Главное меню
Главная О сайте Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Аналитическая химия Ароматерапия Биотехнология Биохимия Высокомолекулярная химия Геохимия Гидрохимия Древесина и продукты ее переработки Другое Журналы История химии Каталитическая химия Квантовая химия Лабораторная техника Лекарственные средства Металлургия Молекулярная химия Неорганическая химия Органическая химия Органические синтезы Парфюмерия Пищевые производства Промышленные производства Резиновое и каучуковое производство Синтез органики Справочники Токсикология Фармацевтика Физическая химия Химия материалов Хроматография Экологическая химия Эксперементальная химия Электрохимия Энергетическая химия
Новые книги
Сидельковская Ф.П. "Химия N-вннилпирролидона и его полимеров" ()

Сеидов Н.М. "Новые синтетические каучуки на основе этилена и олефинов" (Высокомолекулярная химия)

Райт П. "Полиуретановые эластомеры" (Высокомолекулярная химия)

Попова Л.А. "Производство карбамидного утеплителя заливочного типа" (Высокомолекулярная химия)

Поляков А.В "Полиэтилен высокого давления. Научно-технические основы промышленного синтеза" (Высокомолекулярная химия)
Книги по химии
booksonchemistry.com -> Добавить материалы на сайт -> Энергетическая химия -> Русии С.П. -> "Тепловые излучения полостей " -> 42

Тепловые излучения полостей - Русии С.П.

Русии С.П., Пелецкий В.Э. Тепловые излучения полостей — М.: Энергоиздат, 1987. — 152 c.
Скачать (прямая ссылка): teplovieizucheniyapolostey1987.djvu
Предыдущая << 1 .. 36 37 38 39 40 41 < 42 > 43 44 45 46 47 48 .. 61 >> Следующая

