Главное меню
Главная О сайте Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Аналитическая химия Ароматерапия Биотехнология Биохимия Высокомолекулярная химия Геохимия Гидрохимия Древесина и продукты ее переработки Другое Журналы История химии Каталитическая химия Квантовая химия Лабораторная техника Лекарственные средства Металлургия Молекулярная химия Неорганическая химия Органическая химия Органические синтезы Парфюмерия Пищевые производства Промышленные производства Резиновое и каучуковое производство Синтез органики Справочники Токсикология Фармацевтика Физическая химия Химия материалов Хроматография Экологическая химия Эксперементальная химия Электрохимия Энергетическая химия
Новые книги
Сидельковская Ф.П. "Химия N-вннилпирролидона и его полимеров" ()

Сеидов Н.М. "Новые синтетические каучуки на основе этилена и олефинов" (Высокомолекулярная химия)

Райт П. "Полиуретановые эластомеры" (Высокомолекулярная химия)

Попова Л.А. "Производство карбамидного утеплителя заливочного типа" (Высокомолекулярная химия)

Поляков А.В "Полиэтилен высокого давления. Научно-технические основы промышленного синтеза" (Высокомолекулярная химия)
Книги по химии
booksonchemistry.com -> Добавить материалы на сайт -> Энергетическая химия -> Русии С.П. -> "Тепловые излучения полостей " -> 40

Тепловые излучения полостей - Русии С.П.

Русии С.П., Пелецкий В.Э. Тепловые излучения полостей — М.: Энергоиздат, 1987. — 152 c.
Скачать (прямая ссылка): teplovieizucheniyapolostey1987.djvu
Предыдущая << 1 .. 34 35 36 37 38 39 < 40 > 41 42 43 44 45 46 .. 61 >> Следующая

