Главное меню
Главная О сайте Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Аналитическая химия Ароматерапия Биотехнология Биохимия Высокомолекулярная химия Геохимия Гидрохимия Древесина и продукты ее переработки Другое Журналы История химии Каталитическая химия Квантовая химия Лабораторная техника Лекарственные средства Металлургия Молекулярная химия Неорганическая химия Органическая химия Органические синтезы Парфюмерия Пищевые производства Промышленные производства Резиновое и каучуковое производство Синтез органики Справочники Токсикология Фармацевтика Физическая химия Химия материалов Хроматография Экологическая химия Эксперементальная химия Электрохимия Энергетическая химия
Новые книги
Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 2" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 1" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 12" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 11" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 10" (Журналы)
Книги по химии
booksonchemistry.com -> Добавить материалы на сайт -> Физическая химия -> Бабичев А.П. -> "Физические величины" -> 530

Физические величины - Бабичев А.П.

Бабичев А.П., Бабушкина Н.А., Братковский А.М. Физические величины: Справочник — М.: Энергоатомиздат, 1991. — 1232 c.
ISBN 5-283-04013-5
Скачать (прямая ссылка): fizvelechini1991.djvu
Предыдущая << 1 .. 524 525 526 527 528 529 < 530 > 531 532 533 534 535 536 .. 611 >> Следующая

периодическую переоценку, пригодные для использования в расчетах при решении широкого круга задач. К наиболее известным библиотекам оцененных нейтронных данных относятся ENDF/B [1], ENDL [2], UKNDL [3], KEDAK [4] и др. При поиске требуемой информации рекомендуется пользоваться библиографическим указателем по нейтронным данным CINDA — Computer Index of Neutron Data [5], принятым в 1965 г. в качестве основного документа для международного обмена библиографической информацией Подробное описание механизма ядерных реакций с участием нейтронов можно найти в работах по ядерной и нейтронной физике (см., например, [6—11]). Решение задач переноса нейтронов наиболее полно изложено в литературе по физике и технике ядерных реакторов [12—16].
1099
41.2. ОСНОВНЫЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ НЕЙТРОНА
При рассмотрении процесса переноса нейтронов в среде учитывается, что времена, характерные для взаимодействия нейтрона с ядрами среды, значительно меньше его периода полураспада. Поэтому нейтрон в данном случае считается долгоживущей и устойчивой частицей.
В свободном состоянии нейтрон радиоактивен. Ниже приведены основные характеристики нейтрона: масса покоя тп= 1,674 9286(10) • 10-27 кг 1171;
энергетический эквивалент массы покоя нейтрона
Е°п =тл„с2 = 939,573 1(27) МэВ [11];
заряд |у-я|<10-21[<7е|. qe — заряд электрона [181; схема распада п0—*-p+ + e~+v;
период полураспада T1I2= 10,13(9)—10,69(13) мин [11];
граничная энергия ?-спектра Егр = 782,43 (4) кэВ
[H];
спин Sn = ±1/2 [11];
магнитный момент fx,,= 1,913 042 75(45)p> [17];
комптоновская длина волны Xe, x=hlm„c= = 1,319 590 9(22) -10"« м [17].
Верхняя оценка значения электрического дипольного момента нейтрона dn, полученная в экспериментах с ультрахолодными нейтронами, дает отношение dn/e<i <6-10~27 [11]. Нейтрон принято считать электрически нейтральной или обладающей очень малым электрическим зарядом (порядка W~19 qc) частицей.
Для нейтрона как элементарной частицы характерно проявление волновых свойств, для описания которых с частицей связывается волна с длиной К м, определяе-
Массовое число Е„< 1000 эВ I U.En<S00K3B | 0,5* En <ZO МэВ I I
{ Разрешенные резонанси
А<25
І Резонансное рассеяние, j реакции (п,р), (п,сс), (п,2п)
-1- -1- Разрешенные Перекрывающиеся Непрерывный \резонансы резонансы спектр
Z5<A<80 Резонансное рассеяние, \ радиационный захват |
Потенциальное рассеяние j ^Реакции (п,р), (п,сс) и (п,2п),
P%PsZZT ^ZtaZT™ Прерывный спектр
А>80 Радиационный захват j Неупругое рассеяние, ¦

Рис. 41.2. Систематика ядерных реакций с участием нейтронов [9]
мой соотношением де Бройля
^ = ^ = 2,86-10-"/}/"? ,
где h — постоянная Планка; р — импульс нейтрона; En — энергия нейтрона, эВ. Соотношение справедливо в случае малой релятивистской поправки (рис. 41.1). Отклонение от прямой линии наблюдается при энергиях выше 108 эВ и обусловлено релятивистскими эффектами при высоких энергиях. Волновые свойства наиболее отчетливо проявляются при низких энергиях; например, при ?„ = 0,0253 эВ значение К сравнимо с размерами атома (табл. 41.1) Нейтроны таких энергий дифрагируют на кристаллической решетке подобно рентгеновскому излучению [19]
Рис. 41.1. Зависимость длины волны нейтрона от энергии [8]
1100
Таблица 41.1. Некоторые характеристики нейтронов различных энергий [8]
Группа Энергия, эВ Температура, К Скорость, м/с Длина волны, м
Ультрахолодные (< Ю-7 эВ) Холодные (Ю-7—Ю'2 эВ) Тепловые (0,01—0,1 эВ) Резонансные (0,1— 50 эВ) Медленные (50—500 эВ) Промежуточные (500—105 эВ) Быстрые (105-107 эВ) Больших энергий (107—Ю9 эВ) Релятивистские (> 109 эВ) ю-7 ю-3 0,0253 1,0 100 10* 10е 103 1010 1.1-10-3 11,6 293 1,16-104 1,16-106 1,16-10s 1,16-101° 1,16¦1O12 1,16-1014 0,44 4,37•1O2 2200 1,38¦1O4 1,38-Ю5 1,38-10« 1,38-10' 1,28•1O8 2,99•1O8 0,9-Ю-8 9,04-10"10 1,80-Ю-10 2,86-10-" 2,86-Ю-12 2,86-10"13 2,86-Ю-14 2,79-10-? 1,14-10-16
Энергией нейтронов определяется вид их взаимодействия с ядрами среды (рис. 41.2). При анализе данных, представленных на рис. 41.2, следует учитывать, что границы энергетических интервалов носят условный характер и перекрываются
41.3. НЕЙТРОННЫЕ СЕЧЕНИЯ
Для описания ядерных реакций под действием нейтронов используется запись [20]
п + Х -ч. Y+b + Q,
что соответствует взаимодействию нейтрона с ядром X, в результате чего образуются ядро Y и частица Ь, которая может быть сложным ядром. Тепловой эффект, или энергия реакции Q, равна разности масс частиц до и после реакции:
Q = Eb
En,
где Ey и Еь — кинетические энергии продуктов реакции. Если <2>0, то реакция называется экзоэнергетиче-ской и протекает при любой кинетической энергии нейтрона. Если Q<0, то реакция эндоэнергетическая, она не может происходить до тех пор, пока энергия нейтрона не превзойдет значения, называемого пороговой энергией реакции Епо^'
Предыдущая << 1 .. 524 525 526 527 528 529 < 530 > 531 532 533 534 535 536 .. 611 >> Следующая

Авторские права © 2011 BooksOnChemistry. Все права защищены.
Реклама