Главное меню
Главная О сайте Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Аналитическая химия Ароматерапия Биотехнология Биохимия Высокомолекулярная химия Геохимия Гидрохимия Древесина и продукты ее переработки Другое Журналы История химии Каталитическая химия Квантовая химия Лабораторная техника Лекарственные средства Металлургия Молекулярная химия Неорганическая химия Органическая химия Органические синтезы Парфюмерия Пищевые производства Промышленные производства Резиновое и каучуковое производство Синтез органики Справочники Токсикология Фармацевтика Физическая химия Химия материалов Хроматография Экологическая химия Эксперементальная химия Электрохимия Энергетическая химия
Новые книги
Сидельковская Ф.П. "Химия N-вннилпирролидона и его полимеров" ()

Сеидов Н.М. "Новые синтетические каучуки на основе этилена и олефинов" (Высокомолекулярная химия)

Райт П. "Полиуретановые эластомеры" (Высокомолекулярная химия)

Попова Л.А. "Производство карбамидного утеплителя заливочного типа" (Высокомолекулярная химия)

Поляков А.В "Полиэтилен высокого давления. Научно-технические основы промышленного синтеза" (Высокомолекулярная химия)
Книги по химии
booksonchemistry.com -> Добавить материалы на сайт -> Энергетическая химия -> Русии С.П. -> "Тепловые излучения полостей " -> 51

Тепловые излучения полостей - Русии С.П.

Русии С.П., Пелецкий В.Э. Тепловые излучения полостей — М.: Энергоиздат, 1987. — 152 c.
Скачать (прямая ссылка): teplovieizucheniyapolostey1987.djvu
Предыдущая << 1 .. 45 46 47 48 49 50 < 51 > 52 53 54 55 56 57 .. 61 >> Следующая

Тщательное исследование угловой зависимости МИС для разных типов канавок было выполнено в [82]. В опытах использовалась нержавеющая сталь, поверхность которой покрывалась периодически расположенными канавками заданной геометрии. Измерения проводились на длинах волн в интервале 4 — 5 мкм, лежащих в окрестности максимума интенсивности для температуры опыта (700К). Участок поверхности образца, дававший вклад в регистрируемый тепловой поток, имел диаметр 22 мм, что позволяло включить в него достаточно много канавок и получить в опыте усредненные характеристики эффективной (стягивающей) поверхности. Погрешность измерения направленной излуча-тельной способности 3% обеспечивала достаточно высокое разрешение.
Результаты экспериментов показаны на рис. 6.7 — 6.9. Измерения проведены для направлений, лежащих в плоскости, перпендикулярной ориентации канавок.
131
Рис. 6.8. Направленная МИС поверхности нержавеющей стали, покрытой треугольными несимметричными канавками при 573 К [82]
Рис. 6.9. Направленная МИС нержавеющей стали при 573 К:
J - поверхность с треугольными канавками; 2 - гладкая поверхность [82]
Поверхность с канавками прямоугольного профиля характеризуется монотонным возрастанием направленной излучательной способности с ростом угла визирования (рис. 6.7). Значителен прирост и нормальной излучательной способности. При сравнении кривых 1 и 2 следует иметь в виду, что чередование канавок с плоскими участками поверхности приводит к тому, что итоговое излучение включает в себя вклад и этих плоских участков с присущим им угловым распределением интенсивности (кривая 2). Этот вклад может быть оценен на основе простого соотношения [аналогичного соотношению (5.47)]:
еЛ0измеР = Нвк + (L'lE)exe]l(\+L' IL), (6.4)
где L — ширина Канавок, - их эффективная МИС, L ' — шири-
на разделяющих плоских участков с излучательной способностью е^.
Используя канавки несимметричного (относительно нормали к стягивающей поверхности) профиля, можно получить поверхность с явно выраженным направлением максимума интенсивности излучения (рис. 6.8). Более ’’пологий” профиль позволяет получить распределение интенсивности, близкое к ламбертовскому в одной из плоскостей излучения (рис. 6.9).
Результаты экспериментальных и расчетно-теоретических исследований в [82] были использованы для определения так называемого полостного эффекта с помощью параметра,/ г), определяемого отношением полусферической эффективной излучательной способности полости и полусферической излучательной способности материала стенок полости
** = еЛ?
Для одного из типов канавок этот коэффициент в зависимости от показан на рис. 6.10. Кривые рассчитаны для изотропного излучения и зеркального отражения на стенках. Отчетливо просматривается зависи-
132
Рис. 6.10. Влияние геометрии канавок на рост полусферической излучательной способности:
1 - L/Н = 0,5; 2 - L/Н = 1,0; 3 - L/Н -= 4/3 ч
мость эффекта от уровня излучательной 3
способности материала — чем ниже излучательная способность, тем сильнее относительное влияние геометрии. Аналогичные выводы следуют из анализа зависимостей со, р я es? от е(см. §5.3.1, 1
5.3.3). Это объясняет многие экспериментальные факты, приведенные выше для микрошероховатых поверхностей. _
Отметим также, что при е^->От? стремится к F2/Fi , что характерно и для приближенной формулы (6.2).
Ограничивая названными работами обзор экспериментальных исследований излучательных свойств шероховатых поверхностей, подчеркнем, что геометрия поверхности является фактором, существенно влияющим на величину и пространственное распределение интенсивности теплового излучения.
Для макрошероховатых поверхностей с известным профилем неровностей имеющиеся данные свидетельствуют о возможности расчетной оценки излучательных характеристик, основанной на использовании приближений геометрической оптики. Надежность расчетов определяется тем, в какой мере известны оптические (излучательные и отражательные) характеристики элементарных поверхностей, составляющих излучательную поверхность. Эти элементарные поверхности в свою очередь могут быть микрошероховатыми и в зависимости от технологии иметь свойства, заметно отличающиеся от свойств модельных оптически гладких и хорошо изученных поверхностей.
Глава седьмая
МОДЕЛИ АБСОЛЮТНО ЧЕРНОГО ТЕЛА
Как известно, простейшей и естественной моделью абсолютно черного тела (АЧТ) является малое отверстие в стенке изотермической оболочки, образующей замкнутую полость. Если отверстия нет, излучение внутри полости равновесно вне зависимости от геометрии и оптических свойств материала оболочки. Если появляется отверстие, а следовательно, возникает нескомпенсированный уход энергии в окружающее пространство, геометрия и свойства материала оболочки в существенной степени могут повлиять на степень нарушения равновесных условий и на степень отклонения характеристики выходящего лучистого потока от
133
характеристик потока черного тела (черного излучения) при данной температуре.
. Задача моделирования АЧТ— свести возможные искажения к минимальным и оценить их количественно.
Предыдущая << 1 .. 45 46 47 48 49 50 < 51 > 52 53 54 55 56 57 .. 61 >> Следующая

Авторские права © 2011 BooksOnChemistry. Все права защищены.
Реклама