Главное меню
Главная О сайте Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Аналитическая химия Ароматерапия Биотехнология Биохимия Высокомолекулярная химия Геохимия Гидрохимия Древесина и продукты ее переработки Другое Журналы История химии Каталитическая химия Квантовая химия Лабораторная техника Лекарственные средства Металлургия Молекулярная химия Неорганическая химия Органическая химия Органические синтезы Парфюмерия Пищевые производства Промышленные производства Резиновое и каучуковое производство Синтез органики Справочники Токсикология Фармацевтика Физическая химия Химия материалов Хроматография Экологическая химия Эксперементальная химия Электрохимия Энергетическая химия
Новые книги
Сидельковская Ф.П. "Химия N-вннилпирролидона и его полимеров" ()

Сеидов Н.М. "Новые синтетические каучуки на основе этилена и олефинов" (Высокомолекулярная химия)

Райт П. "Полиуретановые эластомеры" (Высокомолекулярная химия)

Попова Л.А. "Производство карбамидного утеплителя заливочного типа" (Высокомолекулярная химия)

Поляков А.В "Полиэтилен высокого давления. Научно-технические основы промышленного синтеза" (Высокомолекулярная химия)
Книги по химии
booksonchemistry.com -> Добавить материалы на сайт -> Энергетическая химия -> Русии С.П. -> "Тепловые излучения полостей " -> 30

Тепловые излучения полостей - Русии С.П.

Русии С.П., Пелецкий В.Э. Тепловые излучения полостей — М.: Энергоиздат, 1987. — 152 c.
Скачать (прямая ссылка): teplovieizucheniyapolostey1987.djvu
Предыдущая << 1 .. 24 25 26 27 28 29 < 30 > 31 32 33 34 35 36 .. 61 >> Следующая

В связи с тем что в большинстве случаев резольвенту многократных зеркальных отражений определить затруднительно, в [35] предпринята попытка, применяя метод последовательных подстановок к уравнению
(3.6), вычислить коэффициент переноса излучения только для нескольких первых зеркальных отражений, а затем с помощью интегрального уравнения получить простую оценку итоговых результатов как сверху, так и снизу.
В заключение отметим, что уравнение (3.6) и соотношение (3.7) позволяют проанализировать пространственное распределение излучения элементарной площадки dFM. Это важно при определении температуры места визирования по излучению [36].
Соотношения (3.8), (3.25) характеризуют поверхностную плотность излучения и, за исключением диффузно излучающих и отражающих полостей, не содержат информации о пространственном распределении излучения элементарной площадки dFM, хотя и учитывают анизотропию излучения. Соотношения этого типа обычно используются для расчета теплообмена в полостях [6, 12, 13, 37, 38].
В данной главе все соотношения рассматривались для монохроматического излучения. Способы расчета теплообмена во всем спектре излучения будут проанализированы в гл. 4.
Глава четвертая
УЧЕТ СЕЛЕКТИВНОСТИ ИЗЛУЧЕНИЯ
Для того чтобы отделить влияние селективности на теплообмен излучением от эффектов, связанных с анизотропией излучения, в этой главе за исключением специально оговоренных случаев, анализ будет проведен для полостей, поверхность которых диффузно излучает и отражает. По-прежнему будет полагаться, что поле температур и оптических параметров (в заданном спектральном диапазоне) заданы, а искомой величиной является поле интегральных плотностей Еэф (М) эффективного излучения.
В качестве исходного было принято интегральное уравнение (2.8), записанное для монохроматического излучения:
Еэф(М, X) = ЕС(М, X) +
+ R(M, X) J К(М, IT)E^(N, X)dFN, M,NGF. (4.1)
Если это. уравнение почленно разделить на Е0 (М, X) — спектральную плотность черного излучения при температуре элементарной площадки dFM, то (4.1) запишется в безразмерном виде аналогично (2.7), т.е.
еэф (М> Х> = е (М, X) + i? (М, *
х еэф(ТЧ WFN. (4.2)
Так же как и в гл. 2, индекс диффузности излучения ”д” записываться не будет. Напомним, что на основании предположения о независимости и аддитивности потоков излучения распределение потоков излучения при одной длине волны не влияет на распределение потоков при другой длине волны излучения. Поэтому уравнение (4.2) может быть решено для некоторого набора длин волн Х, (г = 1, и) из всего энергетически значимого спектра излучения, а затем полученные значения спектральной эффективной излучательной способности еэф(М, X) использованы для вычисления Еэф (М, X) по соотношению
Еэф<-М) = 7 Еэф(М, \)d\ = J %ф(М, Х)?’0(Х, T)d\, (4.3)
где Т — абсолютная температура элементарной площадки, содержащей точку М.
Необходимо отметить, что выполнение интегрирования согласно (4.3) может привести при решении уравнения (4.1) либо (4.2) для выбранного набора X,- к нереально большим затратам машинного времени даже при использовании быстродействующих ЭВМ. Поэтому для учета селективности излучения при практических расчетах используют идеализированные модели.
79
4.1. Модели, основанные на аппроксимации излучательной
способности в заданном спектральном интервале
Если еэф (X) = const во всем спектре излучения, то имеем серую модель. Для выполнения условия еэф (X) = const достаточно, чтобы величина е(Х) была неизменна во всем спектре излучения. Как правило, такими свойствами реальные материалы не обладают. Однако, для некоторых материалов можно выделить несколько областей, внутри которых оптические параметры е, R слабо зависят от длины волны. Таким образом, спектр излучения, в котором излучение данного материала практически отлично от нуля (обычно этот реальный спектр охватьюает диапазон в несколько микрон), делится на конечное число полос шириной АХ,- так, чтобы значения оптических параметров ег-, Rt можно было принять постоянными внутри каждой полосы. Это приближение называют приближением спектральных полос или селективно-серым приближением. В соответствии с (4.3) в этом случае искомая поверхностная плотность эффективного излучения вычисляется как
ЕЭ(Ь(М) = I J е , (М, \)Е0(\, T)d\. (4.4)
эф / = 1 ДХ,- *’
Необходимо подчеркнуть, что если модель серая, то потоки собственного излучения серые, т.е. не зависят от длины волны X, а потоки эффективного, а'следовательно, и падающего и отраженного излучения, вообще говоря, зависят от X (селективны). Согласно (4.2) селективность в этом случае вносит температурная функция /, которая в общем случае зависит от X. Только когда система изотермична, /= 1, еэф (М) в (4.2) не зависит от X и все виды потоков — ’’серые”. На эту особенность серого приближения уже обращалось внимание в § 2.4, и она будет подробно рассмотрена в гл. 5 при определении температуры по излучению.
При наличии п полос время на решение задачи в селективно-сером приближении в п раз больше, чем при использовании серого приближения.
Предыдущая << 1 .. 24 25 26 27 28 29 < 30 > 31 32 33 34 35 36 .. 61 >> Следующая

Авторские права © 2011 BooksOnChemistry. Все права защищены.
Реклама