Главное меню
Главная О сайте Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Аналитическая химия Ароматерапия Биотехнология Биохимия Высокомолекулярная химия Геохимия Гидрохимия Древесина и продукты ее переработки Другое Журналы История химии Каталитическая химия Квантовая химия Лабораторная техника Лекарственные средства Металлургия Молекулярная химия Неорганическая химия Органическая химия Органические синтезы Парфюмерия Пищевые производства Промышленные производства Резиновое и каучуковое производство Синтез органики Справочники Токсикология Фармацевтика Физическая химия Химия материалов Хроматография Экологическая химия Эксперементальная химия Электрохимия Энергетическая химия
Новые книги
Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 2" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 1" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 12" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 11" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 10" (Журналы)
Книги по химии
booksonchemistry.com -> Добавить материалы на сайт -> Физическая химия -> Шувалов Л.А. -> "Современная кристалография. Том 4" -> 15

Современная кристалография. Том 4 - Шувалов Л.А.

Шувалов Л.А. Современная кристалография. Том 4 — М.: Наука, 1981. — 496 c.
Скачать (прямая ссылка): sovremennayakristalografiyatom41981.djv
Предыдущая << 1 .. 9 10 11 12 13 14 < 15 > 16 17 18 19 20 21 .. 240 >> Следующая

кристаллов).
Общепринятые правила выбора кристаллофизических осей координат и их
варианты приведены в табл. 2 (обозначать мы их будем также через Хх, Х2,
Х3). При этом, как и кристаллографическая система, кристаллофизическая
система выбирается обычно правой, а углы между положительными
направлениями соответственных осей обеих систем берутся меньшими 90°.
Следует обратить внимание на неоднозначность выбора кристаллографических
осей для ряда классов. В сочетании с неоднозначностью выбора
кристаллографических осей произвол оказывается еще большим. Это
необходимо учитывать нри сравнении результатов измерения физических
свойств конкретных кристаллов, выполненных различными авторами. Это же
обязывает исследователя проводить однозначную установку кристалла при
эксперименте и четко описывать^ее при изложении результатов.
Таблица 2. Правила] выбора кристаллофизической системы координат
Сингония Ориентация относительно кристаллографических осей
Ориентация относительно элементов симметрии кристалла
Трпклинная -Уз II С II а или Хг || Ъ, или -
Моноклинная X, II Ъ Хг || с) Хх 1] а и Хх || а (или Иногда Х81| Ь и
(или Х2II с) Ось Х2 параллельна оси 2 или перпендикулярна плоскости
т. Иногда ось Х3 параллельна осп 2 или перпендикулярна ПЛОСКОСТИ ТП
Ромбическая Хз || с, Х2 || Ь, Хх || а Ось Хг параллельна оси 2; Хх, Х2
параллельны другим осям 2 или перпендикулярны плоскостям ТП
Т етрагональная ¦Уз 11 С, Хо || Ь, Хх || а Ось Х3 параллельна оси А
(или 4); Xv X. параллельны осям 2 или перпендикулярны плоскостям т. (если
они имеются), дл класса Ьт обычно оси X" Х2 параллельны осям 2
Тригональная и гексагональная Хз || с, Хх || а. Для классов Зто и 6т2
иногда Х.г || Ъ Ось Хя параллельна оси 3, 3.6 или 6, Хх
параллельна осп 2 (если они имеются, кроме класса 6 m2); для классов 3т я
"6то2 обычно Хх перпендикулярна плоскости т., по иногда X2
перпендикулярна
Кубическая Х3 II с, X 2 II Ь. Хх || а Оси X,, X,, Хя параллельны
трем взаимно перпендикулярным осям Л (нд|1 *)' я если их нот, то таким же
осям
33
СИММЕТРИЯ ФИЗИЧЕСКИХ СВОЙСТВ
Отметим, что иногда при измерениях, проводимых с моноклинными и
триклинными кристаллами, оказывается удобным для жесткой связи лабо-
раторпои и "кристаллофнзической" систем координат взять в качестве
последней главную систему тензора измеряемого свойства при определенных
условиях, например при оптических измерениях главные оси оптической
индикатрисы при фиксированных значениях длины волны I и температуры Т.
5.3. Соотношение между собственной симметрией тензоров и симметрией
описываемых ими физических свойств. Как указывалось в предыдущем разделе,
у кристаллов одних классов (таких большинство) главная система координат
любого тензора, описывающего физическое свойство, всегда сохраняет свою
ориентацию в кристалле и совпадает с фиксированной в кристалле
кристаллофизической системой координат. У кристаллов других классов
главные системы координат некоторых или даже любых тензоров, описывающих
физические свойства, не сохраняют свок) ориентацию в кристалле при
изменении температуры, частоты измерительного поля и других скалярных
параметров. В этом случае, если кристаллофнзическая система координат
полностью фиксирована в кристалле, такое свойство будет описываться в
кристаллофнзической системе совокупностью различно ориентированных
тензоров, поворачивающихся своими главными осями вокруг одной из крис-
таллофизических осей, совпадающей с неподвижной главной осью тензоров.
Если же кристаллофнзическая система не полностью фиксирована относительно
кристаллографических осей, то свойство будет описываться совокупностью
различно ориентированных тензоров, поворачивающихся своими главными осями
вокруг неподвижного начала. Таким образом, главная система координат
тензора, описывающего физические свойства, может иметь в кристалле
дополнительные степени свободы по сравнению с кристаллофизп-ческой
системой координат.
Очевидно, что в таком случае общая симметрия совокупности тензоров,
описывающих данное физическое свойство, рассматриваемая в крпсталло-
фпзическоп системе координат, будет ниже собственной симметрии тензора,
проявляющейся лишь в подвижной его главной системе координат. Поэтому
целесообразно наряду с понятием собственной симметрии тензора ввести
понятие симметрии описываемого им физического свойства. Симметрия
физического свойства есть общая симметрия совокупности тензоров,
описывающих данное свойство при различных значениях скалярных параметров
(температура. частота, гидростатическое давление и т. д.), в
кристаллофнзической системе координат.
В тех случаях, когда главная система координат тензора сохраняет свою
ориентацию в кристалле, симметрия физического свойства и собственная
симметрия описывающего его тензора равны, в противном случае группа
симметрии свойства GCB является подгруппой группы собственной симметрии
соответствующего тензора Gr. т. е.
Сев С GT (64)
(знак d означает включение). При этом в случае Gcn?=Gr данной Gcв
Предыдущая << 1 .. 9 10 11 12 13 14 < 15 > 16 17 18 19 20 21 .. 240 >> Следующая

Авторские права © 2011 BooksOnChemistry. Все права защищены.
Реклама