Главное меню
Главная О сайте Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Аналитическая химия Ароматерапия Биотехнология Биохимия Высокомолекулярная химия Геохимия Гидрохимия Древесина и продукты ее переработки Другое Журналы История химии Каталитическая химия Квантовая химия Лабораторная техника Лекарственные средства Металлургия Молекулярная химия Неорганическая химия Органическая химия Органические синтезы Парфюмерия Пищевые производства Промышленные производства Резиновое и каучуковое производство Синтез органики Справочники Токсикология Фармацевтика Физическая химия Химия материалов Хроматография Экологическая химия Эксперементальная химия Электрохимия Энергетическая химия
Новые книги
Сидельковская Ф.П. "Химия N-вннилпирролидона и его полимеров" ()

Сеидов Н.М. "Новые синтетические каучуки на основе этилена и олефинов" (Высокомолекулярная химия)

Райт П. "Полиуретановые эластомеры" (Высокомолекулярная химия)

Попова Л.А. "Производство карбамидного утеплителя заливочного типа" (Высокомолекулярная химия)

Поляков А.В "Полиэтилен высокого давления. Научно-технические основы промышленного синтеза" (Высокомолекулярная химия)
Книги по химии
booksonchemistry.com -> Добавить материалы на сайт -> Энергетическая химия -> Русии С.П. -> "Тепловые излучения полостей " -> 45

Тепловые излучения полостей - Русии С.П.

Русии С.П., Пелецкий В.Э. Тепловые излучения полостей — М.: Энергоиздат, 1987. — 152 c.
Скачать (прямая ссылка): teplovieizucheniyapolostey1987.djvu
Предыдущая << 1 .. 39 40 41 42 43 44 < 45 > 46 47 48 49 50 51 .. 61 >> Следующая

