Главное меню
Главная О сайте Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Аналитическая химия Ароматерапия Биотехнология Биохимия Высокомолекулярная химия Геохимия Гидрохимия Древесина и продукты ее переработки Другое Журналы История химии Каталитическая химия Квантовая химия Лабораторная техника Лекарственные средства Металлургия Молекулярная химия Неорганическая химия Органическая химия Органические синтезы Парфюмерия Пищевые производства Промышленные производства Резиновое и каучуковое производство Синтез органики Справочники Токсикология Фармацевтика Физическая химия Химия материалов Хроматография Экологическая химия Эксперементальная химия Электрохимия Энергетическая химия
Новые книги
Сидельковская Ф.П. "Химия N-вннилпирролидона и его полимеров" ()

Сеидов Н.М. "Новые синтетические каучуки на основе этилена и олефинов" (Высокомолекулярная химия)

Райт П. "Полиуретановые эластомеры" (Высокомолекулярная химия)

Попова Л.А. "Производство карбамидного утеплителя заливочного типа" (Высокомолекулярная химия)

Поляков А.В "Полиэтилен высокого давления. Научно-технические основы промышленного синтеза" (Высокомолекулярная химия)
Книги по химии
booksonchemistry.com -> Добавить материалы на сайт -> Энергетическая химия -> Русии С.П. -> "Тепловые излучения полостей " -> 46

Тепловые излучения полостей - Русии С.П.

Русии С.П., Пелецкий В.Э. Тепловые излучения полостей — М.: Энергоиздат, 1987. — 152 c.
Скачать (прямая ссылка): teplovieizucheniyapolostey1987.djvu
Предыдущая << 1 .. 40 41 42 43 44 45 < 46 > 47 48 49 50 51 52 .. 61 >> Следующая

