Главное меню
Главная О сайте Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Аналитическая химия Ароматерапия Биотехнология Биохимия Высокомолекулярная химия Геохимия Гидрохимия Древесина и продукты ее переработки Другое Журналы История химии Каталитическая химия Квантовая химия Лабораторная техника Лекарственные средства Металлургия Молекулярная химия Неорганическая химия Органическая химия Органические синтезы Парфюмерия Пищевые производства Промышленные производства Резиновое и каучуковое производство Синтез органики Справочники Токсикология Фармацевтика Физическая химия Химия материалов Хроматография Экологическая химия Эксперементальная химия Электрохимия Энергетическая химия
Новые книги
Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 2" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 1" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 12" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 11" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 10" (Журналы)
Книги по химии
booksonchemistry.com -> Добавить материалы на сайт -> Физическая химия -> Шувалов Л.А. -> "Современная кристалография. Том 4" -> 182

Современная кристалография. Том 4 - Шувалов Л.А.

Шувалов Л.А. Современная кристалография. Том 4 — М.: Наука, 1981. — 496 c.
Скачать (прямая ссылка): sovremennayakristalografiyatom41981.djv
Предыдущая << 1 .. 176 177 178 179 180 181 < 182 > 183 184 185 186 187 188 .. 240 >> Следующая

