) для замкнутой полости следует заменить на /Эф (N, sNM) — интенсивность эффективного излучения элементарной площадки dFN по направлению из точки TV в М. Осуществив эту замену, вместо (1.45), получим
^эф(^’ xAf) = SM’ Ч) +
+ тт J Р W SM- sh'M' sNm) cos0m dt0MN ’ (ЗЛ)
?2 =2 тг
где Тм — единичный вектор рассматриваемого задаваемого направления излучения; sNM — единичный вектор направления излучения из точки TV в точку М\ 6’м — угол между нормалью в точке М и вектором Д/А^; dсоMN — элементарный телесный угол с вершиной в точке М относительно элементарной площадки dFN.
Напомним, что согласно определению элементарного углового коэффициента
- cosOMdco'MN = ------------- dFN = d<p(M, TV), (3.2)
nrMN
где rMN — расстояние между точками M и TV.
Подставив (3.2) в (3.1), получим
Предыдущая << 1 .. 20 21 22 23 24 25 < 26 > 27 28 29 30 31 32 .. 61 >> Следующая

Авторские права © 2011 BooksOnChemistry. Все права защищены.
Реклама