Главное меню
Главная О сайте Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Аналитическая химия Ароматерапия Биотехнология Биохимия Высокомолекулярная химия Геохимия Гидрохимия Древесина и продукты ее переработки Другое Журналы История химии Каталитическая химия Квантовая химия Лабораторная техника Лекарственные средства Металлургия Молекулярная химия Неорганическая химия Органическая химия Органические синтезы Парфюмерия Пищевые производства Промышленные производства Резиновое и каучуковое производство Синтез органики Справочники Токсикология Фармацевтика Физическая химия Химия материалов Хроматография Экологическая химия Эксперементальная химия Электрохимия Энергетическая химия
Новые книги
Сидельковская Ф.П. "Химия N-вннилпирролидона и его полимеров" ()

Сеидов Н.М. "Новые синтетические каучуки на основе этилена и олефинов" (Высокомолекулярная химия)

Райт П. "Полиуретановые эластомеры" (Высокомолекулярная химия)

Попова Л.А. "Производство карбамидного утеплителя заливочного типа" (Высокомолекулярная химия)

Поляков А.В "Полиэтилен высокого давления. Научно-технические основы промышленного синтеза" (Высокомолекулярная химия)
Книги по химии
booksonchemistry.com -> Добавить материалы на сайт -> Энергетическая химия -> Русии С.П. -> "Тепловые излучения полостей " -> 43

Тепловые излучения полостей - Русии С.П.

Русии С.П., Пелецкий В.Э. Тепловые излучения полостей — М.: Энергоиздат, 1987. — 152 c.
Скачать (прямая ссылка): teplovieizucheniyapolostey1987.djvu
Предыдущая << 1 .. 37 38 39 40 41 42 < 43 > 44 45 46 47 48 49 .. 61 >> Следующая

