Главное меню
Главная О сайте Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Аналитическая химия Ароматерапия Биотехнология Биохимия Высокомолекулярная химия Геохимия Гидрохимия Древесина и продукты ее переработки Другое Журналы История химии Каталитическая химия Квантовая химия Лабораторная техника Лекарственные средства Металлургия Молекулярная химия Неорганическая химия Органическая химия Органические синтезы Парфюмерия Пищевые производства Промышленные производства Резиновое и каучуковое производство Синтез органики Справочники Токсикология Фармацевтика Физическая химия Химия материалов Хроматография Экологическая химия Эксперементальная химия Электрохимия Энергетическая химия
Новые книги
Сидельковская Ф.П. "Химия N-вннилпирролидона и его полимеров" ()

Сеидов Н.М. "Новые синтетические каучуки на основе этилена и олефинов" (Высокомолекулярная химия)

Райт П. "Полиуретановые эластомеры" (Высокомолекулярная химия)

Попова Л.А. "Производство карбамидного утеплителя заливочного типа" (Высокомолекулярная химия)

Поляков А.В "Полиэтилен высокого давления. Научно-технические основы промышленного синтеза" (Высокомолекулярная химия)
Книги по химии
booksonchemistry.com -> Добавить материалы на сайт -> Энергетическая химия -> Русии С.П. -> "Тепловые излучения полостей " -> 53

Тепловые излучения полостей - Русии С.П.

Русии С.П., Пелецкий В.Э. Тепловые излучения полостей — М.: Энергоиздат, 1987. — 152 c.
Скачать (прямая ссылка): teplovieizucheniyapolostey1987.djvu
Предыдущая << 1 .. 47 48 49 50 51 52 < 53 > 54 55 56 57 58 59 .. 61 >> Следующая

Имеются указания на тенденцию к уменьшению монохроматической излучательной способности с ростом длины волны [5].
Таким образом, в общем случае излучение графита следует считать селективным.
Важно отметить значительный разброс имеющихся опытных данных по излучательным характеристикам графитовых материалов, указывающий на зависимость свойств графита от технологии изготовления конкретной его марки, от условий эксперимента и ряда других факторов.
При определении верхней температурной границы графитовых моделей АЧТ лимитирующим фактором является скорость испарения графита. В вакуумных моделях максимальная рабочая температура составляет 2700—2800 К, что отвечает упругости насыщенного пара примерно 10"3 мм рт.ст. При более высокой температуре испарение вызывает быстрое изменение эксплуатационных характеристик нагревателя.
Подавление иснарения с помощью заполнения рабочей камеры инертным газом в принципе позволяет поднять рабочую температуру до 3000—3500 К, т.е. приблизиться к температуре плавления графита, которая оценивается величиной 4020 К [84].
Вольфрам. Основные особенности излучательных свойств металлов проиллюстрируем на примере вольфрама.
Он имеет температуру плавления 3660 К, давление паров 10“3 мм. рт.ст. достигается у него при 3300 К. Таким образом, при равных условиях вольфрамовый нагреватель менее подвержен разрушению из-за испарения, чем графит.
Обобщение результатов исследований излучательных свойств вольфрама проведено в справочнике [5].
Наиболее вероятные значения интегральной полусферической излучательной способности полированной поверхности вольфрама изменяются от 0,133 при 1200 К до 0,325 при 3000 К, что существенно ниже, чем у графита. Излучение вольфрама не подчиняется закону Ламберта, что выражается, в частности, в различии изменений полусферической и нормальной излучательных способностей. В названном диапазоне температур нормальная интегральная излучательная способность растет от 0,116 до 0,312.
Излучение вольфрама, как и других металлов, селективно. Так, при температуре 2000 К монохроматическая излучательная способность с ростом длины волны уменьшается от 0,474 при 0,3 мкм до 0,117 при
136
5,0 мкм. Установлено, что температурная зависимость монохроматической излучательной способности изменяется по спектру; при длине волны излучения Хх = 1,28 мкм ( лг — точка) происходит смена знака температурного коэффициента этой зависимости. В инфракрасной области (X > Хх) с ростом температуры излучательная способность возрастает, в видимой (X < Хх) — уменьшается.
Подобным образом ведет себя излучательная способность и других тугоплавких металлов — тантала, молибдена, ниобия. Добавим к этому, что химическая активность этих элементов исключает возможность их нагрева на воздухе. Как нагреватели изделия из этих металлов могут эксплуатироваться либо в вакууме, либо в инертных или восстановительных средах.
Свойства приведенных в качестве примера веществ — графита и вольфрама очерчивают границы возможных изменений излучательных характеристик, имеющих место для многих других материалов.
Готовых черных излучателей среди них нет. Лишь создавая специальную конструкцию, можно с известным приближением ’’исправить” естественное (собственное) излучение реальной поверхности, превратив его в черное. Рассмотрим наиболее характерные приемы технического решения этой задачи.
7.2. Конструктивные особенности моделей
абсолютно черного тела
В цепочке установочных требований — материал — геометрия полости — способ термостатирования — последнее имеет решающее влияние на конструкцию. При сравнительно невысоких температурах — до точки плавления золота — наиболее распространенным вариантом является помещение излучающего элемента в трубчатую печь сопротивления.
Нагревательным элементом здесь обычно является спираль из нихрома, намотанная на керамический каркас. Для воздействия на профиль температур спираль выполняется из трех секций с независимой регулировкой. Крайние секции должны обеспечить более высокую плотность тепловыделения для компенсации теплоотвода на концах трубы и лучшего выравнивания температуры.
Иногда на концевых секциях практикуют более плотную намотку спирали и питание всех трех секций одним током. Такой вариант проще в регулировании, однако необходимая однородность температурного распределения обеспечивается здесь лишь в сравнительно узком диапазоне температур.
Иллюстрацией возможностей простейшей конструкции модели АЧТ подобного типа является разработка, представленная в [85] (рис. 7.1,а). Модель расчитана на интервал температур 300 — 1000 С. Излучающая полость диаметром 80 мм и глубиной 430 мм образована стенкой алун-довой трубы 1 и диском из окисленного никеля 2, являющимся дном полости. Нагреватели 3 позволяют изменять уровень температуры и ее профиль. Термопара 5, заделанная в дно вставки 4, предназначена для
137
Рис. 7.1. Модель АЧТ для градуировки энергетических пирометров и поле температур- и излучательной способности этой модели [85]:
а - модель АЧТ для градуировки энергетических пирометров; 1 — керамическая алундовая труба; 2 — перегородка (даек) ; 3 - нагреватели; 4 - термопара; •5 — образцовая термопара; 6 — тепловая изоляция; б — поле температур и излучательной способности модели АЧТ; 1 -распределение температур по стенке полости; 2 - эффективная МИС при 1 мкм;
Предыдущая << 1 .. 47 48 49 50 51 52 < 53 > 54 55 56 57 58 59 .. 61 >> Следующая

Авторские права © 2011 BooksOnChemistry. Все права защищены.
Реклама