Главное меню
Главная О сайте Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Аналитическая химия Ароматерапия Биотехнология Биохимия Высокомолекулярная химия Геохимия Гидрохимия Древесина и продукты ее переработки Другое Журналы История химии Каталитическая химия Квантовая химия Лабораторная техника Лекарственные средства Металлургия Молекулярная химия Неорганическая химия Органическая химия Органические синтезы Парфюмерия Пищевые производства Промышленные производства Резиновое и каучуковое производство Синтез органики Справочники Токсикология Фармацевтика Физическая химия Химия материалов Хроматография Экологическая химия Эксперементальная химия Электрохимия Энергетическая химия
Новые книги
Сидельковская Ф.П. "Химия N-вннилпирролидона и его полимеров" ()

Сеидов Н.М. "Новые синтетические каучуки на основе этилена и олефинов" (Высокомолекулярная химия)

Райт П. "Полиуретановые эластомеры" (Высокомолекулярная химия)

Попова Л.А. "Производство карбамидного утеплителя заливочного типа" (Высокомолекулярная химия)

Поляков А.В "Полиэтилен высокого давления. Научно-технические основы промышленного синтеза" (Высокомолекулярная химия)
Книги по химии
booksonchemistry.com -> Добавить материалы на сайт -> Энергетическая химия -> Русии С.П. -> "Тепловые излучения полостей " -> 29

Тепловые излучения полостей - Русии С.П.

Русии С.П., Пелецкий В.Э. Тепловые излучения полостей — М.: Энергоиздат, 1987. — 152 c.
Скачать (прямая ссылка): teplovieizucheniyapolostey1987.djvu
Предыдущая << 1 .. 23 24 25 26 27 28 < 29 > 30 31 32 33 34 35 .. 61 >> Следующая

Из (3.21) и физического смысла коэффициента ?>ц следует, что чем глубже полость, тем величина Dx, меньшей меньше отличается от 1. Однако, при произвольном характере отражения при возрастании глубины полости (при этом FxlFi -*? 0) значения Dx х, как правило, стабилизируются, оставаясь весьма малой величиной. Это объясняется тем, что стенки даже бесконечно глубокой, например, цилиндрической полости, все же часть излучения отражают назад, в сторону отверстия. Для цилиндрических полостей с дйффузным отражением стенок стабилизация величины €??, а следовательно, и Dx х была обнаружена численным экспериментом (см., например, [13], с. 158). Вместе с тем, если отражение стенок зеркальное, то излучение, попадающее в бесконечно глубокую цилиндрическую полость, не может возвратиться назад в сторону отверстия в результате многократных зеркальных отражений. В этом случае при неограниченном увеличении глубины полости (Fх /F2 -> 0) Dx х -*? 0, а 6^ 1. Этот факт также имел место при вычислительном экспери-
менте (см., например, [13] стр. 158).
Поскольку оптико-геометрический коэффициент Dx, зависит не только от оптических свойств поверхности стенок, но также и от геометрии полости, можно попытаться найти такую геометрию полости, для которой Dx j -*? 0 при Fx /F2 -*? 0 при произвольном характере отражения стенок.
Как следует из физических соображений, полость сферической формы обладает таким свойством: при неограниченном увеличении радиуса полости коэффициент Dxx -+0, а ~»1.
Из рассмотрения физического смысла оптико-геометрического коэффициента Dх j также следует, что если свойства поверхности стенок таковы, что значительная часть энергии отражается назад, в сторону отверстия, то при F1 IF2 -*? 0 значение D х х быстрее стабилизируется и будет тем больше, чем большая доля излучения отражается назад.
Из рассмотренного примера ясно, что величина тепловых потерь из реальной полости не заключена между значениями теплопотерь полости с диффузно и зеркально отражающими стенками соответственно.
(3.22)
76
Напомним, что из закона сохранения энергии следует, что = = Qi ~ брез, 2 (см- § 2.4), т.е. тепловые потери из полости равны потоку (?Рез,2 результирующего излучения, покидающего поверхность F2 • Как правило, ??рез, 2 вычислить проще, чем Q,, и поэтому этот способ определения теплопотерь имеет большое распространение.
3.4. Специфика расчета теплообмена излучением в полостях, поверхность которых диффузно излучает и диффузно-зеркально отражает
Поскольку в данном случае излучательная способность не зависит от направления излучения, в соответствии с (1.37) и законом Кирхгофа (1.36), отражательная способность R(M, sNM) =R(M) также изотропна и не зависит от направления падения излучения ~%/м- Тогда согласно [28] можно показать, что
?2 (М, N,TM) =R (М) A*(М, N)е (7V), (3.23)
причем оптико-геометрическая функция А* (М, 7V) не зависит от направления sM.
Подставив (3.23) в (3.9) и учитывая (1.10), получаем
A(М, N) = A*(М, 7V)e(7V) J cosdMdcoM =
п О = 2тг М
= R(M)A*(M, 7V)e(7V). (3.24)
Соотношение (3.24) справедливо для диффузно, зеркально и диффузно-зеркально отражающих поверхностей. Подставив (3.24) в (3.8), имеем
Еэф(М) = е(М)Е0(М) +
+ R(M) J A*(М, N)e(N)E0 (N)dFN. (3.25)
F
Произведение A*(М, N)dFN имеет простой физический смысл — оно численно равно доле потока собственного излучения от dFM, которая достигает элементарной площадки dFN непосредственно и в результате многократных диффузных, либо зеркальных, либо диффузно-зеркальных отражений в полости.
Из второго начала термодинамики (см. § 1.5) и (3.25) следует соотношение
J А*(М, N)e(N)dFN = 1, (3.26)
F
которое выражает условие замыкаемости для A* (М, N).
Важно отметить, что при использовании резольвенты (или соответствующих разрешающих угловых коэффициентов) задача во всех слу-
77
чаях сводилась к обычному численному интегрированию, т.е. многократность отражений учитывалась самой резольвентой. При диффузном излучении и отражении поверхности резольвента вычисляется сравнительно просто (см. § 2.5), резольвента при зеркальных отражениях, как правило, вычисляется путем рассмотрения многократных зеркальных отражений с учетом конкретной конфигурации полости. Вычисление такой резольвенты обычно представляет более сложную задачу, чем для диффузного отражения, вместе с тем более простую, чем в случае смешанного диффузно-зеркального характера отражения. В настоящее время для ряда конфигураций полостей разрешающие угловые коэффициенты многократных зеркальных отражений уже получены (см., например, [6, 12, 13]). Поэтому представляется целесообразным при расчете теплообмена излучением в полостях с диффузно-зеркальным характером отражения использовать разрешающие угловые коэффициенты многократных зеркальных отражений, а диффузную составляющую потоков излучения определять из преобразованных с помощью этих коэффициентов уравнений. В этом случае уравнения теплообмена излучением имеют ту же структуру, что и уравнения для диффузно излучающих и отражающих систем и решаются стандартными методами. Методы, основанные на таком подходе, представлены в [6, 12, 13, 34, 35] и в настоящее время находят все большее распространение.
Предыдущая << 1 .. 23 24 25 26 27 28 < 29 > 30 31 32 33 34 35 .. 61 >> Следующая

Авторские права © 2011 BooksOnChemistry. Все права защищены.
Реклама