108
более простую формулу Релея-Джинса (1.17). Тогда в соответствии с (5.34)
т
lim е (So = О, X) = е2 + Л ф°21 (?0 = 0) + Ф°22 (Ь = 0). (5.37)
\ -> ОО ^ ?* ?
Чтобы определить Тя (?0 = 0) при X -> воспользуемся определением яркостной температуры и формулой Релея-Джинса.
Напомним, что яркостная температура определяется из соотношения, полученного приравниванием яркости (интенсивности) /Эф (?0 = 0, X) при заданной длине волны места визирования яркости (интенсивности) Iо (X, Тя) абсолютно черного тела при той же длине волны
'эф (So = 0,Х) = /о(Х, Гя) или
еЭф (So = о, Х)/0 (X, Т%) = /о (X, Гя). (5.38)
Выражая /0 в отличие от (5.36) не с помощью формулы Планка, а с помощью формулы Релея-Джинса, получаем
Тя (So = 0, X -> оо) = еэф ($0 = 0, X - оо) 7g, (5.39)
Из (5.37) и (5.39) следует, что при T-q = 1020К Гя(%0 = 0, X -> оо) = = 986 К, а при T-q = 980 К Тя (So = 0, X -> °°) = 977 К соответственно. Эти значения нанесены на график (рис. 5.5). При X -> 0 в соответствии с (5.35) при T-q = 1020 К (T-q > Т^) еЭф (So = 0, X) ->оо. с помощью предельного перехода можно показать, что в этом случае Тя (?0 = 0, Х-*0) = = 1020А\ Если Т-q = 980К (Т^ < Т^), то, как следует из (5.35) и (5.34),
Иш е (So = 0,Х) = е2 + Ф°2 (S0 = 0), (5.40)
X -*? о т
т.е. еЭф стремится к постоянному значению. Тогда согласно (5.36) при X ->-0 Тя (So = 0, X) -*? Т^.
Из данных расчета также следует, что при T-q>T^ с увеличением длины волны значения еЭф уменьшаются. Так, при X = 0,1 мкм еЭф (So = = 0, X = ОД мкм) = 4,4700, а при X = 10 мкм еэф (?0 = 0, X = 10 мкм) = = 0,9897. При Т-q < Т^ с увеличением X значения еЭф увеличиваются, стремясь к постоянному пределу, однако, как следует из рис. 5.5, это не приводит к приближению Тя к Tg, наоборот, чем больше X, тем значения Тя больше отличаются от 7g.
Отсюда следует важный практический вывод, что при T-q < Tg целесообразно регистрировать излучение при возможно меньшей длине волны.
При T-q > из данных вычислительного эксперимента следует, что при уменьшении длины волны регистрируемого излучения вклад ’’горячих” участков, имеющих большую температуру, чем место визирова-
109
ния, в эффективное излучение, регистрируемое приемником, увеличивается. Из данных того же эксперимента следует, что при Тц > имеется длина волны Х0, при которой еЭф (So = 0) = 1 и Тя = (рис. 5.5).
Такой эффект может наблюдаться для полостей данной геометрии в тех случаях, когда Д > 1, и при некоторой длине волны Л* величина еэф(?о = 0, X*) < 1. Тогда найдется такая длина волны Х0 (Х0 < X*), при которой еэф(?0 = 0, Х0) = 1. Доказательство этого имеется в [60, 61].
Из представленного эксперимента слеует и другой важный вывод: при наличии неизотермичности в системе серых поверхностей эффективное, а следовательно, падающее и отраженное, излучение селективно. Это уже отмечалось в § 2.4 и 4.1, однако только с помощью вычислительного эксперимента мы получили конкретные зависимости.
В связи с изложенным, обращаясь с полученными результатами как с экспериментальными данными, можно определить отличие цветовой температуры Тп (?0 = 0), регистрируемой цветовым пирометром, от истинной Т?, если измерение излучения происходит в двух участках спектра при X! = 0,5 мкм и Х2 = 0,65 мкм. Поскольку яркостные температуры при этих длинах уже вычислены и при T-q = 1020 К Тя t (So = 0, X! = 0,5 мкм) = 1004, 9 К, Тя2 (So = 0, Х2 = 0,65 мкм) = 1004,4 К, то Тп (см., например, [36]) можно рассчитать по формуле
Гц($ о = 0) = -----------------------— • (5-41>
(Xi^ai) - (Х2Тя2)
Подставляя в (5.41) числовые значения, получаем: при T-q = 1020 К тц (So = 0) = 1006,5 К, при Tv = 980 К Тц (So = 0) = 997 К.
Таким образом, отклонение цветовой температуры от истинной при T-q = 980 К в 2 раза меньше, чем при T-q = 1020 К. В случае изотермической полости цветовая температура совпадает с истинной Tt места визирования, так как в (5.34) температурная функция /, =1 и величина еЭф (So) не зависит от длины волны регистрируемого излучения (серая модель) [36].
Здесь был рассмотрен простейший случай неизотермичности. Вместе с тем в [62] показано, что те же закономерности имеют место для полостей с иным распределением температур по глубине полости. В этой работе функцию /1 предлагается аппроксимировать двумя полиномами так, чтобы можно было дать оценку как сверху, так и снизу и использовать затем значения оптико-геометрических функций (см. приложение Б). В [63] приведен ряд примеров применения оптико-геометрических функций для расчета эффективной излучательной способности неизотермических полостей для монохроматического излучения и в случае использования серой модели.
Все расчетные соотношения, используемые в данном разделе, были получены при условии, что поверхность полости диффузно излучает и отражает. Вместе с тем в соответствии с § 3.4 аналогичные соотношения
110
для поверхностной плотности эффективного излучения могут быть применены для полости той же геометрии, но поверхность которой диффузно излучает и зеркально отражает. Это осуществляется простой заменой диффузного разрешающего углового коэффициента Лд(М{, N})dFN., характеризующего многократные отражения при изотропном отражении, на зеркальный разрешающий угловой коэффициент Лзр (Mt> Nj)dFN,, который учитывает все зеркальные отражения в полости. 1
Предыдущая << 1 .. 36 37 38 39 40 41 < 42 > 43 44 45 46 47 48 .. 61 >> Следующая

Авторские права © 2011 BooksOnChemistry. Все права защищены.
Реклама