Главное меню
Главная О сайте Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Аналитическая химия Ароматерапия Биотехнология Биохимия Высокомолекулярная химия Геохимия Гидрохимия Древесина и продукты ее переработки Другое Журналы История химии Каталитическая химия Квантовая химия Лабораторная техника Лекарственные средства Металлургия Молекулярная химия Неорганическая химия Органическая химия Органические синтезы Парфюмерия Пищевые производства Промышленные производства Резиновое и каучуковое производство Синтез органики Справочники Токсикология Фармацевтика Физическая химия Химия материалов Хроматография Экологическая химия Эксперементальная химия Электрохимия Энергетическая химия
Новые книги
Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 2" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 1" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 12" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 11" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 10" (Журналы)
Книги по химии
booksonchemistry.com -> Добавить материалы на сайт -> Физическая химия -> Шувалов Л.А. -> "Современная кристалография. Том 4" -> 164

Современная кристалография. Том 4 - Шувалов Л.А.

Шувалов Л.А. Современная кристалография. Том 4 — М.: Наука, 1981. — 496 c.
Скачать (прямая ссылка): sovremennayakristalografiyatom41981.djv
Предыдущая << 1 .. 158 159 160 161 162 163 < 164 > 165 166 167 168 169 170 .. 240 >> Следующая