0 0 0 Ри 0 0 Р41 - Р41 0 Р44 Р45 Ро2
0 0 0 0 0 0 0 0 Р55 0 0 Рве I Ро2 ¦ Pie Ро2 Pin 1 О о
"Pl5 Р25 р" Ри Pll Рвв j
Классы 32, Зт, Зт Ри Р12 Р13 Ри О О
Ри Ри Pi3 Ри 11 О
Р31 Ря1 Рзз ООО
Pil -Pll О Р44 0 0
О 0 0 0 ри рл
О 0 0 о ри Рт
Тетрагональная сингоння
Классы 4, 4, А/пг Классы 422, Атт, 42т, 4/ттт
Ри Ри Рis ООО Р12 P11 Р13 ООО Рз1 P?i Рзз ООО
0 0 0 ри О о
0 0 о о Ри о
0 0 0 0 0 рвв
Pll Р12 Р13 0 0 Pie
Pi 2 Р11 P13 0 0 - Pie
Psi Рз1 Рзз 0 0 0
0 0 0 Pi 4 P15 0
0 0 0 - ~Pio P14 0
Pei - -Pei 0 0 0 Pee
Гексагон
Классы С, 6 6/пг
Ри Pl2 Р13 0 0 Pie
Pl2 Pll Pl3 0 0 Pie
Psi Р.Ч1 Рзз 0 ft ft
0 0 0 Ph Plo 0
0 0 0 - -Pic, Pll 0
"Pie Pie 0 0 0 Pee
Классы 622, 6 тт, 6т2, 6/ттт
О
О
О
О
К лассы 23, m3
Pll Pu P21 (1 0 0
P21 Pu P12 0 ft 0
P12 Pn Pll (1 0 ft
ft 0 0 P44 0 ft
ft ft 0 0 P14 0
0 0 0 0 0 Pu
Pll Pl2 Pl3 ^
Р12 Pll Pis 0 О
Psi Р" 1 Рзз 0 О
ООО р44 О О 0 0 0 р14 О
О ООО 0 Рвв
Кубическая сингоння
Классы ^32, 33т, m'im
PlL Pll Р12 ООО Р12 Pll Pl2 О О О Р12 Pi> Pll о О О
о о 0 ри о о
0 0 0 0 pti о
0 0 0 0 0 Ри
375
Ч1.ЕЗООПТ11ЧЕСКИЕ свойства кристаллов
и. значит, кристалл становится двуосным. В случае второй группы
кубических кристаллов одноосное растяжение вдоль осп второго порядка
превпт щает их в оптически одноосные кристаллы (так как для них л, =л ).
'
Если кристаллы второй группы подвергнуть растяжению а вдоль оси третьего
порядка (в направлении 1111]), то, используя матрицу пьезооптиче-ских
коэффициентов, для компонент тензора -аи. найдем ь ь
(64)
где о = 1/ио-Ь(лп + 2л]3)ст/3, b = n4iai3.
Приведя его к главным осям, получаем главные значения показателей
(зтц + 2я12) бп(r)
7? 1--722 == Щ---------
я143га(r)
6
п О = По
(Пн -j- 2яп) зн(r) 6
(65)
н видим, что кристалл под действием этих напряжений из кубического
становится одноосным с направлением оптической оси по [111].
Если при наблюдении пьезооптпческого эффекта в кристаллах классов ?3т.
432, тЗт при растяжении вдоль [100] направить свет по [001], то разность
фаз двух волн в кристалле будет
6= ли(r) (яи-л,12)а1/к.
(66)
волн, распро-(67)
При растяжении вдоль [111] разность фаз для световых страняющихся
перпендикулярно этому направлению, равна
?>=лп1а1ли/Х.
Определяя экспериментально эти величины, можно найти разность лп-л,2 и
значение пьезооптического коэффициента л44. Для определения отдельно
величин яп и я]2 следует провести непосредственные измерения изменений
показателей и, или м2, например, интерферометрнческнми методами. Значения
пьезооптических констант некоторых кубических кристаллов приведены в
табл. 49. они имеют поря- ок величины 10-11 см2/дип. упругооптические
коэффициенты безразмерны и имеют порядок 10-].
При рассмотрении линейного электрооптического эффекта в кристаллах мы
неявно считали, что деформация кристалла отсутствует (кристалл зажат), и
имели дело с чисто электрическим изменением индикатрисы, т. е. с первич-
Таблица 49. Пьезооптические лХ|1 (в 10"" см2/дпи) и упругооптические р>п
коэффициенты некоторых кубических кристаллов для h = 0,589 мк (Haii,
19<i7)
Кристалл Класс Ли Я12 Яи Рп
Калиевые квасцы m3 3,7 9,1 8,5 -0,65 0,27
Нитрат свинца m3 70,21 89,34 82, С5 - 1,39 8,5
Хлорид натрия тЪт 0,25 1,46 -0,85 0,137
Флюорит тЪт -0,29 1,16 0,698 0,0558
Алмаз тЗт -0,43 0,37 -0,27 -0,125
0,35 0,34
8,78 8,67
0,178 0,228 0,325
-0,0055 -0,0191 -0,0108 0,0236 -0,11
ГЛАВА СЕДЬМАЯ. ОПТИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА КРИСТАЛЛОВ
376
ным электрооптическим эффектом. Если кристалл свободен, то вследствие
обратного пьезоэлектрического эффекта электрическое поле будет вызывать
деформации, которые в свою очередь приводят к изменению показателя
преломления (вторичный электрооптический эффект). Эффект, вызываемый
электрическим полем в свободном кристалле, является поэтому суммой
первичного и вторичного эффектов:
Аац: rljkKk+Pijiitibi.
Порядок величины вторичного эффекта можно оценить исходя из значении
коэффициентов обратного пьезоэлектрического эффекта ы^=0,5-10~12 и
величии р^ Ю"1. Мы видим, что вторичный эффект дает изменения
показателей, сравнимые с первичным. Этим можно воспользоваться для
усиления действии электрического поля, особенно в условиях механического
резонанса. Наоборот, первичный эффект можно измерить, приложив к
кристаллу переменное ноле высокой частоты, при которой деформации будут
очень малы.
Упругоонтическни эффект наблюдается при распространении звуковых волн в
кристаллах (Мустель, Парыгин, 1970). Если, например, поместить
кристаллическую пластинку толщиной I между скрещенными поляризаторами и
возбудить в ней продольную стоячую акустическую волну деформации
и=и0 cosKz cos Qt,
где Q - частота звуковых колебаний, &=2я/Л- волновое число, то в
кристалле возникнет разность фаз
Г =(2л11Х) riipu,
где р - эффективный упругооптический коэффициент, и интенсивность света
на выходе из анализатора будет
Здесь D - ширина светового пучка, /0- интенсивность света на входе.
Обычно выбирают 2D/А равным целому числу, тогда
Предыдущая << 1 .. 176 177 178 179 180 181 < 182 > 183 184 185 186 187 188 .. 240 >> Следующая

Авторские права © 2011 BooksOnChemistry. Все права защищены.
Реклама