Главное меню
Главная О сайте Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Аналитическая химия Ароматерапия Биотехнология Биохимия Высокомолекулярная химия Геохимия Гидрохимия Древесина и продукты ее переработки Другое Журналы История химии Каталитическая химия Квантовая химия Лабораторная техника Лекарственные средства Металлургия Молекулярная химия Неорганическая химия Органическая химия Органические синтезы Парфюмерия Пищевые производства Промышленные производства Резиновое и каучуковое производство Синтез органики Справочники Токсикология Фармацевтика Физическая химия Химия материалов Хроматография Экологическая химия Эксперементальная химия Электрохимия Энергетическая химия
Новые книги
Сидельковская Ф.П. "Химия N-вннилпирролидона и его полимеров" ()

Сеидов Н.М. "Новые синтетические каучуки на основе этилена и олефинов" (Высокомолекулярная химия)

Райт П. "Полиуретановые эластомеры" (Высокомолекулярная химия)

Попова Л.А. "Производство карбамидного утеплителя заливочного типа" (Высокомолекулярная химия)

Поляков А.В "Полиэтилен высокого давления. Научно-технические основы промышленного синтеза" (Высокомолекулярная химия)
Книги по химии
booksonchemistry.com -> Добавить материалы на сайт -> Энергетическая химия -> Русии С.П. -> "Тепловые излучения полостей " -> 7

Тепловые излучения полостей - Русии С.П.

Русии С.П., Пелецкий В.Э. Тепловые излучения полостей — М.: Энергоиздат, 1987. — 152 c.
Скачать (прямая ссылка): teplovieizucheniyapolostey1987.djvu
Предыдущая << 1 .. 2 3 4 5 6 < 7 > 8 9 10 11 12 13 .. 61 >> Следующая

