Главное меню
Главная О сайте Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Аналитическая химия Ароматерапия Биотехнология Биохимия Высокомолекулярная химия Геохимия Гидрохимия Древесина и продукты ее переработки Другое Журналы История химии Каталитическая химия Квантовая химия Лабораторная техника Лекарственные средства Металлургия Молекулярная химия Неорганическая химия Органическая химия Органические синтезы Парфюмерия Пищевые производства Промышленные производства Резиновое и каучуковое производство Синтез органики Справочники Токсикология Фармацевтика Физическая химия Химия материалов Хроматография Экологическая химия Эксперементальная химия Электрохимия Энергетическая химия
Новые книги
Сидельковская Ф.П. "Химия N-вннилпирролидона и его полимеров" ()

Сеидов Н.М. "Новые синтетические каучуки на основе этилена и олефинов" (Высокомолекулярная химия)

Райт П. "Полиуретановые эластомеры" (Высокомолекулярная химия)

Попова Л.А. "Производство карбамидного утеплителя заливочного типа" (Высокомолекулярная химия)

Поляков А.В "Полиэтилен высокого давления. Научно-технические основы промышленного синтеза" (Высокомолекулярная химия)
Книги по химии
booksonchemistry.com -> Добавить материалы на сайт -> Энергетическая химия -> Русии С.П. -> "Тепловые излучения полостей " -> 41

Тепловые излучения полостей - Русии С.П.

Русии С.П., Пелецкий В.Э. Тепловые излучения полостей — М.: Энергоиздат, 1987. — 152 c.
Скачать (прямая ссылка): teplovieizucheniyapolostey1987.djvu
Предыдущая << 1 .. 35 36 37 38 39 40 < 41 > 42 43 44 45 46 47 .. 61 >> Следующая

В [12] предлагается для оценки влияния падающего в полость излучения решать систему интегральных уравнений. Вместе с тем выраженш для Ф°3 (So). а следовательно, и для падающего излучения может бьт получено без решения соответствующей системы интегральных уравнений на основании второго начала термодинамики. Так, если система изотермична, то из (5.29) и (5.30) следует:
Vl
еэф(So) = е2 + R2e 1 S Afl(So, v)fi (v)<*v +
о
1 1
+ R2e2 J Afl(So,S)dS + Rif3 J A«(So,SiMSi.
(5.29)
0
0
/3 = tf0f3/tfo(S = 0),-
<f°3(So) =R2 JA«(So,Si)dSi.
(5.30)
0
0
0
(5.31)
и с учетом (5.27)
(So) = 1 - е“ф (So) -
106
(5.32)
Если температуры полости и диска различны, то на основании (5.32), (5.28) и (5.29) имеем следующую расчетную формулу:
В данном случае вычислялись оптико-геометрические фукнции, необходимые для расчета эффективной излучательной способности дна. Для вычисления значений еэф (т?) должны быть выполнены аналогичные расчеты по определению требуемых оптико-геометричесйих функций.
Необходимо отметить, что в ряде технических приложений, например при регистрации солнечного излучения методами пиргелиометрии [56], в теплометрии [57], в гелиотехнике [58, 59], поглощательную способность полости требуется знать весьма точно. Тогда следует использовать интегральные уравнения для учета излучения, падающего в полость. В этом случае проще задачу о распределении потоков падающего излучения решить отдельно для абсолютно холодной полости, а общее решение получить как суперпозицию двух решений: для падающего в полость излучения и для полости, стенки которой излучают. И в том, и в другом случае могут быть использованы оптико-геометрические функции.
5.2.2. Пример расчета монохроматической локальной эффективной излучательной способности неизотермической полости с помощью оптико-геометрических функций
При использовании полостей в качестве моделей абсолютно черного тела (АЧТ) излучающая поверхность полости практически имеет ту или иную неизотермичность, которая может быть измерена, например, с помощью термопар. В § 4.1 отмечалось, что неизотермичность, даже если стенки полости серые, вносит селективность в потоки эффективного излучения. Так как температуры, регистрируемые пирометрами (яркост-ная, цветовая и радиационная), определяются в данном случае по эффективному излучению, исходящему из полости, то важно знать, какая неизотермичность, в каком спектральном диапазоне и при каком уровне температур допустима, а какая нет.
Рассмотрим следующую задачу. Температура боковой поверхности цилиндрической полости (рис. 5.3) равна Т^, а плоского дна — Т^. Падающее в полость излучение отсутствует. Поверхность полости серая, е = 0,75, Т? = 1000 К, в одном случае = 1020 К, а в другом = = 980 К. Необходимо определить Тя (?0 =0, X) — яркостную температуру центра дна полости в зависимости от длины волны регистрируемого излучения, а также влияние неизотермичности на величину цветовой температуры.
Расчеты выполнялись по формуле (5.22), которая для данного случая записывалась так:
еэф(Ь) =еэИф(*о) + f3(l - <ф(Ы).
(5.33)
еэф«о) = е2 +/1Ф2°1(? о) + Ф2°2(Ь),
(5.34)
107
Рис. 5.5. Зависимость яркостной температуры Тя (%о - О, X) центра дна цилиндрической полости (r)i = 4, е = 0,75, Т^= 1000 К) от X при различных значе-
ниях Г,
v-
\ =
TV =
1020 К; 1'-Тя(к -»• 1020 К) =986 К; 2 = 1000 К; 2' — Та (Х-* °°) = 981 К Tv = 980 К; 3- ТЯ(Х = 980 К) = 977 К
v:r
тч -
где функция Д, в соответствии с формулой Планка (1.12), равна
f _ т? !т? _ 1
А - Е0,Г]1Е0,% - ехр(С2ц\Тг1)) _ 1 •
(5.35)
Яркостная температура Тя (?0 = 0, X) рассчитывалась согласно определению (см., например, [36]) на основании формулы Планка
Гя(?о=0,Л) =

