Главное меню
Главная О сайте Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Аналитическая химия Ароматерапия Биотехнология Биохимия Высокомолекулярная химия Геохимия Гидрохимия Древесина и продукты ее переработки Другое Журналы История химии Каталитическая химия Квантовая химия Лабораторная техника Лекарственные средства Металлургия Молекулярная химия Неорганическая химия Органическая химия Органические синтезы Парфюмерия Пищевые производства Промышленные производства Резиновое и каучуковое производство Синтез органики Справочники Токсикология Фармацевтика Физическая химия Химия материалов Хроматография Экологическая химия Эксперементальная химия Электрохимия Энергетическая химия
Новые книги
Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 2" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 1" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 12" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 11" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 10" (Журналы)
Книги по химии
booksonchemistry.com -> Добавить материалы на сайт -> Физическая химия -> Шувалов Л.А. -> "Современная кристалография. Том 4" -> 172

Современная кристалография. Том 4 - Шувалов Л.А.

Шувалов Л.А. Современная кристалография. Том 4 — М.: Наука, 1981. — 496 c.
Скачать (прямая ссылка): sovremennayakristalografiyatom41981.djv
Предыдущая << 1 .. 166 167 168 169 170 171 < 172 > 173 174 175 176 177 178 .. 240 >> Следующая

При освещении белым светом компонента cos'2 (а-Р) (белая компонента), не
зависящая от длины волны, при повороте анализатора на 360° 2 раза об*
ращаетсн в нуль и 2 раза принимает значение 1. Зависящая от разности фаз
6 цветная компонента -sin 2сс sin2f} sin*(6/2) будет 4 раза принимать
экстремальные значения; это приведет к тому, что будет происходить смена
двух дополнительных интерференционных окрасок. Наблюдения погасания
кристаллов дают возможность различать кристаллы триклинной и моноклинной
сингоний от кристаллов более высокой симметрии. Поскольку ориентировка
главных осей эллипсоида Френеля в кристаллах ромбической и более высокой
симметрий полностью определена их симметрией (см. § 1), погасание таких
кристаллов должно быть "прямым", т. е. совпадать по направлению с
направлением проекции осей симметрии кристалла на плоскость пластинки.
Для триклшшых и моноклинных кристаллов направление погасания не совпадает
в общем случае с какими-либо кристаллографическими направлениями. (Этот
случай называют косым погасанием.) Интерференция в кристаллических
пластинках используется для создания многих кристаллооптических приборов:
компенсаторов для измерения двупреломления, интерференционно-
поляризационных фильтров и т. п.
4.3. Коноскопические картины в одноосных кристаллах. Вычислим разность
фаз, которую приобретают два луча на выходе из кристаллической пластинки
толщиной d при наклонном падении света под углом ср к ее нормали N (рис.
209, а). Искомая разность фаз равна
б = 2л (ACjX" + CDjX - ABjX'),
здесь X - длина световой волны в воздухе, Я' и X" - длины волн в кристал"
ле (Х' = Хп'7 Х"=Хп"). Из рисунка очевидно:
AC=d!cos гр", AB - dlcos ip',
CD=CB sin <p = (EB-.ECJsin <p-d sin<p(tg i|/--tgrp*).
Пользуясь законом преломления (см. (19)) sin(pA,=sm y'lX' находим сначала
точное выражение
2тгл[
б = -- (п" cos яр" - п' cos гр').
Будем теперь считать, что двупреломление в кристалле мало, тогда для
разности п cos яр п cos гр можно получить приближенное значение (п
"|/ cos гр, где ip некоторый средний угол преломления, лежащий мегкду
гр и гр , н, значит,
ной H^oRrnf11^ к1,и^таллов разность показателей преломления необыкновен-
-") s$0 пГ(tm) В0Л1Чкак показано ранее (см. (15)), равна (пе-
с оптической осью мшсталл J' n'' который составляют преломленные волны Ю
кристалла. Окончательно будем иметь
д __ 2nd
Ttt^jT \Пе - По) sin2 0.
на рис. 209, 6 1ч,оРт,;иЙпР.ИЧеСКОЙ Систомс координат, как это изображено
ZX, угол между пормалькГк" °СЬ кристалла считается лежащей в плоское ,,
иормалыо к пластинке н оптической осью назван а, так что
cos и = cosa cos ip+siIia sini|) C0SY (30)
355
ИНТЕРФЕРЕНЦИЯ СВЕТА В КРИСТАЛЛАХ
Для разности фаз в приближении малости угла г|>, когда можно считать что
1/cosi)?^ l+VaSm2^", имеем '
о id
^ ~ ~J~ tsin2 а + sin2 -f- '/г cos2 а - sin2 а cos2y) -
- sin 2а sin г|> cos у) (nc - n0). (31)
Используя на выходной плоскости пластннкп декартову систему координат
ат=о sin ^ cos у, у = р simp sin у, p = ]/^4j/2+z2, z=d, получим, считая
углы i|- малыми:

^ = ~1Г (,г<? - 7г°) ^х~ (cos2 а ~ ^sin2 а) +
+ у- (cos2 а -j- Vo sin2 а) - xd sin 2а -f d2 sin2 a]. (32)
Переходя к анализу этого выражения, видим, что для кривых одинаковой
разности фаз (изохромы), т. е. при 6=const, получаем либо эллипсы (tga<;
<СУ~2), либо гиперболы (tga [/2). В случае а=0, когда оптическая ось
совпадает с нормалью к пластинке, изохроматическими линиями будут
окружности с центром в выходе оптической оси. При наблюдении картин
интерференции в сходящемся белом свете кристаллическую пластинку обычно
помещают на столик поляризационного микроскопа .между скрещенными
поляризаторами. При этом в картине интерференции (коноскопическая
картина). кроме окрашенных пзохром, наблюдается еще неокрашенный темный
крест с балками (изогиры), параллельными направлениям колебаний,
пропускаемых поляризатором и анализатором. Их происхождение не связано с
разностью фаз, а определяется только направлением колебаний. Проекции
направлений колебаний световых волн в кристалле на выходную плоскость
совпадают с двумя прямыми, которые проходят через выход оптической оси
(т. е. точку пересечения бинормали с выходной плоскостью пластинки) и
параллельны направлениям колебаний поляризатора и анализатора. Поэтому
одна из волн с такими направлениями волнового вектора не возбуждается
падающим поляризованным светом, а вторая гасится анализатором. Вид
коноскопической картины в одноосном кристалле показан на рис. 210. В
общем случае (когда изогиры пересекаются пе в центре поля зрения) при
повороте кристаллической пластннкп вокруг ее нормали балки темного креста
будут перемещаться в поле зрения микроскопа параллельно самим себе. Такой
характер перемещения изогир является признаком, позволяющим отличать
одноосные кристаллы от двуосных в том случае, когда выход оптической оси
лежит за пределами поля зрения.
4.4. Коноскопические картины в двуосных кристаллах. Мы нашли ранее, что
Предыдущая << 1 .. 166 167 168 169 170 171 < 172 > 173 174 175 176 177 178 .. 240 >> Следующая

Авторские права © 2011 BooksOnChemistry. Все права защищены.
Реклама