Главное меню
Главная О сайте Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Аналитическая химия Ароматерапия Биотехнология Биохимия Высокомолекулярная химия Геохимия Гидрохимия Древесина и продукты ее переработки Другое Журналы История химии Каталитическая химия Квантовая химия Лабораторная техника Лекарственные средства Металлургия Молекулярная химия Неорганическая химия Органическая химия Органические синтезы Парфюмерия Пищевые производства Промышленные производства Резиновое и каучуковое производство Синтез органики Справочники Токсикология Фармацевтика Физическая химия Химия материалов Хроматография Экологическая химия Эксперементальная химия Электрохимия Энергетическая химия
Новые книги
Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 2" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 1" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 12" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 11" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 10" (Журналы)
Книги по химии
booksonchemistry.com -> Добавить материалы на сайт -> Физическая химия -> Шувалов Л.А. -> "Современная кристалография. Том 4" -> 16

Современная кристалография. Том 4 - Шувалов Л.А.

Шувалов Л.А. Современная кристалография. Том 4 — М.: Наука, 1981. — 496 c.
Скачать (прямая ссылка): sovremennayakristalografiyatom41981.djv
Предыдущая << 1 .. 10 11 12 13 14 15 < 16 > 17 18 19 20 21 22 .. 240 >> Следующая

отвечает группа GT. являющаяся ближайшей ее надгруппой (если групп GT
несколько).
Подчеркнем, что. так же как и собственная симметрия тензора, симметрия
физического свойства, им описываемого, инвариантна при преобразованиях
координат, т. е. не зависит от выбора конкретных ортогональных
кристаллофизических осей. Отметим также, что если не учитывать возможную
зависимость ориентации тензоров от скалярных параметров (например.
3 Современная кристаллография, т. 4
ГЛАВА ПЕРВАЯ. ТЕНЗОРНОЕ ОПИСАНИЕ ФИЗИЧЕСКИХ СВОЙСТВ
34
рассматривать оптические свойства моноклинных и триклипиых кристалл при
постоянных температуре и длине волны), то всегда GCB =СТ. ''' °В
Рассмотрим некоторые примеры. В кристалле класса т вектор а, опись
ваюхций некоторое физическое свойство, лежит обязательно в зеркально'"
плоскости, но направление его в этой плоскости не фиксировано, а в
пристав ле класса 1 направление вектора а не фиксировано в пространстве.
Нетрудно понять, что поэтому, хотя собственная симметрия вектора а есть
оотт полярно-векторное свойство в кристаллах этих классов будет иметь
симметрию т и 1 соответственно. Аналогично для кристаллов классов I и 1
описывающий физическое свойство аксиальный вектор может иметь любую
ориентацию в пространстве. Веер аксиальных векторов сохраняет лишь центр
симметрии. Следовательно, аксиально-векторное свойство в триклиштых
кристаллах имеет симметрию 1.
Для кристаллов моноклинной системы фиксировано положение лишь одной оси
характеристической поверхности симметричного полярного тензора 2-го ранга
- трехосного эллипсоида с симметрией ттт, а для кристаллов триклинной
системы - ни одной. Поэтому симметрия совокупностей различно
ориентированных характеристических поверхностей такого тензора для
моноклинных и триклшшых кристаллов, как легко понять, будет
соответственно 2 т и I. Очевидно, что и физические свойства, описываемые
симметричными полярными тензорами 2-го ранга с собственной симметрией
ттт. у моноклинных и триклшшых кристаллов будут обладать симметрией 2/т и
I соответственно.
Аналогично физические свойства, описываемые симметричными псевдотензорами
2-го ранга, будут иметь у моноклинных и триклинных кристаллов симметрию 2
и 1 соответственно, в то время как собственная симметрия тензоров будет
описываться группой 222. Для кристалла класса 4 фиксирована лишь одна
главная ось тензора, поэтому симметрия свойства, описываемого неполным
симметричным псевдотензором 2-го ранга с собственной симметрией 42т,
будет 4.
Сводка видов симметрии для физических свойств, описываемых тензорами
различных рангов, дана в табл. 3 (ср. с табл. 2). Группы симметрии
свойств, не являющиеся одновременно группами собственной симметрии
описывающих их тензоров, в таблице подчеркнуты. Группой собственной
симметрии тензора для таких случаев будет ближайшая стоящая в строке
справа негодчеркнутая группа (т. е. ближайшая высшая группа симметрии
свойства, совпадающая с группой симметрии тензора).
5.4. Соотношение между точечной симметрией кристалла и симметрией его
физических свойств. Мы рассмотрели собственную симметрию тензоров и
симметрию описываемых ими физических свойств. Выясним теперь, как
точечная симметрия кристалла (симметрия ого идеальной внешней формы)
связана с симметрией его физических свойств. Ответить па этот вопрос
позволяет фундаментальный постулат кристаллофизики, известный под
названием принципа Неймана. Этот принцип можно сформулировать следующим
образом.
Группа симметрии любого физического свойства GCB должна включать в себя
все элементы точечной группы (кристаллографического класса) крпс талла А;
иными словами, группа А' либо совпадает с группой GCB- либо является ее
подгруппой. Следовательно, учитывая (И4). можно записать
*?GCbCGt.
(65)
35
с I1MMЕТРИЯ фИЗИЧЕС. 1ч IIX г.войстп
Таб.шна 3. Симметрия фиунчесьих i кг
•ICT В I pin Ta.'I.lOв
Тензорная величина, опш-ыванлцлн . i
Скаляр (полярный тендер пулевого ранга) Псевдоскаляр (нсевдотен:юр
пулевого ранг") Полярный вектор (полярный те и лор 1-го ранга) Аксиальный
вектор (псевдотензор 1-го ранга) Полярный тензор 2-го ранга симметричный
несимметричный
антисимметричны"
Псевдотенздр 2-го ранга симметричный несимметричный антисимметричный
Симметричный но двум индексам тензор 3-го ранга полярный
аксиальный
Полярный тензор 4-го равга
симметричный по двум парам индексов и их перестановке
симметричный по двум парам индексов
I Р> 1П1Ы симметрии г
нош тва Ч..
v-mm
1. т. оотт 1. т
1 • 2 нк ттт ,
оо оотт
1. 2 т. эо, т
1. >3 )))
оо I т п> т,
1. 2. 222. зо22, оо/оо, т, 4. 12т 1. 2, оо. т, тт2
1. т. оотт
1, 2, 222. 3. 32, зо, оо22, т. тт2, Эн?, оотт. 4. 42т. 6/1)2, 43 т,
~
I, 'I'm. ттт, оо т. оо/ттт, 3. Зт, m'im
1, 2 т. ттт, Aim.immm.i, Зт, оо ттт, m'im 1, 2' т. ))))))))), 41 т. 4 т ш
т. 3, Зт, ш, оо/ттт. in'i, гоЗт
Принцип Неймана достаточно очевиден. В самом деле, если бы в нарушение
принципа кристалл обладал физическим свойством, группа симметрии которого
Предыдущая << 1 .. 10 11 12 13 14 15 < 16 > 17 18 19 20 21 22 .. 240 >> Следующая

Авторские права © 2011 BooksOnChemistry. Все права защищены.
Реклама