Главное меню
Главная О сайте Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Аналитическая химия Ароматерапия Биотехнология Биохимия Высокомолекулярная химия Геохимия Гидрохимия Древесина и продукты ее переработки Другое Журналы История химии Каталитическая химия Квантовая химия Лабораторная техника Лекарственные средства Металлургия Молекулярная химия Неорганическая химия Органическая химия Органические синтезы Парфюмерия Пищевые производства Промышленные производства Резиновое и каучуковое производство Синтез органики Справочники Токсикология Фармацевтика Физическая химия Химия материалов Хроматография Экологическая химия Эксперементальная химия Электрохимия Энергетическая химия
Новые книги
Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 2" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 1" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 12" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 11" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 10" (Журналы)
Книги по химии
booksonchemistry.com -> Добавить материалы на сайт -> Фармацевтика -> Арзамасцева А.П. -> "Международная фармакопея Том 1" -> 27

Международная фармакопея Том 1 - Арзамасцева А.П.

Арзамасцева А.П. Международная фармакопея Том 1. Под редакцией Колчинской Н.Л. — Жнв.: Всемирная организация здравоохранения, 1981. — 242 c.
Скачать (прямая ссылка): mejdunarodfarmt11981.djvu
Предыдущая << 1 .. 21 22 23 24 25 26 < 27 > 28 29 30 31 32 33 .. 87 >> Следующая

ФИЗИЧЕОКИЕ МЕТОДЫ
77
лях, вычитая значение активности, найденное при поглотителе 800 мг/см2 или более. Наносят на график логарифм истинной активности бета-излучения как функцию общей толщины поглотителя. Общая толщина поглотителя складывается из толщины алюминиевой фольги, толщины окошка счетчика, указанной заводом-изготовителем, и поправки на величину воздушного зазора (расстояние в сантиметрах между образцом и окошком счетчика, умноженное на 1,205); все величины выражаются в мг/см2. На графике получается почти прямая линия.
Выбирают две толщины поглотителей (<1 и <2), отличающиеся одна от другой на 20 мг/см2 или более и нанесенные на график, и рассчитывают коэффициент поглощения (р) по уравнению:
_!__, АЧ
и= / _/ 'п~~/П~'
где Г1 — толщина более тонкого поглотителя, (-2 — толщина более толстого поглотителя; А* и Аи—значения истинной ак-тивности бета-излучения при поглотителях с толщиной соответственно 1*1 и 12. Толщина слоя половинного поглощения может быть найдена непосредственно из графика.
Выбор толщины поглотителя зависит от радиоизотопа. Для других радиоизотопов, кроме фосфора-32, которые имеют более высокую или более низкую энергию бета-излучения, необходимы поглотители большей или меньшей толщины.
Для характеристики радиоизотопа коэффициент поглощения радиоактивного образца не должен отличаться от коэффициента поглощения образца того же радиоизотопа известной чистоты более чем на ±5% при параллельном определении.
Радиоактивность при нулевом значении общей толщины поглотителя может быть определена построением кривой, которая строится, как это было описано выше, для определения коэффициента поглощения, и экстраполяцией прямой на нулевое значение толщины поглотителя; следует учитывать толщину покрытия образца, воздушный зазор и толщину окошка счетчика, выраженные в мг/см2.
Радиационная спектрометрия
Кристаллическая сцинтилляционная спектрометрия
Когда энергия бета- или гамма-излучения рассеивается в веществах, известных под названием сцинтилляторов, возни-
78
МЕЖДУНАРОДНАЯ ФАРМАКОПЕЯ
кает свечение, интенсивность которого пропорциональна количеству рассеянной энергии. Интенсивность этого свечения может быть измерена соответствующими методами и она пропорциональна количеству энергии, поглощенной сцинтилля-тором. Свет, испускаемый под воздействием гамма-фотонов или бета-частиц, превращается при помощи фотоумножителя в электрический выходной импульс. Развертка выходных импульсов при помощи соответствующих амплитудных анализаторов импульсов дает возможность регистрировать энергетический спектр источника излучений.
Сцинтилляторы, которые наиболее часто применяются для гамма-спектрометрии, представляют собой одиночные кристаллы йодида натрия, активированного таллием. Сцинтилля-ционные спектры гамма-излучения состоят из одного или более острых характерных фотоэлектрических пиков, соответствующих энергиям источника гамма-радиации. Поэтому эти спектры полезны для идентификации, а также для обнаружения гамма-излучаюших примесей в препарате. Кроме характерных пиков, в спектре обычно имеются и другие пики, обусловленные вторичным воздействием радиации на сцин-тиллятор и его окружение, таким, как обратное отражение, аннигиляция позитронов, суммирование совпадений и флуоресцентные рентгеновские лучи. Кроме того, в результате рассеяния гамма-фотонов в сцинтилляторе и окружающих материалах возникают широкие полосы, известные как спектры Комптона (эффект Комптона). Калибровка прибора производится с помощью известных образцов радиоактивных изотопов, энергетические спектры которых определены. Форма спектров будет различной в зависимости от используемых приборов; это определяется различной формой и размерами кристаллов, применяемыми защитными материалами, расстоянием между источником излучения и детектором, а также типами дискриминаторов, используемых в амплитудных анализаторах импульсов. При использовании спектра для установления подлинности радиоизотопов необходимо сравнивать спектр исследуемого образца со спектром известного вещества, радиоактивность которого измерена тем же прибором и при тех же условиях.
Некоторые радиоизотопы, например йод-125, испускают характерные рентгеновские лучи с четко выраженными энергиями, которые будут давать фотоэлектрические пики в соответствующем гамма-спектрометре. Бета-радиация также взаимодействует со сцинтилляторами, но эти спектры непрерывны и диффузны и обычно не могут быть использованы для идентификации радиоизотопа или для обнаружения бета-из-лучающих примесей в препарате.
ФИЗИЧЕСКИЕ МЕТОДЫ
79
Спектрометрия с помощью полупроводниковых детекторов
Спектры гамма- и бета-излучения могут быть получены с помощью твердых полупроводниковых детекторов. Получаемые пики не подвержены расширению полос в той же мере, в какой это наблюдается при кристаллической сцинтилляци-онной спектрометрии, и разрешение гамма-фотонов с аналогичными энергиями значительно лучше. Однако производительность таких детекторов существенно ниже.
Энергия, необходимая для создания электронной пары или для перемещения электрона от валентной полосы к проводниковой полосе в полупроводнике, значительно меньше, чем энергия, требуемая для образования фотона в сцинтилляци-онном кристалле. В спектрометрии гамма-излучения детектор из германия с добавкой лития может обеспечить для фотона кобальта-60 с энергией 1,33 МэВ энергетическое разрешение порядка 0,33% по сравнению с 5,9% —результатом, получаемым при использовании активированного таллием кристалла йодида натрия размером 7,6X7,6 см.
Предыдущая << 1 .. 21 22 23 24 25 26 < 27 > 28 29 30 31 32 33 .. 87 >> Следующая

Авторские права © 2011 BooksOnChemistry. Все права защищены.
Реклама