были найдены с помощью матрицы преобразования двойной осью (имеем в виду,
что центр симметрии требует знака минус в выражении для рш):
P231 = a21a33auPl31~b (-)a22a33allP231_t"( )a21a33al2Pl32"b(
)a22a33(r)12p232
= 0 + V4P23i + ( 3/4)Pl32"Ь 0 = P231>
так как, согласно принципу Неймана,
P231= Pl32?
Pl22 "11^22"22Pl22 12^21^22Р212 sPl22 8 Pl22/4Pl22 Pl22
р12Э==С111С122аззР12зЧ"(-)a12a2lCt33P213:=1/4Pl23_b3/4Pl23=Pl23;7!^:0!
Pl33 "ИР^ЗЗРХЗЗ"1/2Pl33==Pi33 = 0.
В результате получаем следующие матрицы коэффициентов Холла:
#1 Я2 Я3
1 0 0 0 0 0 p23L 0 Cl2.'l 0
0 0 ('231 " 0 0 0 * -Pj23 (1 0
1 0 - p231 (I p231 0 0 0 0 0
Пусть направление тока совпадает с осью магнитное поле параллельно X 3i а
для ЭДС Холла определяется компонента вдоль Х2, т. е. мы имеем с
коэффициентом Холла р^и. Чтобы найти его выражение через соотвотст вующие
известные компоненты тензора коэффициентов Холла, использ>(r)
преобразование
где ppqr означает все ненулевые ра;, а aa. - коэффициенты матрицы
преобразования осей Х,ХгХ3.
335
ГАЛЬВАНО- И ТЕРМОМАГНИТНЫЕ ЭФФЕКТЫ
Для иллюстрации рассмотрим тонкий брусок из кристалла висмута, длина
которого перпендикулярна оси третьего порядка, а нормаль к главной грани
наклонена к тройной оси под углом 9. Вдоль длины бруска направим ось а
вдоль нормали к главной грани - ось Х3. Тогда матрица преобразования
будет иметь вид
-Vi -Y= v3
К 0 1 0
Ха - COS0 0 sin 0
*3 sin0 0 cos 0.
Пусть внешнее магнитное доле направлено вдоль Х3. Тогда соответствующий
коэффициент Холла будет piM. Его зависимость от угла можно получить
следующим образом: используя найденную выше матрицу рш для висмута,
запишем
Pi23=ai2a23a3iP23i-rai2a2ia33P2i3:=si:Q~(r) • p23i~J-( )cos20 • ( Рхгз)^11
=sin2 0-P23i+cos20-p123.
Таким образом, если 0=0°, то pi23=Pi23i а если 0=90°, то pi23=P23i-
Таблица 39. Матрицы коэффициентов Холла и Риги-Ледюка для кристаллов
различных сингоний
Триклинная сингония
0 Pl21 Pl31 0 Pl22 Pl32 0 Pl23 Pl33
Pm 0 p231 - Pl22 0 p232 -Pl23 0 P233
-Pl31 - P231 0 -Pl32 ¦-P232 (r) -Pl33 p233 0
Моноклинная сингония
0 0 Pl31 0 0 Pl32 0 P123 0
0 0 P231 0 0 P232 -P123 0 0
-Pra -P231 0 -Pi 32 P232 0 0 0 0
Ромбическая сиигоиия
0 0 0 0 0 PJ32 0 р12з 0
0 0 P231 0 0 0 -P123 0 0
0 -P231 0 - Pl32 0 0 0 0 0
Тетрагональная, тригональная и гексагональная
СИНГОИИИ
Классы 4, $, A/m, 3, 3, 6, 6 , 6 Jm
0 0 Pi3i 0 0 ]132 II 0 P123 0
0 0 -Pl32 0 0 >131 1-P123 0 0
-Pl31 Pl3-2 0 -Pi 32 -Pl31 0 II 0 0 0
Классы 422, 4mm, $2m, 4/mmm, 32, 3m , 622, 6mm, 6m2,
6/mmm
0 0 0 0 0 ¦-P231 0 р12з 0
0 0 P231 000" -P123 0 0
0 ¦-P231 ^ I P231 0 ^ 0 0 0
Кубическая сингония и изотропная среда
I 0 0 0 0 0 p132 0 - p13., 0
0 0 -p132 0 0 0 Pl32 0 0
I 0 Pl32 0 - Pi32 0 0 0 0 0
ГЛАВА ШЕСТАЯ. ЯВЛЕНИЯ ПЕРЕНОСА В КРИСТАЛЛАХ
336
Таблица 40. Матрицы коэффициент"" Нернста и Эттингсгаузена для кристаллов
различных сингонин
Триклиниая сингония
аИ1 am "131 II I "112 "122 "132 | "113 "123 "133
"211 a,2i "231 "212 "222 "232 "213 "223 "233
Язи "321 а331 II ' "312 "32? "332 II "313 "323 "333
Моноклинная сингония
Ромбическая сингония
0 0 "!31 0 0 cxi3>> "113 "123 0
0 0 а,31 0 0 "232 "¦ЧЯ "223 ^
"ЯП "321 ^ "312 "322 0 0 0 "333
0 0 0 0 0 "132 0 "123 0
0 0 "".31 0 0 0 "213 0 0
0 "321 0 "312 0 0 0 0 0
Тетрагональная н гексагональная сингонии
Классы 4, ?, 4/т, 6,6, 6/т 0 0 иш I II 0 О U-23J
О 0 "," I II 0 0 ul3l
"ЯП "321 0
U113 "123 "123 "113 0 0
ази ",121 0
Классы 4mm, ?2m, 422, 4/mmm, 6m2, 622, 6/ттт
О
0
"333
0 0 0 1 о о "231 0 "!2з 0
0 0 "'>31 0 0 0 "123 0 0
0 "321 0 II || "321 0 0 0 0 0
аш "121 "их "121 -"in ":з1 "за "321 0
"111 0 0
0 ~"1Ц "231
0 "321 0
Тригональная сингония
Классы 3, 3
-"121 -am -u23i
-"111 -"121 "ш
-"221 ази О
Классы 3т, 32. 3т О
-"т
""321
Кубическая сингония
Классы 23, тЪ
111 ¦-"231
О 0
0 0
"113 "123 О -"123 ицз 0
О 0 U333
0 "123
- "123 0 О
0 0 0 II 0 0 "321 0 "231
0 0 "231 0 0 0 "321 0
0 "321 о II "231 0 0 0 0
0 0 0
0 0 "231
0 ".-31 0
Классы 53т, 432, тЪпг, изотропная среда
0 0 -а-231
0 0 О U231 О О
О
О а,, 31 ,0
-а,.31 О О
О 0J О
О О
337
ГАЛЬВАНО- П ТЕРМОМАГНИТНЫЕ ЭФФЕКТЫ
рассмотрим в заключение тонкий брусок, вырезанный из кристалла висмута
параллельно базисной плоскости (т. е. перпендикулярно Хя). Длинная
сторона бруска пусть образует угол 0 с двойной осью кристалла Найдем
зависимость коэффициента Холла от угла 0.
Очевидно, что матрица преобразования осей имеет вид
I -Vi Хг А'з
x'l COS 0 sin 0 0
*2 -sin 0 cos 0 0
*3 0 0 1
Искомым коэффициентом Холла является р1гз. Пользуясь ненулевыми
коэффициентами рцг Для висмута, получаем следующий результат:
Pl23 = a lla2-2GC3fPi2 3TGC12OC2iGC33P123 = COS'0 ' Pl23"bsin29 ' Pl23 =
Pl23-
Таким образом, для тонкого бруска, большая грань которого перпендикулярна
Х3, коэффициент Холла не зависит от 0.
Матрицы коэффициентов Холла и Риги-Ледюка для кристаллов различных
Предыдущая << 1 .. 158 159 160 161 162 163 < 164 > 165 166 167 168 169 170 .. 240 >> Следующая

Авторские права © 2011 BooksOnChemistry. Все права защищены.
Реклама