(1.25)
Как следует из определения, р (M,!^,'s^, X) зависит, как or направления отражения sM, так и от направления sM падения излучения.
Наряду с коэффициентом яркости для описания отражательных свойств поверхности используется так называемая двунаправленная отражательная способность, значение которой в 7г раз меньше коэффициента яркости и имеет размерность 1/ср [6]. Двунаправленная отражательная способность определяет вклад в интенсивность отраженного излучения по направлению sM от потока I' {М, sM, X) cos6^ du> , падающего
IS
из направления на единицу поверхности dFM. Можно показать, что коэффициент яркости обладает свойством взаимности (см., например, [1]):
р(М, sM, X) = р(М, ~sm> ^)» (1.26)
т.е. коэффициент яркости в точке М для излучения, падающего из направления и отраженного в направлении %, равен коэффициенту яркости для излечения, падающего из направления — sM и отраженного в направлении —s'M. ^
В интенсивность отраженного излучения по направлению sM вносит вклад не только падающее излучение, из направления а также излучение, падающее на единицу поверхности dFM со всех других направлений в пределах полусферы (рис. 1.8). В соответствии с (1.25)
<Нтр(М, Sjff, X) — — р(М, Sflj, Sfif, X) х
XI' X) cose'M do>', (1.27)
и после проведения интегрирования по всем направлениям s' падающего излучения в пределах полусферы получим
WM’ SM’ ^ - п f Х
' 71 п =2п
*р{М,\Ум, X) cosfl^ do,’. (1.28)
Соотношение (1.28) имеет важное значение при анализе теплообмена излучением в системе произвольно излучающих и отражающих поверхностей. Если излучение падает только из направления s', то интенсивность отраженного излучения всецело определяется соотношением (1.27). В этом случае, чтобы получить поверхностную плотность излучения ?0Тр(М), отраженного в точке М, необходимо dIolp(M, sM, X) проинтегрировать по всем направлениям ~sM в пределах полусферы, т.е. в соответствии с (1.8):
Е0ТЛМ) = S dl (М,\, X) coseMdoj. (1.29)
О = 2тг
Подставляя в (1.29) выражение для c?/0Tp (М, sM, X) в соответствии с (1.27), получаем
?отР(М) = *) *
х cosB'M J р(М,\Ум, X) coseMdio. (1.30)
О = 27Г
16
Направленно-полусферической спектральной отражательной способностью R-iM/sjtf, X) называют отношение поверхностной плотности отраженного излучения к потоку / (М, X) cosO^jdco падающего излучения. Тогда, используя (1.30), получаем
R(M,%, X) = I S \)cosOMdb>M. (1.31)
Г2 = 2гг
Функцию р (М, s^j, s^j, X), равную
р (М, Sftj, X) - р(М, s^j > X) /R (M, sM, X), (1.32)
принято называть индикатрисой отражения поверхности в точке М. Таким образом, индикатриса р (М, %, %, X) пропорциональна р и, так же как коэффициент яркости, характеризует распределение отраженного излучения по направлениям.
Разделив почленно (1.31) на R(M, s'M, X), после очевидных преобразований получаем, что индикатриса подчинена так называемому условию замыкаемости:
— J р(М, Хдо, s^j, X) cos 9dojjy - 1. (1.33)
17 2-n
В данном параграфе были представлены соотношения между коэффициентом яркости и направленно-полусферической отражательной способностью для спектрального излучения. Для интегрального излучения эти соотношения будут зависеть от спектрального состава падающего излучения. Способы осреднения излучения по спектру будут рассмотрены непосредственно при анализе теплообмена излучением в полостных системах.
1.4. Соотношения между излучательной, поглощательной
и отражательной способностью. Закон Кирхгофа
Пусть на непрозрачную элементарную площадку dFM из направления SM в пределах телесного угла du>' падает спектральный поток d30(s^r, X)*. Часть этого потока d3Qnovn(s'M,\, Тм) поглощается, а часть ^3^?отр (%> X, Тм) отражается поверхностью. Из закона сохранения энергии следует:
d3Q(sHf, X) = ??П0ГЛ (ХД/> X, ^Д,/) +
+ d3Q0Tp(sM’ ? (5-34)
*dQ - интегральный полусферический поток, падающий на dF^', d2Q - интегральный направленный поток; d3Q - спектральный направленный поток.
17
Разделив почленно (1.34) на d3О (s'M, X), получаем
A(s'M, X, Тм) + R(s'M, X, Тм) = 1,
(1.з;
где A(s'M,X, Тм) — направленная спектральная поглощательная способ! ность; R (s'm, \ Тм) — направленно-полусферическая спектральная от; ражательная способность; ТМ — абсолютная температура в точке М\ Можно показать, что из закона Кирхгофа следует [2,4]:
т.е. направленная спектральная поглощательная способность поверх-] ности для направления падающего излучения s'M при температуре Тм ! равна направленной спектральной излучательной способности для нал-равления — s'M при той же температуре Тм. Как уже отмечалось, закон Кирхгофа выполняется строго только при наличии термодинамического равновесия [ 1 ]. Если состояние термодинамического равновесия между падающим излучением и веществом отсутствует, то закон Кирхгофа выполняется лишь приближенно. Однако степень приближенности такова, что, как правило, при тепло физических и теплотехнических расчетах можно считать, что закон Кирхгофа для монохроматического излучения практически выполняется [1-6]. Таким образом, вместо (1.35) можно записать:
Соотношение (1.37) позволяет определить одну неизвестную радиационную характеристику по известной другой. Как из соответствующих определений, так и из соотношения (1.37) следует, что значения излучательной е и отражательной R способности всегда меньше 1. Можно показать, что излучательная способность абсолютно черного тела равна поглощательной способности и равна 1 вне зависимости от длины волны и направления излучения.
Предыдущая << 1 .. 2 3 4 5 6 < 7 > 8 9 10 11 12 13 .. 61 >> Следующая

Авторские права © 2011 BooksOnChemistry. Все права защищены.
Реклама