Главное меню
Главная О сайте Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Аналитическая химия Ароматерапия Биотехнология Биохимия Высокомолекулярная химия Геохимия Гидрохимия Древесина и продукты ее переработки Другое Журналы История химии Каталитическая химия Квантовая химия Лабораторная техника Лекарственные средства Металлургия Молекулярная химия Неорганическая химия Органическая химия Органические синтезы Парфюмерия Пищевые производства Промышленные производства Резиновое и каучуковое производство Синтез органики Справочники Токсикология Фармацевтика Физическая химия Химия материалов Хроматография Экологическая химия Эксперементальная химия Электрохимия Энергетическая химия
Новые книги
Сидельковская Ф.П. "Химия N-вннилпирролидона и его полимеров" ()

Сеидов Н.М. "Новые синтетические каучуки на основе этилена и олефинов" (Высокомолекулярная химия)

Райт П. "Полиуретановые эластомеры" (Высокомолекулярная химия)

Попова Л.А. "Производство карбамидного утеплителя заливочного типа" (Высокомолекулярная химия)

Поляков А.В "Полиэтилен высокого давления. Научно-технические основы промышленного синтеза" (Высокомолекулярная химия)
Книги по химии
booksonchemistry.com -> Добавить материалы на сайт -> Энергетическая химия -> Русии С.П. -> "Тепловые излучения полостей " -> 44

Тепловые излучения полостей - Русии С.П.

Русии С.П., Пелецкий В.Э. Тепловые излучения полостей — М.: Энергоиздат, 1987. — 152 c.
Скачать (прямая ссылка): teplovieizucheniyapolostey1987.djvu
Предыдущая << 1 .. 38 39 40 41 42 43 < 44 > 45 46 47 48 49 50 .. 61 >> Следующая

Рнс. 5.6. Зависимость е^от ^’от/^’пол Для сферической, конической и цилиндрической полости (стенки полостей диффузно излучаются и отражают, е = 0,9):
1 - сферическая полость; 2 — цилиндрическая полость с плоским дном; 3 - коническая полость
113
Как следует из табл. 5.3, значения для цилиндро-конической полости при FOJ/Faojl < 0,1 практически совпадают с данными для цилиндрической полости с плоским дном, т.е. при -c\L > 8 форма дна на величину почти не влияет.
Как следовало ожидать, при F0T/Fa0JI -*? 0 относительные теплопотери конической и цилиндрической полостей стремятся к одному и тому же пределу, определяемому величиной оптико-геометрической функции А ! [см. § 3.3, формулу (3.21) ]. В этом случае в соответствии с физическим смыслом Д t все три конфигурации относительно падающего в полость излучения представляют собой трубчатую полость бесконечной глубины, которая часть излучения возвращает назад в окружающее пространство. Поток из полости, как уже отмечалось в § 3.3, образуется за счет способности цилиндрических стенок диффузно отражать в сторону отверстия падающее в полость излучение. При зеркальном отражении такого потока не возникает, так как каждый луч, падающий в полость, поглощается ею в процессе многократных отражений в бесконечно глубокой цилиндрической полости. Поэтому для полостей аналогичной конфигурации с зеркальным отражением стенок при For/Fпол -*? 0, Ai -*0и е2 1. Для сферической полости (см. § 3.3) при For/Fnon -*? 0, Du -*0и согласно (3.21) -»? 1 вне зависимости
от характера отражения стенок.
В [66] представлены значения теплопотерь из цилиндро-конической полости при условии, что температура убывает в направлении отверстия по линейному закону.
Пример. Для увеличения теплообмена излучением в материале с диффузным характером излучения и отражения сделаны ’’глухие” сверления, оптические и геометрические параметры сверлений такие (см. рис. 5.4):
е = 0,5; rjL = 4; в - 45°; площадь отверстий сверлений составляет П = 20% площади поверхности материала. Тогда полусферическая эффективная излучательная способность изотермической поверхно-
сти равна
eFz = е(1 -Я) + ЯеЕ. (5.47)
По табл. 3 находим = 0,8343.
ерЪ = 0,5 • (1 - 0,2) + 0,2 • 0,8343 = 0,6669.
Для диффузно излучающих и отражающих изотермических цилиндр-ро-конических полостей с диафрагмами ряд полезных расчетных данных представлен в [67].
Таким образом, полости увеличивают полусферическую излучатель-ную способность ер ^ поверхности. Обозначим относительное приращение (е^2 — е)/е полусферической излучательной способности ер^ че-
рез со. Тогда на основании (5.47) выражение для со может быть записано так:
со = П(р - 1),
(5.48)
где р = е^/е. Из (5.48) следует, что при П- const значение со, которое характеризует полостной эффект, полностью определяется оптико-геометрическим параметром р. В соответствии с (3.15) и (3.13) для полости с диффузно излучающими и отражающими изотермическими стенками (см. обозначения рис. 2.4) :
Как уже отмечалось (§ 2.5), резольвента Г (Мг, N2) определяется функциональным рядом вида (2.117) и имеет тем большую величину, чем отражательная способность R = 1 — е больше. Следовательно, чем меньше величина излучательной способности е материала, из которого изготовлена полость, тем значение р больше и полостной эффект со проявляется больше. В соответствии с (3.15) эта закономерность имеет место и для более общего случая, когда поверхность материала анизотропно излучается и отражает.
Значение р может быть определено приближенно на основании допущения, что функция (N2) на Р2 принимает постоянное значение. Тогда, как уже отмечалось в § 2.4, = еЭф,2- Из (2.56) следует, что
это допущение выполняется точно для сферических полостей. Поскольку еэф,2 ~ const по F2, интегральное уравнение вида (2.43) становится алгебраическим относительно искомой величины еЭфд- Тогда
еэф,2 = */0 ' (5-5°)
и задача сводится уже к определению локального углового коэффициента <р(Мг, Fa). Этот угловой коэффициент заменим средним угловым коэффициентом ф22 [это допущение выполняется для сферической полости ip (Mi, F2) = кр2 2 ], который в соответствии с (2.30) и свойством замыкаемости диффузных средних угловых коэффициентов равен <р22=1— <р21=1 — Ft /F2. Тогда можно записать:
где SF = Fi/F2. Формула (5.51) была получена в [68] несколько другим способом на основании указанных допущений. Как следует из этих допущений, формула (5.51) строго выполняется для сферической полости. В остальных случаях погрешность, вносимая допущениями, должна оцениваться. Формула (5.51) получила большое распространение при анализе и обобщении излучательных характеристик шерохо-
F1 F2
(5.49)
е
1
(5.51)
115
ватых поверхностей. На основании (5.51) имеем Р — [(1 ~ е)5р + е]"1.
(5.52)
Из (5.52), так же как из более общей формулы (5.49), следует, что чем меньше е, тем влияние полости данной геометрии (параметра Sр) на значение со больше. Применение формулы (5.51) при анализе радиационных характеристик макрошероховатых поверхностей (X меньше характерного размера шероховатости) будет рассмотрено в гл. 6.
Предыдущая << 1 .. 38 39 40 41 42 43 < 44 > 45 46 47 48 49 50 .. 61 >> Следующая

Авторские права © 2011 BooksOnChemistry. Все права защищены.
Реклама