Главное меню
Главная О сайте Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Аналитическая химия Ароматерапия Биотехнология Биохимия Высокомолекулярная химия Геохимия Гидрохимия Древесина и продукты ее переработки Другое Журналы История химии Каталитическая химия Квантовая химия Лабораторная техника Лекарственные средства Металлургия Молекулярная химия Неорганическая химия Органическая химия Органические синтезы Парфюмерия Пищевые производства Промышленные производства Резиновое и каучуковое производство Синтез органики Справочники Токсикология Фармацевтика Физическая химия Химия материалов Хроматография Экологическая химия Эксперементальная химия Электрохимия Энергетическая химия
Новые книги
Сидельковская Ф.П. "Химия N-вннилпирролидона и его полимеров" ()

Сеидов Н.М. "Новые синтетические каучуки на основе этилена и олефинов" (Высокомолекулярная химия)

Райт П. "Полиуретановые эластомеры" (Высокомолекулярная химия)

Попова Л.А. "Производство карбамидного утеплителя заливочного типа" (Высокомолекулярная химия)

Поляков А.В "Полиэтилен высокого давления. Научно-технические основы промышленного синтеза" (Высокомолекулярная химия)
Книги по химии
booksonchemistry.com -> Добавить материалы на сайт -> Энергетическая химия -> Русии С.П. -> "Тепловые излучения полостей " -> 50

Тепловые излучения полостей - Русии С.П.

Русии С.П., Пелецкий В.Э. Тепловые излучения полостей — М.: Энергоиздат, 1987. — 152 c.
Скачать (прямая ссылка): teplovieizucheniyapolostey1987.djvu
Предыдущая << 1 .. 44 45 46 47 48 49 < 50 > 51 52 53 54 55 56 .. 61 >> Следующая

6.4. Основные результаты экспериментального исследования
излучательных характеристик макрошероховатых поверхностей
Для макрошероховатых поверхностей, как правило, хорошо известна конкретная геометрия поверхности, т.е. форма и размеры неровностей. Это позволяет, сделав те или иные допущения об излучательных свойствах реальных поверхностей, рассчитывать эффективное излучение. Таким образом, смысл эксперимента с макрошероховатой поверхностью — проверка математической модели.
В п. 5.3.1 уже отмечалось (см. вывод формулы (5.51), что наиболее простые соотношения имеют место для случая диффузного (изотропного) излучения и отражения с постоянной, не зависящей от длины волны излучательной способностью (серое излучение).
Как было показано в [68,2] в этом случае излучательная способность еш стягивающей поверхности Ft может быть рассчитана по формуле
где е — излучательная способность элементов действительной поверхности; R = 1 — е — ее отражательная способность; F2 — размер действительной поверхности.
Переписав эту формулу в виде отношешм излучательных способностей шероховатой и гладкой поверхностей
можно видеть, что параметром шероховатости должна быть не какая-то характерная высота, а отношение линейных размеров, характеризующее отношение стягивающей Ft и реальной F2 поверхностей. Кроме того, из формулы (6.3) отчетливо видна обусловленность относительного роста излучательной способности абсолютным уровнем ее для гладкой поверхности. Видно, что при е -> 0 еш/е -> F2/Fi, т.е. стремится к относительному росту площади.
В [68, 80] S р = F xjF 2 было предложено связать с шероховатостью реальной поверхности.
Ввиду того что с уменьшением шероховатости SF увеличивается (F2 -^-Fj), в отличие от [68, 80] SF будем называть фактором гладкости, а обратную величину, равную 1 jSF, — фактором шероховатости. Численные значения SF для ряда практически важных профилей приве-
еш = е/(е + RF1/F2),
(6.2)
eje = [e + (1- 6)F1/F2]"1,
(6.3)
129
дены в габл. 5.4. Видно, что фактор гладкости Sp зависит только от формы полостей и не зависит от их абсолютных размеров. Излучатель-ная способность может быть одинаковой вне зависимости от абсолютных размеров неровностей.
Таблица 5.4. Значения фактора Sp по [68]
Тип профиля Sp
Конус с углом при вершине а sin(a/2)
Полусфера 0,5
Цилиндрическое углубление с плоским дном 1/(1 + 4 Й/До)
диаметром D0 н глубиной h
Канавка с треугольным профилем и углом при sin(0 /2)
вершине в
Канавка полуцилиндрического профиля 0,637
Канавка с прямоугольным профилем шириной 1/(1 + 2 h/l0)
/о, глубиной h
В [80] на специально подготовленных образцах из латуни и нержавеющей стали была проведена проверка формулы (6.3). Измерялась ИНИС методом радиационного пирометра. Погрешность измерений не превышала 10%. На стальных образцах специальным резцом формировались канавки треугольной формы с разным углом при вершине. Важно отметить, что все образцы до опыта окислялись в печи при температуре 1000 К. Это, с одной стороны, обеспечивало неизменность излучательной способности в процессе измерений, а с другой, позволяло сформировать поверхность, ближе отвечающую условию диффузности процессов отражения. Результаты опытов для стальных образцов показаны на рис. 6.6.
Необходимо отметить, что, как показали экспериментальные исследования, (6.2) может быть использована при обобщении экспериментальных данных по ИНИС, хотя сама формула не учитывает направленности излучения. Так, в [80] показано, что, применяя формулу (6.2), имеем совпадение значений ИНИС гладкой поверхности (кривая 5), с данными, полученными пересчетом всех остальных кривых. Фактор гладкости Sp изменялся от 0,255 (кривая 1) до 0,865 (кривая 4).
Влияние различных способов создания макрошероховатости на ИНИС стали исследовалось в [81]. Особенно интересными представляются результаты, полученные на поверхностях, изъявленных электронным лучом. Импульс электронного пучка с острой фокусировкой позволял получить кратер диаметром несколько десятков микрон. Плотность кратеров достигала 100-150 кратеров/ммг. Вариация энергии импульса позволяла получить кратеры разной глубины, что в пересчете на фактор гладкости давало вариацию последнего от 0,8 до 0,13. В работе сделан вывод, что если фактор гладкости рассчитывать, считая кратер цилиндрическим, то результаты удовлетворительно описываются формулой типа
130
Рис. 6.6. Излучательная способность образцов стали 1Х18Н9Т с треугольными канавками на поверхности [80]:
1 - угол при вершине канавки 30°; 2 - 60°; 3 - 90°; 4 - 120°; 5 - 180° (гладкая поверхность)
Рис. 6.7. Влияние профилирования поверхности на направленную МИС нержавеющей стали при 573 К [82]:
1 - поверхность с канавками прямоугольного профиля; 2 - гладкая поверхность
(6.2). В этой работе исследована также угловая зависимость излучательной способности. Показано, что по мере уменьшения фактора гладкости и соответственно — увеличения ИНИС в нормальном к поверхности направлении происходит изменение характера угловой зависимости. Если для полированной поверхности ИНИС возрастает с ростом угла до 60°, то зтот рост при уменьшении фактора гладкости постепенно замедляется, а при Sp < 0,3 излучательная способность с ростом угла начинает уменьшаться. Ламбертовский закон приближенно выполняется лишь для некоторых размеров кратеров. Как уже отмечалось в п. 5.3.3, такая зависимость ИНИС качественно объясняется полостным эффектом (см. рис. 5.11,6).
Предыдущая << 1 .. 44 45 46 47 48 49 < 50 > 51 52 53 54 55 56 .. 61 >> Следующая

Авторские права © 2011 BooksOnChemistry. Все права защищены.
Реклама