Главное меню
Главная О сайте Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Аналитическая химия Ароматерапия Биотехнология Биохимия Высокомолекулярная химия Геохимия Гидрохимия Древесина и продукты ее переработки Другое Журналы История химии Каталитическая химия Квантовая химия Лабораторная техника Лекарственные средства Металлургия Молекулярная химия Неорганическая химия Органическая химия Органические синтезы Парфюмерия Пищевые производства Промышленные производства Резиновое и каучуковое производство Синтез органики Справочники Токсикология Фармацевтика Физическая химия Химия материалов Хроматография Экологическая химия Эксперементальная химия Электрохимия Энергетическая химия
Новые книги
Сидельковская Ф.П. "Химия N-вннилпирролидона и его полимеров" ()

Райт П. "Полиуретановые эластомеры" (Высокомолекулярная химия)

Сеидов Н.М. "Новые синтетические каучуки на основе этилена и олефинов" (Высокомолекулярная химия)

Поляков А.В "Полиэтилен высокого давления. Научно-технические основы промышленного синтеза" (Высокомолекулярная химия)

Попова Л.А. "Производство карбамидного утеплителя заливочного типа" (Высокомолекулярная химия)
Книги по химии
booksonchemistry.com -> Добавить материалы на сайт -> Физическая химия -> Маттис Д. -> "Теория магнетизма. Введение в изучение кооперативных явлений" -> 67

Теория магнетизма. Введение в изучение кооперативных явлений - Маттис Д.

Маттис Д. Теория магнетизма. Введение в изучение кооперативных явлений — М.: Мир, 1967. — 409 c.
Скачать (прямая ссылка): teoriyamagnetizma1967.djv
Предыдущая << 1 .. 61 62 63 64 65 66 < 67 > 68 69 70 71 72 73 .. 148 >> Следующая

без узлов. Но так как в отличие от уравнения Шредингера энергия не равна
собственному значению X, в общем случае решение с паинизшей энергией
соответствует функции с одним или более нулями. Такой анализ с помощью
"основных законов" может доказать существование двух или более магнитных
доменов в основном состоянии.
К сожалению, из уравнения (60) выпала зависимость от внешнего магнитного
поля. Б пределе больших полей (заметим, что вблизи Тс любое поле
"большое") может существовать только один домен, и намагниченность везде
должна быть параллельна приложенному полю. С помощью обобш.ения уравнения
Брауна может быть изучен зависящий от времени рост доменов, движепие
доменов и стенок доменов, а также спиновые волны [7-10]. Это обобщение
состоит в учете зависимости от времени и формально означает, что в правой
части (57) вместо нуля надо поставить
Полученное уравнение будет заключать в себе уравнение Уокера как частный
случай.
Другое обобщение для расширения применимости такого подхода требует
включить энтропию при конечной температуре и минимизировать полную
свободную энергию. (О значении этого обобщения говорится далее в этой
книге.) При всех условиях мы надеемся в не слишком отдаленном будущем
обрести детальное понимание макроскопического поведения магнитных
материалов, основанного на описанном здесь полумикроскопическом подходе.
ЛИТЕРАТУРА
1. Kaplan II., Phys. Rev., 86, 121 (1952).
2. Walker L. R., Phys. Rev., 105, 390 (1957); Fletcher P., К
i t-
t e 1 C... Phys. Rev., 120. 2004 (1960).
3. Schlomann E., Journ. Appl. Phvs., 33, 2825 (1962).
1. Walter L. R., в серии Magnetism (Rado G., Sulil II.,
cds,), vol. I.
New York, 1963.
5. Shtrikman S., Treves D., в серии Magnetism (Rado G.. Suhl II.. eds.),
vol. Ill, New York, 1963; Brown W. E., Micromagnetics, New York, 1963.
6. К e f f о г F., О g u с h i Т., Phys. Rev., 117, 718 (1960).
7. D i 1 1 о n J. F., в серпи Magneiism (Rado G., Suhl II.,
eds.), vol. Ill,
New York, 1963.
8. В о z о r t h К. М., Ferromagnetism, Princeton, N.J., 1951 (см.
перевод:
Б о з о p т P., Ферромагнетизм, 11Л. 1956).
9. S о о h о о R. F., General Spin-Wave Dispersion Relations, Phys. Rev.,
120, 1978 (1960).
10. Janak J. F., Quantum Theory of Domain Wall Motion, Techn. Rept. 187
(Lab. for Ins. Res., M I.Т., 1964), не опубликовано.
6
МАГНОНЫ: КВАНТОВАЯ ТЕОРИЯ СПИНОВЫХ ВОЛН В ИЗОЛЯТОРАХ
Элементарные возбуждения в ферромагнетиках и в упругих твердых телах во
многом сходны. Известно, что в упругих твердых телах каждый атом,
смещенный из положения равновесия, колеблется, причем это движение можно
описывать как движение системы связанпых гармонических осцилляторов,
обладающих набором определенных собственных частот.
Поскольку атомные осцилляторы - это квантовые (а не классические)
осцилляторы, то роль квантовой механики проявится в квантовании амплитуды
нормальных колебаний (нормальных мод). Кванты упругих колебаний кристалла
называют, как известно, фононами. Аналогичные нормальные моды движения
системы магнитных моментов в веществах с упорядоченной магнитной
структурой - это спиновые волны. Если принять во внимание
квантовомеханическую природу спина, то спиновые волны тоже квантуются;
эти кванты известны под именем магнате. Термодинамика магнонов
рассматривается в гл. 8, а здесь речь пойдет лишь о свойствах магнонов
при Т = 0Э К.
Применимость понятий "колебания решетки" и "фононы" ограничена малыми
амплитудами. То же относится к спиновым волнам и магнонам. [Смещение
атомов на расстояния, большие, чем межатомное, приводит к образованию
пары дефектов: вакансия плюс атом в междоузлии (атом внедрения), которые,
конечно, находятся полностью за пределами гармонической аппроксимации.]
Мы помним, что уравнения движения спиновых волн нелинейны, и их
практически невозможно было решить, когда имелось более двух мод. Однако
для движения с малой амплитудой эти уравнения законно линеаризуются и
решаются (конечно, в весьма общем виде вследствие принципа суперпозиции).
Квантовомеханическая задача здесь еще более трудна, так как невозможно
понять, что такое магноны,- эти предполагаемые элементарные возбуждения
магнитной системы, не зная ничего об основном состоянии этой системы.
Однако не считая некоторых важных исключений, основного состояния системы
произвольных iV-тел мы не знаем, а потому никак не можем получить
возбужденных состояний, кроме как в более или менее грубом приближении.
Мы расскажем о несколькпх хорошо известных приближенных теориях и
разовьем их так, чтобы можно было построить статистическую механику, о
которой говорится далее в этой книге.
174 6. МАГНОНЫ: КВАНТОВАЯ ТЕОРИЯ СПИНОВЫХ ВОЛН В ИЗОЛЯТОРАХ
Для определенности будем руководствоваться полуклассической теорией,
справедливой в пределе больших спинов (s -> оо). В качестве частного
случая рассмотрим специальный случай s = V,.
Чтобы не раздувать дискуссии, в этой главе, за небольшими исключениями,
будет рассмотрен лишь гамильтониан Гейзенберга, где в операторе
Предыдущая << 1 .. 61 62 63 64 65 66 < 67 > 68 69 70 71 72 73 .. 148 >> Следующая

Авторские права © 2011 BooksOnChemistry. Все права защищены.
Реклама