Главное меню
Главная О сайте Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Аналитическая химия Ароматерапия Биотехнология Биохимия Высокомолекулярная химия Геохимия Гидрохимия Древесина и продукты ее переработки Другое Журналы История химии Каталитическая химия Квантовая химия Лабораторная техника Лекарственные средства Металлургия Молекулярная химия Неорганическая химия Органическая химия Органические синтезы Парфюмерия Пищевые производства Промышленные производства Резиновое и каучуковое производство Синтез органики Справочники Токсикология Фармацевтика Физическая химия Химия материалов Хроматография Экологическая химия Эксперементальная химия Электрохимия Энергетическая химия
Новые книги
Сидельковская Ф.П. "Химия N-вннилпирролидона и его полимеров" ()

Сеидов Н.М. "Новые синтетические каучуки на основе этилена и олефинов" (Высокомолекулярная химия)

Райт П. "Полиуретановые эластомеры" (Высокомолекулярная химия)

Попова Л.А. "Производство карбамидного утеплителя заливочного типа" (Высокомолекулярная химия)

Поляков А.В "Полиэтилен высокого давления. Научно-технические основы промышленного синтеза" (Высокомолекулярная химия)
Книги по химии
booksonchemistry.com -> Добавить материалы на сайт -> Энергетическая химия -> Русии С.П. -> "Тепловые излучения полостей " -> 52

Тепловые излучения полостей - Русии С.П.

Русии С.П., Пелецкий В.Э. Тепловые излучения полостей — М.: Энергоиздат, 1987. — 152 c.
Скачать (прямая ссылка): teplovieizucheniyapolostey1987.djvu
Предыдущая << 1 .. 46 47 48 49 50 51 < 52 > 53 54 55 56 57 58 .. 61 >> Следующая

При этом следует иметь в виду, что реальная конструкция не может обеспечить воспроизведение всех свойств, присущих черному телу. Можно, к примеру, добиться требуемой излучательной способности в одном спектральном интервале и не иметь ее в другом, можно получить черное излучение в пределах узкого телесного угла, а в других направлениях иметь более низкое значение излучательной способности.
В этой связи всякой модели присущ свой набор излучательных характеристик, лишь в части из которых она действительно близка к черному излучателю.
Использование моделей АЧТ позволяет решить две важные задачи — обеспечить воспроизведение и передачу температурной шкалы в области высоких температур и создать эталоны энергетической освещенности.
Не останавливаясь на описании традиционной процедуры градуировки пирометров излучения с помощью моделей АЧТ, отметим, что изучение характеристик его излучения позволяет определить его термодинамическую температуру, не используя какой-либо дополнительной информации. Если, как это предложено в [83], измерить х — отношение спектральных интенсивностей при длине волны и двух температурах Ti и Т2:
х = [exp(с2/(Х1Т2)) - 1]/ [exp(c2/(Xi Tt)) - 1] и z — отношение интегральных потоков при тех же температурах: г = Т\П*2,
то отсюда легко рассчитать термодинамические температуры двух состояний моделей АЧТ.
В частности, используя приближение Вина, можно найти
Т2 = c2(z1/4-l)/(X1z1/4lftje). (7.1)
В [83] показано, что погрешность определения температуры зтим способом может быть заметно меньшей, чем с помощью традиционно проградуированных пирометров 1-го разряда.
Если температура модели АЧТ определена, решается вторая задача — создание заданной поверхностной плотности .Спад падающего излучения (энергетической освещенности) на площади F2 приемника:
-^пад = е? OoT4 T<pl2Fi/F2, (7.2)
где т — коэффициент пропускания среды между моделью АЧТ и тепловоспринимающей поверхностью; ^ 2 — угловой коэффициент в системе ’’апертурная диафрагма (или выходное отверстие) — приемник”; — эффективная излучательная способность выходного отверстия мо-
134
дели АЧТ. Формула (7.2) приближенная, более точные способы расчета подробно рассмотрены в гл. 5 (пп. 5.3.2 и 5.3.3).
В приведенных формулах при расчете термодинамической температуры в явной форме не использовано требование о черном излучении. Вполне было бы достаточно, чтобы при выбранной длине волны монохроматические и интегральные излучательные способности не зависели от температуры.
Однако, если модель АЧТ несовершенна, на эффективное излучение начинают оказывать влияние свойства материала стенки, геометрия и распределение температуры по поверхности. В общем случае изменение уровня температуры модели изменяет оптические свойства материалов, и, как правило, — профиль температуры. Все это для несовершенной модели обусловливает изменение с температурой соответствующих эффективных характеристик.
При проектировании моделей АЧТ характер решения определяется целевой установкой (уровень температуры, выходные данные), выбором геометрии полости, материала, выбором способа нагрева (термо-статирования).
Выходные характеристики моделей АЧТ при заданной геометрии и способе нагрева будут определяться двумя основными совокупностями свойств. Во-первых, комплексом оптических характеристик материалов, включающим в себя отражение и поглощение, излучательные способности в их зависимости от длины волны, температуры и направления. Во-вторых, комплексом характеристик, влияющих на профиль температур и температурные границы работоспособности модели: упругость пара (или скорость испарения), электрическое сопротивление, теплопроводность и т.п.
Если для области умеренных температур подбор материала полости не является сложной проблемой, то с выходом за пределы 1500—2000 К круг пригодных для создания моделей АЧТ материалов заметно сужается.
Практический интерес здесь имеют графит, тугоплавкие металлы и электропроводные тугоплавкие соединения, такие, как карбиды переходных металлов.
Рассмотрим кратко основные свойства этих веществ.
7.1. Материалы для моделай абсолютно черного тела
Графит. Интерес к графиту как материалу моделей АЧТ определяется в первую очередь высокими значениями его излучательной способности в широком диапазоне температур и длин волн.
Анализ накопленных экспериментальных данных позволил авторам справочника [5] сделать вывод о линейном возрастании интегральной полусферической излучательной способности различных марок искусственного графита от 0,77 при 1200 К до 0,83 при 3200 К. Имеющиеся опытные данные не позволяют выявить значимых отклонений ИЗЛУПИ
чения графитовых поверхностей от закона Ламберта. В этой связи приведенные цифры характеризуют одновременно и изменение нормальной интегральной излучательной способности.
Монохроматическая излучательная способность при длине волны X = 0,65 мкм линейно уменьшается от 0,90 при 1200 К до 0,83 при 3200 К. Близость значений интегральной и монохроматической излучательной способности при X = 0,65 мкм не следует, однако, принимать за свидетельство серости излучения графита.
Предыдущая << 1 .. 46 47 48 49 50 51 < 52 > 53 54 55 56 57 58 .. 61 >> Следующая

Авторские права © 2011 BooksOnChemistry. Все права защищены.
Реклама