1п[(ехр(л) - 1)/еэф(|0 = 0, X) +1]’ где х = c2/(X7g), с2 = 14380 мкм • К.
(5.36)
Это пример простейшего вычислительного эксперимента, который при известных оптико-геометрических фукнциях элементарно осуществляется с помощью программируемого карманного микрокалькулятора.
Для r\L = 4 и е = 0,75 по табл. Б,1 приложения Б находим: Ф?1 (?0 = = 0) = 0,22121, Ф°22 (?0 = 0) = 0,01028.
Сначала рассмотрим случай, когда температура стенок полости T-q = = 1020 К больше, чем температура дна. В качестве иллюстрации приведем расчет при X = 0,65 мкм. В соответствии с формулой (5.34) и (5.36) имеем: еЭф(?о=0, Х= 0,65 мкм) = 0,75+ 1,54309*0,22121 +
+ 0,01028 = 1,1016, Тя(%0 = 0, X = 0,65 мкм) = 1004,4А". Аналогично подсчитываются значения еэф и Тя при других значениях X и при Тц = 980 А". Зависимость Тя (|0 = 0, X) от длины волны при Тц = 1020 А и T-q = 980 К в виде графика изображена на рис. 5.5 (кривые 1 и 3 соответственно) . Вычислительный эксперимент показал, что как при уменьшении, так и при увеличении длины волны X регистрируемого излучения величина Тя (?о = 0, X) стремится к предельным значениям. Поэтому были определены эти предельные значения Тя (?0 = 0, X) при стремлении X к нулю и бесконечности соответственно (X t 0, X Ф °°).
Наиболее просто определяются предельные значения еЭф, а затем и Тя при X -> °°, так как при X -> °° формула Планка (1.12) переходит в
Предыдущая << 1 .. 35 36 37 38 39 40 < 41 > 42 43 44 45 46 47 .. 61 >> Следующая

Авторские права © 2011 BooksOnChemistry. Все права защищены.
Реклама