5.3.2. Излучательная способность еп^ полости
в направлении нормали
Для характеристики распределения излучения, покидающего полость, помимо полусферической излучательной способности используют также излучательную способность еп^ в направлении нормали к поверхности F0T отверстия полости. Величина широко используется при определении излучения, падающего на приемник (рис. 5.7). Обычно полагается, что приемник абсолютно поглощающий (в частности, сам приемник может быть выполнен в виде полости).
Рассмотрим конкретный пример. Пусть приемник в виде элементарной площадки, нормаль которой совпадает с осью полости, расположен на расстоянии х0 от края цилиндрической полости длиной L, стенки которой диффузно излучают и отражают (рис. 5.7). Тогда излучательную способность ew? (к0) (к0 = xQ/rc) изотермической полости можно определить как отношение потока излучения, падающего на приемник из данной полости, к потоку излучения, падающего на приемник из полости той же геометрии и температуры, но стенки которой абсолютно черные. Если на пути от полости до приемника имеется диафрагма (рис. 5.7), то на приемник будет поступать излучение не от всей поверхности Fпол полости, а только от части Р?ол, которая видна со стороны приемника. Тогда для приеника площадью имеем
\ _ W^npW%np
е"х(Ко) ' ~еТ ш иъ
пад1 пр' мар
*(Мпр-^ол^эф("пол^пол
Fno л____________________________________
Е0 ! К С^пр> ^пол) dFN
* 'упол
пол
?* К *-^пр> "пол)еэф(*пол)^пол ^пол___________________________________
А К(Мпр> Nnon)dFNn0JI *ПОЛ
(5.53)
М G dF N G F* пр Ma > пол пол •
116
Рис. 5.7. Схематическое изображение излучающей полости и приемника излучения:
1 - излучающая цилиндрическая полость; 2 - приемник излучения; 3 -диафрагма
Если поверхность приемника не бесконечно малая, а имеет конечные размеры, то потоки из полости определяются путем интегрирования по всей поверхности Fnp приемника. Для приемника площадью Fnp (5.53) запишется так:
пр!
^ПОЛ^ еэф (^пол) ^дг.
еи2 -
ПР пол
пол "*пр
пр *пол
/* К (Мпр’ Naon)dFNnoJlclFMnp
(5.53а)
Так как поверхностная плотность ?’пад (Мпр) падающего на приемник излучения зависит от относительного расстояния к0, то и величина е«2 (к°) также зависит от к0. Наиболее просто значения вычисляются при к0 -+ 00. В этом случае поток излучения, проходящий на приемник, создается только теми лучами, которые параллельны нормали к поверхности Fnp приемника. Так, например, поток излучения, падающий из цилиндрической полости (рис. 5.7) на приемник в виде диска, радиус которого равен радиусу гс отверстия полости, при к0 жет быть определен так (см. рис. 5.8) :
3)
мо-
^пад(К°
2* ;/эф (*)*<**.
о
(5.54)
В (5.54) были использованы безразмерные координаты, отнесенные к радиусу дна (отверстия) полости. Необходимо отметить, что так как косинус угла между нормалью к любому элементу цилиндрической поверхности и направлением излучения равен нулю, то, следовательно, поток от всей боковой поверхности полости (рис. 5.8) также равен нулю. Поэтому в (5.54) тепловой поток учитывается только от дна полости. С учетом (5.54) в соответствии с определением при к о
Рис. 5.8. К определению потока излучения, падающего на приемник
117
Рис. 5.9. Зависимость 6^ от К0 = Xolrc при различных значениях Г)^ = L/rc для цилиндрической полости с плоским дном (стенки полости диффузно излучают и отражают, е = 0,9):
----- - бесконечно малый приемник;--------- приемник в виде диска ради-
уса гс
имеем t
2Я//Эф ($)$</$
о =°°) = —'Ч---------------- = 2 Se.md^. (5.55)
2пГ0 J 0
о
Пример. Дана цилиндрическая полость с плоским дном глубиной r)L = 8. Стенки полости диффузно излучают и отражают, е = 0,9. Из табл. 5.2 находим, что еэф (?) = const = 0,9984. Подставляя это значение в (5.55), получим, что = °°) = 0,9984. То же значение полу-
чено в [54].
В соответствии с данными табл 5.2 можно показать, что для глубоких полостей (r)L > 8) = °°) > е^, а для мелких (r)L < 0,5) —
~еп1,(Ко =°°) <еЕ‘
На рис. 5.9 приведена зависимость е;г?(ко) от к0 при е = 0,9 для
цилиндрических полостей (см. рис. 5.7), взятая из [69]. В одном случае полагается, что приемник бесконечно малый, в другом — приемник имеет форму диска радиуса гс (диафрагма отсутствует). Стенки полости имеют во всех точках одну и ту же температуру и диффузно излучают и отражают. Как видно из- рис. 5.9, стабилизация значений е;г^(^о) наступает при к = х0/гс > 10, причем в этом случае значения (к°) для бесконечно малого приемника и приемника конечных размеров практически совпадают. Необходимо отметить, что при х0 = 0 значения 6п'е(к° = ^ еЕ' ® 69] показано, что при VL = 8 и е = 0,3 зна-
чение ?п^(ко = °°) почти на 35% больше е^. Для сферической полости,
1 18
Рис. 5.10. Зависимость = °°) от
^от/^пол Ш1Я сферической, конической и цилиндрической полости (стенки полости диффузно излучают и отражают, е = 0,9):
1 — сферическая плость; 2 — коническая или цилиндрическая полость с плоским дном
которая является идеально диффузным излучателем (см. § 2.4), е ^= = е2-
Для конической поверхности формула для е ^ (к0 = °°) выводится аналогично (5.55) и ^
Предыдущая << 1 .. 39 40 41 42 43 44 < 45 > 46 47 48 49 50 51 .. 61 >> Следующая

Авторские права © 2011 BooksOnChemistry. Все права защищены.
Реклама