Главное меню
Главная О сайте Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Аналитическая химия Ароматерапия Биотехнология Биохимия Высокомолекулярная химия Геохимия Гидрохимия Древесина и продукты ее переработки Другое Журналы История химии Каталитическая химия Квантовая химия Лабораторная техника Лекарственные средства Металлургия Молекулярная химия Неорганическая химия Органическая химия Органические синтезы Парфюмерия Пищевые производства Промышленные производства Резиновое и каучуковое производство Синтез органики Справочники Токсикология Фармацевтика Физическая химия Химия материалов Хроматография Экологическая химия Эксперементальная химия Электрохимия Энергетическая химия
Новые книги
Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 2" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 1" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 12" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 11" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 10" (Журналы)
Книги по химии
booksonchemistry.com -> Добавить материалы на сайт -> Физическая химия -> Шувалов Л.А. -> "Современная кристалография. Том 4" -> 14

Современная кристалография. Том 4 - Шувалов Л.А.

Шувалов Л.А. Современная кристалография. Том 4 — М.: Наука, 1981. — 496 c.
Скачать (прямая ссылка): sovremennayakristalografiyatom41981.djv
Предыдущая << 1 .. 8 9 10 11 12 13 < 14 > 15 16 17 18 19 20 .. 240 >> Следующая

3), главной системой координат тензора. Очевидно, что главные оси
координат совпадают с элементами симметрии тензора (если они есть). Если
симметрия тензора сферическая, то любая система координат главная. Если
группа симметрии тензора содержит особенную ось оо, то и поперечной к оси
°° плоскости любые оси главные.
Задача о нахождении собственной симметрии тензора любого ранга сводится к
записи тензора в главной системе координат и проиерке выполнения равенств
(61) (Тф.. = 77^.. или Рф -Pm ) при преобразованиях
Г.ИММОтГчи" J •'* J х
31
СИММЕТРИЯ ФИЗИЧЕСКИХ свойств
5. Симметрия физических свойств
5.1. Материальные и полевые тензоры. До сих пор при рассмотрении общих
свойств и собственной симметрии тензоров можно было не принимать во
внимание их конкретное физическое содержание. Однако теперь необходимо
остановиться на том, что физические тензоры в зависимости от их отношения
к объекту бывают двух различных видов: тензоры, описывающие свойства
кристалла, т. е. соотношения между измеримыми величинами,- так пазы-
ваемые материальные тензоры и тензоры, описывающие воздействие и а,
кристалл и его реакцию,- так называемые полевые тензоры.
Симметрия материальных тензоров должна в соответствии с притщипом Неймана
(см. п. 5.4) согласовываться с симметрией кристалла, и элементы симметрии
этих тензоров и их характеристических и указательных поверхностей должны
совпадать с имеющимися соответствующими элементами симметрии кристалла.
В противоположность материальным тензорам симметрия полевых тензоров не
связана с симметрией кристалла, и тензоры могут иметь любую ориентацию по
отношению к элементам симметрии кристалла. Так, например, можно к
кристаллу любой симметрии приложить как угодно ориентированное
электрическое поле (полярный вектор) или механическое напряжение
(симметричный полярный тензор 2-го ранга); с таким же правом можно задать
в кристалле любой симметрии как угодно направленную поляризацию или любую
компоненту деформации. Следует, однако, не забывать, что, задавая
произвольное механическое напряжение (деформацию), реакцию в виде
деформации (напряжения) мы получим уже зависящей от симметрии кристалла,
так как она определяется его упругими свойствами.
Одни и те же физические тензоры в различных случаях могут выступать то в
качестве материальных, то в качестве полевых. Так, вектор поляризации Р,
как только что отмечалось, обычно является полевым тензором, однако у
пироэлектриков (и сегнетоэлектриков) вектор Ps описывает свойство
спонтанной поляризации и обязан согласовываться с симметрией кристалла
(см. ниже (67)). Тензор деформации, обычно являющийся полевым, становится
материальным и обязан согласовываться с симметрией кристалла, когда он
описывает спонтанную деформацию сегнетоэластиков (см. п. 5.7).
По отношению к полевым тензорам нет различия между изотропными и
анизотропными средами. Оно проявляется по отношению к материальным
тензорам, описывающим физические свойства. Поэтому мы и будем
рассматривать исключительно последние.
5.2. Кристаллофизическая система координат. Как мы только что отмечали,
элементы собственной симметрии любых тензоров, описывающих физические
свойства кристаллов, должны совпадать с соответствующими элементами
точечной симметрии кристалла (при наличии последних). Однако у ряда
классов симметрия недостаточна для жесткой фиксации главной системы
координат тензора того или иного ранга относительно кристалла. Легко
понять, что для классов т, 2, 2/т, 4, 4, 4/т, 3, 3, 6, 6, 6/т
фиксирована, вообще говоря, лишь одна ось главной системы координат
тензора, а для ьлас-сов 1 и 1 - ни одной. В результате главная система
координат тензора в кристаллах таких классов может изменять спою
ориентацию, например, из-за температурной или частотной дисперсии
описываемого свойства или при изменении других скалярных параметров;
причем для тензоров, описывающих различные свойства кристаллов, эти
изменения ориентации будут, вообще говоря, различны. Использовать такую
подвижную систему координат в
ГЛАВА ПЕРВАЯ. ТЕНЗОРНОЕ ОПИСАНИЕ ФИЗИЧЕСКИХ СВОЙСТВ!
32
большинстве случаев неудобно. Учитывая это обстоятельство, а также то
запись тензора в конкретной системе координат зависит от ориентации это"
системы относительно главной системы координат тензора, обычно для оии*
саипя тензорных и вообще анизотропных физических свойств кристаллов
используется выбранная по определенным правилам система ортогональных
осей, называемая кристаллофизической системой координат.
Очевидно, что использовать в качестве такой системы кристаллографическую
систему координат (см. т. 1, гл. III) в общем случае нельзя, так как
последняя у кристаллов ряда сингоний не ортогональна. Однако, насколько
это возможно, кристаллофизические оси жестко связывают с
кристаллографическими осями: со всеми (для кубических, тетрагональных и
ромбических кристаллов), с двумя (для гексагональных, тригональпых и
моноклинных кристаллов) или по крайней мере с одной (для триклинных
Предыдущая << 1 .. 8 9 10 11 12 13 < 14 > 15 16 17 18 19 20 .. 240 >> Следующая

Авторские права © 2011 BooksOnChemistry. Все права защищены.
Реклама