Необходимо отметить, что при такой замене в (5.20) Лзр(?0, = 0, так как при зеркальном отражении ни один луч, испущенный поверхностью плоского дна не может вернуться вновь на дно в результате многократных зеркальных отражений в полости (см. рис- 5.3).
Для улучшения модели черного тела часто выходное отверстие полости частично перекрывают диафрагмой. Для такой геометрии задача рассматривалась в [64, 65]. В [65] полагалось, что диафрагма может отражать как диффузно, так и зеркально. Основное отличие задачи, решенной в [64, 65], от рассмотренной нами в том, что решается система не из двух, а из трех интегральных уравнений (третье уравнение составляется для диафрагмы).
Для смешанного диффузно-зеркального отражения излучательные характеристики полостей приведены в [6, 12, 13]. Эти расчеты используют поверхностные плотности излучения и предназначены в основном для анализа теплопотерь в полостных системах.
5.3. Тепловые потери полостей
В данном параграфе все соотношения будут записываться для монохроматического излучения (знак X для краткости записи опущен), которые, как известно, в случае серой модели справедливы и для интегрального излучения.
5.3.1. Полусферическая излучательная способность полости
Как уже отмечалось ( § 2.4), на основании закона сохранения энергии поток результирующего излучения ??ре3;2 поверхности F2 (рис. 2.4) равен потоку ??резд результирующего излучения, проходящего сквозь поверхность F, и покидающего полость по всевозможным направлениям. Тогда, выражая 0рез 2 через qpe3(M2), — локальную плотность результирующего излучения поверхности получим
% - I (5.42)
Р 2
Теплопотери 0% обычно сравниваются с теплопотерями из изотермической полости той же геометрии с абсолютно черными стенками, температура которых Г. Согласно (2.54) теплопотери Go,2 =Fo(X,7’)F1. Относя теплопотери Qx из изотермической полости, температура стенок которой Т, к теплопотерям С?о,2 Из черной полости той же геометрии
111
и при той же температуре, получим полусферическую излучательную способность полости
= ^ 4pe3{M2)dFMJ(E0F,). F2
(5.43)
Для диффузно излучающих и отражающих полостей в соответствии с соотношением вида (2.77) имеем
ev _
J
С2 Ш2)
где
Fi 1
е2 (М2)
мг ?
(5.44)
еэф(А/2) =Еэф(М2)/Е0.
В качестве примера рассмотрим тепловые потери из цилиндро-кони-ческой полости, стенки которой диффузно излучают и отражают (рис. 5.4). В соответствии с (5.44) (подробности вывода см. в [66]) величина
-—-------- [1 - <4*0?)]*?
1 _ Cl (Г?) 1 эф
(5.45)
характеризует относительные тепловые потери от цилиндрической поверхности полости. Величина
*
L0
—2—-7 [1 - е . &')W
1 -e2(t) эф
(5.46)
— относительные тепловые потери от конической поверхности полости. Таблица 5.3. Зависимость eg, °т е, в, г)^ для изотермических цилин-
е й Ч
град 8 4 2 1 1
0,5 45 0,8353 0,8343 0,8151 0,7664 1
(0,8218) (0,7763) (0,6519) (0,4646) 1
60 0,8353 0,8330 0,8114 0,7538 3
(0,8228) (0,7793) (0,6602) (0,4744) ;|
90 0,8362 0,8329 0,8083 0,7423 1
(0,8244) (0,7825) (0,6664) (0,4806) 1
0,75 45 0,9319 0,9311 0,9253 0,9063 1
(0,9179) (0,8754) (0,7558) (0,5556) 1
60 0,9319 0,9309 0,9240 0,9006
(0,9184) (0,8773) (0,7606) (0,5625)
0,9 45 0,9752 0,9749 0,9731 0,9664 \
(0,9605) (0,9194) (0,8021) (0,5955) I
60 0,9752 0,9749 0,9726 0,9642
(0,9607) (0,9202) (0,8041) (0,5987)
112
Необходимо отметить, что в (5.46) для расчета е^; во всем диапазоне изменения в, включая 9 = ст/2, для %' использована новая система координат. Как и прежде, начало координат расположено в вершине конуса, а безразмерная координата ?' элементарного пояса на конической поверхности отсчитывается от вершины вдоль образующей. Координаты отнесены к L — длине образующей конуса. Поэтому величина всегда равна 1. Общие относительные теплопотери могут быть записаны так:
= 2! + %
Данные расчёта, выполненные на ЭЦВМ для изотермических полостей различной относительной глубины r\L и значений параметров е = = ?i (v) = е2 (?) и в, приведены в табл. 5.3. В ней значения помещены в скобки, величина е^ может быть определена как разность и е^1 • Погрешность вычисления на полпорядка больше, чем для еэф.
При 9= 90° полученные данные в пределах точности вычислений совпадают с данными других исследователей [52, 53].
Анализ результатов, представленных в табл. 5.3, показывает, что при t]L > 0,5 и е > 0,5 значения практически не меняются и полость аналогична полости бесконечной длины. При увеличении t\L числовые значения не стремятся к 1, а стремятся к некоторому пределу, определяемому излучательной способностью е стенок полости. На рис. 5.6, взятом из работы [54], представлена зависимость величины для сферической, конической и цилиндрической полости с плоским дном от отношения площади отверстия FOT к площади поверхности Fnoj] полости при е = 0,9.
дро-конических полостей
VL
0,5 0
0,7042 (0,2852) 0,5821
0,6798 (0,2926') 0,6569 (0,2952) 0,5353
0,8765 (0,3491) 0,8060
0,8634 (0,3551) 0,7754
0,9550 (0,3760) 0,9255
0,9497 0,9119
(0,3789)
^7Т /^П0
Предыдущая << 1 .. 37 38 39 40 41 42 < 43 > 44 45 46 47 48 49 .. 61 >> Следующая

Авторские права © 2011 BooksOnChemistry. Все права защищены.
Реклама