|
Физические методы в химии - Афанасьев В.А.Скачать (прямая ссылка):  Тв образом к началу 90-х годов финики имели в своем .1 г .инн ни потте законченную классическую теорвю лк-ктр.'и.тп' явлений. Поело рождения электронной т iifuu X. А. Лоренца раави в днзлькометри* пошло .щ)> независимыми путями С одной стороны, фквика iqu л ил л 1 все более свершенные ксиернментадыше ме-n-fiu намерения характористии диолсктрвков и выясняли элк помер» и взаимодействия переменных пдвктриче-I нолей (в натем после работ Г. Р. Герца лектромя I • ' л воли) с веществом С другой стороиы. помечались pet I ниш по атимвети кн-кой структуре иатврян и дп Xu in n I поляризации диэл ктрнков но атомарном )l>uuiie. Ио настоящее ириананир двиькомгтрг с как мегода -гр < 1 чн и* :>wR анализа прошло после всследо- в I ii замечательного голландскою физика Пвтара Яоае-|i 1я 1Ы ыи Дебал широко известного иг только своими «Сн ми по диалсктрккак и липолыгым UOM втвм, яо | в области теории влекгролитои (форму- /I и—Хюкколв), фнявкя твердого тглд и теплоемко-ч-м I р 1 * Дебая в рентген грйфяи (камера Де '•ли III- |i[Rp ll. II рааннтля современных методов днялькометрии ¦Гп .1:пли пнпнорснии работы немецкого фниика-оитиш» tin к Друло (1896г.). И мере 1ня электрических свойств Jit hi. и проводились нм а кювете с исследуемой жид-«пгп-в через которую проходили провода, подсоедннен-¦I р генератору колебаний. При включении |еиераторв и и устанавливались стоячие электромагнитные вол- ны Д| ч riiiii сс гропнц мость рассчитывалось по I и 11 . длин воли и пустой и заполненной кюветах. П -щиичи-ф • КА iHTepaiype этот способ нмеповал-LH «первый метод Друде*. Некоторое время он иод-Kipr. тн модификациям и усовершенствованиям, ио аа > I I. оставлен п снова возрожд< п 50-х годах нашего ^ '¦> J1 связя с разаити м современн п техника нысоких и гв и меси, частот. U Ч I П. Друде разработал «второй метод*, основавши u принципе резонвя а монаду днумя спязаииымн w6. -imibuiii контурами, и одни из которых включает- п ' копденсатор с нсглецуемым веществом. 'Wri усот'ршевстБовап У. Кулнлжгм в приобрел > I ii\ hi популярность среди физякохимвкоп. С помощью 11' 1 I метода былв изучены дпялектркчеекпе скок классов |ргвпнч1ч.к| х веществ н ноз} чены ре 2* 3S »у.тът«ти п рииаипваЛьиого характера, пеобх дяиыо д. теории строения оргаянчесхих молекул. Интерес к разработке методов дивдькометрки возраста, по мере открытия новых физических явлений, связанны с воз ойстввем ив вещество перемени го плинтрнчеетто поля. Была предлож ни методы основанные ив эффе гщ нагревания я теилоного рцсшнр ик двм ктрнков и пиля* высокой частоты (Ф. Хармс, 1901 г.; В В.Татврнно 11136 г.; А. 1. Ход&хов, 1941 г.), на механически сметцг-ниц дииликтрпкоа в прнтяжепкн обкладок конденсате (Г. Рене к С. Леонард, 1938 г.; Дж. Поярке 1961 г.), па вращении наследуемого образца в мгктрнчсских иолл\ (Р. Фюрс, 1921 г.) а т. Д. И годы второй мировой войны и связи с освоением днлпавона миллиметровых волн бы. к развиты радион терфереицвопиыо методы, в которых дли намерения коаффицлввто« поглощении ¦ отражения эдес трсмагтггных води (н расчета давлестрической нронмц о мости н днолоитрических потерь) использовались анвло-гк оптических интерферометров Майкельсон» и Фабрв Перо Все втн методы нашли применение в финише и тех вике диэлектриков в свяли с проблемами получении новых вадов электротехнических материалов по в лаборатории» практике по органической химии они не же пользуются. Обратимся н теории электрической полириаацки В 1912 г Голландский фнивь Питер Йозеф Дибай основыи ясь па апалолш с теорией парамвгкит юй восприимчив г>-стп П Лвяжевеяа, предложил статистическую трактовку поляризации длолоктриков в влектрическом поле. Ои виг-представление о дкпольноы моменте квк мере аенмметр и; в распределении положительных я отрицательных заря до* в молекуле |t=г! (е — ааряд, I — расстоянии меж о цвитрамн нарядов). Ими автора увековечено в назвал ш еляпацы нам реши дипольв го момента ?дебай« (Д> Во внешнем алсктрнческом ноле молекулы, распопи-пиощие постоянным электрическим диполем, ориентиру кгтея вдоль линий напряженности поля, и момент ориопм! рующей евлы тем выше, чем больше диполь вы* мойв п молекулы Тепловое движение, естественно, прешгтетв) е* орийвтацип диполей, поэтому оляризалия среды (и данном случае ряеатациопнаа поляризации Р ) обрат ' пролорппсналгиа температуре Наряду с риеплщяон iii гадо учитывать также я индуцированную поляряаа п»> Р.. которая определяется подвижностью влектрнчоошх " рядов.т.е, поляризуемостью молеяуды о.Общая полярн и-цпя да электрика равна сумме Р, н Рш я выражается урв X ¦ bi-uhpw Д1Л1111 -4 ^(“T-lr li) , Л час Апагвдро к — постоянная Бодщмаиа. Т — tm irpmyf* I it я и от ориентационной полярмапиа иидуциро-РФ I ¦ .Jt--.1I». I от темпера ури ис :швц ит, ветопо-аотделпты одпп инленпе от другою соля иашь яятт • mwni про ицяемость рвстнорв в постшточ-vtt j !?•-<' 1.лм температурном интервал рвсс птпть голи-f3 но ив*«1тн«Г формуле К год ирил масса, d — плотность дявлвктряка) к • графах мвясиностп Р art обратной томиервту | и. ы мент в атом случае определяют в. угла
Авторские права © 2011 BooksOnChemistry. Все права защищены. |
|
|||||||||||||||||||||||||
|
|
|
||||||||||||||||||||||||||