27Ttg20 / /эф(?)^|
/ \ о ^
е„2(к0 = о°) = ------------------------ =
Sz,
27Vtg20 f0 S %d%
О
2 *1
55 7Г J еэф(№* Г5.56)
«L 0
(обозначения те же, что на рис. 5.4).
На рис. 5.10, взятом из [54], представлены зависимости е ^ (к0 = °°) от Fот/^пол Для изотермических полостей в виде сферы, конуса и цк-линдрической поверхности с плоским дном. Поверхности стенок полости диффузно излучают и отражают. Как следует из данных табл. 5.2, для цилиндро-конической полости значения (к° = оо) при ^от/^пол <-< 0,1 практически совпадают с данными для полости, ограниченной поверхностью прямого кругового цилиндра и плоским дном.
5.3.3. Направленная излучательная способность е$ ^ полости
Как уже отмечалось в § 5.3.2, значение при к0 -* о° характеризует излучательную способность полости в направлении нормали к плоской поверхности F0T. Аналогично может быть определена излучательная способность изотермической полости в направлении Т при к0 -*°° как отноешние потока, излучаемого полостью в направлении Т, к потоку, излучаемому полостью той же геометри и температуры, но стенки которой абсолютно черные. В качестве примера рассмотрим определение es 2 цилиндрической полости (рис. 5.8). В общем случае поток, покидающий полость в направлении ~Т, которое составляет угол а с нор-
119
20 40 60 вО сс,гр ав. 5)
Рис. 5.11. Зависимость 6^ от направления излучения при € f 0,5 и различных значениях Г)? = L/rc
малью к F0T, определяется множеством параллельных лучей, испускаемых как поверхностью дна, так и цилиндрической поверхностью. Из геометрических соображений и симметрии задачи следует, что суммарный поток <?s?, излучаемый внутренней поверхностью полости в направлении s, равен (рис. 5.11,а):
4L
Q ^ = 2п cosaAIo + 2тг sin а / /эф(т?)й?т?;
Ц*
. Г 0, если 7?г < ctga,
А = J еэф(?>т, I* =]
v [ VL tga- 1,если 2ctga>?ji>ctgq;(5.57)
0, если rjL < 2ctga,
r\L — 2ctga, если > 2ctga,
Л = 0и|*=1,если r\L > 2ctga.
Тогда VL
A cosa + sin a / еЭф(т?)с/7?
= 2 ___________________П*______________
sS cosa(l - + 2sina(ij? -??*)
(5.58)
120
При а= 0 соотношение (5.58) совпадаете (5.55). Расчеты е ^ для цилиндрических полостей по формуле вида (5.58), представленные в [2], воспроизведены на рис. 5.11,6. В гл. 6 будет показано, что эти расчетные данные имеют экспериментальное подтверждение. Необходимо отметить, что поток, падающий на приемник, неоднороден. Однако, так как характерные размеры полости много меньше расстояния до приемника, то использование значений е ^ Для расчета потока излучения, падающего на приемник, правомерно.
Глава шее та я
РЕЗУЛЬТАТЫ ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНОГО ИЗУЧЕНИЯ
ИЗЛУЧАТЕЛЬНОЙ СПОСОБНОСТИ НЕГЛАДКИХ ПОВЕРХНОСТЕЙ
Интенсивность теплового излучения поверхностей твердых тел зависит не только от рода вещества, но и от геометрического строения поверхности. Для описания геометрии поверхности обычно используют параметры шероховатости, которые количественно характеризуют вид и размеры неровностей. При обработке результатов измерений потоков теплового излучения их обычно относят к величине так называемой стягивающей или замыкающей поверхности. Для плоских границ тела стягивающая поверхность Fx есть проекция реальной поверхности F2 на плоскость. Отсюда следует, что рассчитанная излучательная способность будет больше излучательной способности элементарного гладкого участка поверхности. Степень различия будет зависеть от геометрии шероховатости и соотношения характерных размеров микронеровностей и длины волны излучения.
При Ra > X, где Ra — среднеарифметическое отклонение профиля, говорят о макрошероховатости; при Ra < X используют обычно термин ’’микрошероховатость”. В первом случае расчет потока излучения страницы тела возможен в приближении допущений геометрической оптики. Во втором случае необходимость рассмотрения дифракционных явлений требует более тонких и сложных физических моделей.
Опираясь на выполненные экспериментальные исследования, рассмотрим влияние шероховатости на интенсивность теплового излучения различных материалов.
6.1. Шероховатость и интегральная полусферическая
излучательная способность (ИПИС)
Для исследований ИПИС обычно используется калориметрический метод, при котором измеряется полная величина энергии, выделенной в образце и переданной им в окружающее пространство в виде теплового излучения. Измерения тепловыделения в случае электрического нагрева образца могут быть проведены с высокой точностью. Разрешающая способность метода в основном определяется возможностями системы температурного контроля. В области высоких температур она может Достигать 0,5 — 1,0% при уровне основной погрешности 2 — 5%. Эти зна-
121
чения следует иметь в виду, анализируя результаты исследований ИПИС шероховатых поверхностей.
В [70, 71] калориметрический метод был реализован на трубчатых образцах, нагреваемых электрическим током. Для измерения температур использовался оптический пирометр, визируемый на отверстие в стенке образца. В [70] исследовались образцы из молибдена. Поверхность трубок обрабатывалась абразивной бумагой. Опыты проводились в вакууме 10"2 ПА. Основным измерениям предшествовал высокотемпературный отжиг, в процессе которого происходила стабилизация из-лучательных свойств поверхности. При этом ИПИС с течением времени уменьшалась. Для стабилизированной поверхности характерна воспроизводимость результатов, получаемых при последовательных повышениях и понижениях температуры опыта.
Предыдущая << 1 .. 40 41 42 43 44 45 < 46 > 47 48 49 50 51 52 .. 61 >> Следующая

Авторские права © 2011 BooksOnChemistry. Все права защищены.
Реклама