Главное меню
Главная О сайте Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Аналитическая химия Ароматерапия Биотехнология Биохимия Высокомолекулярная химия Геохимия Гидрохимия Древесина и продукты ее переработки Другое Журналы История химии Каталитическая химия Квантовая химия Лабораторная техника Лекарственные средства Металлургия Молекулярная химия Неорганическая химия Органическая химия Органические синтезы Парфюмерия Пищевые производства Промышленные производства Резиновое и каучуковое производство Синтез органики Справочники Токсикология Фармацевтика Физическая химия Химия материалов Хроматография Экологическая химия Эксперементальная химия Электрохимия Энергетическая химия
Новые книги
Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 2" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 1" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 12" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 11" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 10" (Журналы)
Книги по химии
booksonchemistry.com -> Добавить материалы на сайт -> Физическая химия -> Шувалов Л.А. -> "Современная кристалография. Том 4" -> 174

Современная кристалография. Том 4 - Шувалов Л.А.

Шувалов Л.А. Современная кристалография. Том 4 — М.: Наука, 1981. — 496 c.
Скачать (прямая ссылка): sovremennayakristalografiyatom41981.djv
Предыдущая << 1 .. 168 169 170 171 172 173 < 174 > 175 176 177 178 179 180 .. 240 >> Следующая

1954)
Р и с. 217
К определению оптического знака кристалла с помощью кварцевого клина
(случай положительного крп сталла)
Наиболее простым и универсальным (хотя и менее точным: Ап ^ 1(Г3)
является иммерсионный метод, при использовании которого
мелкораздробленный кристалл погружают в иммерсионную жидкость с известным
показателем преломления. Наблюдая под микроскопом такие препараты,
находят жидкость, наиболее близкую по показателю преломления к
исследуемому кристаллу. При сравнении показателей преломления жидкости и
кристалла наолюдают светлую полоску (полоска Бекке), окаймляющую осколкп
кристалла (рис. 216). Происхождение этой полоски легко понять из хода
лучен на краю кристалла, если считать, что край имеет форму призмы. При
подъеме тубуса микроскопа полоска смещается в сторону более преломляющей
среды. При равенстве показателей преломления кристалла и жидкости в
монохроматическом свете полоска Бекке полностью исчезает. Измерение
показателен преломления производится в поляризованном свете отдельно для
обеих волн в положениях погасания кристалла (Меланхолии, Грум-Гржп-маило,
1954).
Двупреломлсине кристаллов характеризуется разностями главных показателей
преломления ,h= п,= \ГГу, п3= \, Тг. Измерения этих разностей
основаны па определении разности фаз 6=2л (nl-nh)d/'k (г, к = 1, 2, 3)
для лучен, прошедших через кристаллическую пластинку ориентированную
перпендикулярно главным осям тензора eiJf. Измерение разности фаз обычно
производится методами компенсации, когда в световой пучок вводится
оптическое устройство (компенсатор), позволяющее получать дополнительную
хорошо известную разность фаз другого, чем у кристалла, знака. Изменяя
359
ПОГЛОЩЕНИЕ СВЕТА В КРИСТАЛЛАХ
переменную разность хода компенсатора, делают ее равпой по абсочютной
величине разности хода в кристалле, тогда суммарная разность хода
становится равной нулю и кристалл теряет интерференционную окраску.
Простейшим компенсатором является кварцевый клнн. В поворотных
компенсаторах типа Берека переменная разность хода создается наклоном
кристаллической пластинки (обычно кальцита), вырезанной перпендикулярно
оптической осн. Разность хода можно определять также путем анализа
параметров эллиптического колебания на выходе лучей пз кристаллической
пластинки <см. § 4).
Ранее было указано (см. § 2), что одноосные кристаллы обычно подразделяют
на положительные, для которых ех< е ц (и0 < пе), и отрицательные, ei е II
("о > "(•)• Определение знака одноосного кристалла легко может ¦быть
выполнено для срезов кристалла, перпендикулярных оптической оси, при
наблюдениях в поляризационном микроскопе в сходящемся свете. Для этой
цели пользуются тонким кварцевым клином (положительный кристалл),
вырезанным параллельно оптической оси так, чтобы направление колебаний
волны с большим показателем преломления в кварце совпадало с короткой
¦стороной клина. Вдвигая клин тонким концом из четвертого квадранта во
второй, наблюдают движение интерференционных колец, которое будет
различным в зависимости от знака кристалла. Пусть, например, мы имеем
дело с положительным кристаллом, тогда для волн с направлениями нормали.
лежащими в четвертом и втором квадрантах, кварцевый клин будет уменьшать
разность фаз, следовательно, радиусы окружностей изохром будут
увеличиваться и будет казаться, что в этих квадрантах по мере продвижения
клина интерференционные кольца смещаются от центра поля зрения к
периферии (рис. 217). В случае отрицательного кристалла характер движения
изохром будет обратным.
5. Поглощение света в кристаллах
Для описания свойств поглощающих кристаллов вводим симметричный тепзор
проводимости ст^, связывающий вектор плотности тока j с напряженностью
поля Е соотношением: ]1=Ои-Ек. Рассматривая только однородные затухающие
волны, пропорциональные ехр [? (соt-кг)], с комплексным показателем п=п
(1-?х) (х - коэффициент поглощения), к = - пп° и вещественным п°, из
уравнений Максвелла будем иметь
" комплексным симметричным тензором диэлектрической проницаемости "*,. =
eu- - - 0ik, а уравнения Максвелла имеют такой же точно вид,
Теперь
ГЛАВА СЕДЬМАЯ. ОПТИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА КРИСТАЛЛОВ
360
комплексным вектором п°. Характер поляризации таких волн различен дЛя
векторов D п В.
Главные оси тензоров и Оц- в кристаллах моноклинной и триклинной
сингоний!не совпадают, поэтому тензор может и не приводиться к
диагональному виду даже с помощью комплексного линейного преобразования.
В этом случае применение обычного координатного представления тензоров
встречает принципиальные трудности и следует использовать инвариантный
метод (Федоров, 1958; Гончаренко, 1959). Для кристаллов с симметрией не
ниже ромбической введение вещественной главной системы координат, в
которой комплексный симметричный тензор eik диагонален, всегда возможно.
Если ограничиться только такими кристаллами, то, поступая аналогично
случаю прозрачных кристаллов (Борн, 1937), в главной системе координат
Предыдущая << 1 .. 168 169 170 171 172 173 < 174 > 175 176 177 178 179 180 .. 240 >> Следующая

Авторские права © 2011 BooksOnChemistry. Все права защищены.
Реклама