0,8598 0,8502 0,8467 0,8486 0,8546 0,8664
0,9654 0,9582 0,9519 0,9497 0,9488 0,9502
0,9481 0,9438 0,9422 0,9430 0,9455 0,9504
0,6496 0,6107 0,5790 0,5654 0,5533 0,5424
0,5624 0,5450 0,5319 0,5266 0,5220 0,5179
0,8497 0,8253 0,8044 0,7952 0,7869 0,7794
0,7945 0,7823 0,7731 0,7693 0,7659 0,7630
0,9448 0,9342 0,9249 0,9208 0,9170 0,9135
0,9208 0,9152 0,9108 0,9091 0,9075 0,9061
подход, основанный на использовании оптико-геометрических функций (резольвент), который нашел применение при теоретическом исследовании излучения из полостей [55].
Предлагается для получения большей универсальности решение выразить через оптико-геометрические функции — резльвенты. Разумеется, что оптико-геометрические функции универсальны лишь тогда, когда оптические параметры не зависят от температуры.
103
Данный подход будет продемонстрирован на примере расчета еэф (?0) плоского дна цилиндрической полости, поверхность которой диффузно излучает и отражает (рис. 5.3). Поверхность дна выбрана потому, что при теплофизических исследованиях пирометр визируют обычно на центр изотермического дна полости.
Уравнения в (5.18) могут быть записаны в резольвентном виде. Хотя к резольвентной записи можно прийти чисто математическим путем, проще необходимые соотношения получить, используя физический смысл разрешающих угловых коэффициентов. Так, произведение Лд(е0/г?)с?г? представляет собой долю собственного излучения элементарного кольца с координатой ?0, которая излучается непосредственно и в результате многократных отражений в полости на элементарный пояс с координатой г). Тогда соотношение для Еэф (?0) запишется так (индекс ”д” при Лд означает — диффузный):
В соотношении (5.19) резольвента Лд(?0, ?) характеризует перенос излучения от элементарного кольца с координатой |0 на элементарное кольцо с координатой ? непосредственно и в результате многократных отражений в полости. Разделив (5.19) почленно на Е0 (§ = 0) и учитывая, что оптические параметры по условию задачи постоянны по поверхности F, и Е2, имеем
где fi(v) = Е0 (rf)/E0 (?0 = 0) - температурная функция, индекс ”1” относится к цилиндрической поверхности, а индекс ”2” - к поверхности дна.
Будем полагать, что дно полости изотермическое, а
где at — известные постоянные коэффициенты. Подставив (5.21) в (5.20), получим
VL
Еэф(Ы =Ес($о) +Я(%о) f ЛД(?о,тi)Ec(V)dV +
+ R (|о) 5 Л«(?0, $)Ec$)d%.
(5.19)
О
ч
еэф(?о) =?2 +_Л2е! J Лд(?о, V)fi (v)dv +
+ Д2е2 / ЛД(?0, %)d%t
(5.20)
О
т
Л (г?) = 2 а.т/,
i = 0
(5.21)
т
еэф(?о) = е2 + 2 arf Фг21(?0) + Ф22(?о),
г- = 0 L
(5.22)
104
где оптико-геометрические функции равны:
Ф^(Го) = Уая^о, vW'dv, (5-23)
\ 0
Ф°22 = R2e2 } ДД(Ь, *)<**. (5.24)
о
При г > 0 полагалось, что = е2 = е = const, Rх =R 2 = 1 — е. В соответствии с принятыми допущениями эти функции будут зависеть только от оптических и геометрических параметров полости. Резольвенты Лд(?о> ч) и Лд (?0, ?) могут быть вычислены из соответствующих интегральных уравнений. Однако, в отличие от зависимостей еЭф, резольвенты являются функциями не одной, а двух точек. Поэтому вычисление резольвент связано с большим объемом вычислений, чем вычисление еЭф. С другой стороны, в (5.22) используются не сами резольвенты, а оптико-геометрические функции, которые содержат резольвенты в качестве подынтегральных выражений. В связи с этим искомые оптико-геометрические функции определялись путем вычислительного экспе-
Vl
римента. Покажем это на примере определения J Лд(?0,77)77 с/т7. Первоначально задается температурная функция fx (17) в виде
/1 (т?) = 1 + V, (5.25)
и для этого распределения методом итераций решается система уравнений вида (5.18). В результате решения имеется набор значений еЭф (?0) на всем отрезке [0,1]. Далее вычисляются значения е“ для изотермического случая, т.е., когда Д (rj) = 1. Последовательно подставив оба соотношения для температурной функции /\ (17) в (5.20),получим систему из двух линейных алгебраических уравнений для определения
% VL
I Лд(?0,г?)т?Л?: еэф(Ь) = е2 + R2e 1 J Лд(?0,т?)с?7? + 0^0
1 %
+ Д2е2 /ЛД($о,$)<*$ + R2eг f Лд(?0, r?)r?dr?, (5.26)
о о
VL
(to) = е2 + R2?l f Лд(?0, v)dr) + v о
+ R2e2 J ЛД(Ь. %)d%, (5.27)
о
где индекс ”и” относится к изотермическому случаю.
105
Вычитая из (5.26) (5.27), получаем:
J Лд(?0,v)vdv = [еэф(So) - еэИф(1о)]/(Л2е1).
о
(5.28)
В (5.28) значения еэф(?0) и е“ф (So) вычислены, а значения R2 и е: заданы. Аналогично, путем вычислительного эксперимента, могут быть определены и другие оптико-геометрические функции.
Данные расчета представлены в табл. Б.1 и Б.2 приложения Б.
Данные по оптико-геометрическим функциям могут использоваться и в том случае, когда полость закрыта изотермическим абсолютно черным диском, имеющим произвольную температуру. Как следует из физических соображений, в этом случае
где безразмерная координата Si принадлежит абсолютно черному диску.
Е0 з — поверхностная плотность черного излучения диска. Полагалось, что 7%) = const. Обозначим:
Отметим, что с помощью абсолютно черного диска,-закрывающего отверстие полости, можно имитировать излучение, падающее в полость, отождествляя зто излучение с излучением абсолютно черного диска. Если температура диска равна нулю, то камера аналогична полости.
Предыдущая << 1 .. 34 35 36 37 38 39 < 40 > 41 42 43 44 45 46 .. 61 >> Следующая

Авторские права © 2011 BooksOnChemistry. Все права защищены.
Реклама