Главное меню
Главная О сайте Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Аналитическая химия Ароматерапия Биотехнология Биохимия Высокомолекулярная химия Геохимия Гидрохимия Древесина и продукты ее переработки Другое Журналы История химии Каталитическая химия Квантовая химия Лабораторная техника Лекарственные средства Металлургия Молекулярная химия Неорганическая химия Органическая химия Органические синтезы Парфюмерия Пищевые производства Промышленные производства Резиновое и каучуковое производство Синтез органики Справочники Токсикология Фармацевтика Физическая химия Химия материалов Хроматография Экологическая химия Эксперементальная химия Электрохимия Энергетическая химия
Новые книги
Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 2" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 1" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 12" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 11" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 10" (Журналы)
Книги по химии
booksonchemistry.com -> Добавить материалы на сайт -> Физическая химия -> Шувалов Л.А. -> "Современная кристалография. Том 4" -> 198

Современная кристалография. Том 4 - Шувалов Л.А.

Шувалов Л.А. Современная кристалография. Том 4 — М.: Наука, 1981. — 496 c.
Скачать (прямая ссылка): sovremennayakristalografiyatom41981.djv
Предыдущая << 1 .. 192 193 194 195 196 197 < 198 > 199 200 201 202 203 204 .. 240 >> Следующая

пропорцнональпа cos2 0, где 0 - угол между направлением оси осциллятора и
напряженностью электрического поля в поглощающейся волне, а плотность
потока энергии, излучаемой в данном направлении под углом ср к осн
диполя, пропорциональна sin2 ср. Излучение полностью линейно-ноля-
рпзовано в плоскости, содержащей ось диполя и направление наблюдения.
Пространственное распределение поля излучения .магнитного диполя такое
же, как у электрического, однако плоскость поляризации повернута вокруг
направления наблюдения на угол л/2. Поле излучения квадруполя может быть
представлено как суммарное поле двух диполей, расположенных на одной осн
и колеблющихся с противоположными фазами.
Поглощающие и люминеецнрующие центры расположены в кристаллах
упорядоченно, поэтому соответствующие оптическим переходам осцилляторы
ориентированы в кристаллах определенным образом. Вследствие этого
поглощение и излучение волн с различной поляризацией, распространяющихся
в кристаллах, зависят от взаимной ориентации осцилляторов и направления
поляризации волн. В спектрах поглощения это проявляется в дихроизме (см.
§ 5), а в спектрах люминесценции - в частичной поляризации излучения.
Поляризация люминесценции может проявляться в кубических оптически
изотропных (как сплошная среда) кристаллах в тех случаях, когда
поглощение и люминесценция обусловлены ориентированными вдоль осей
симметрии кристалла анизотропными оптическими центрами. При этом в силу
равновероятного распределения центров по несколькнм осям симметрии
определенного порядка микроанизотрония центров оказывается усредненной н
скрытой в макроскопических свойствах кубического кристалла. Для выявления
анизотропии центров необходимо оказать на кристалл некоторое анизотропное
воздействие, по-разному влияющее на различные группы цент-
ГЛАВА СВДЬМАЯ. ОПТИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА КРИСТАЛЛОВ
416
р
Р II с. 233
Схема наблюдения азимутальной зависимости степени поляризации в
кубическои кристалле j-з - направления ориентации осцилляторов, Е -
поляризация возбуждающего излучения Put. 234
Поляризационная диаграмма люминесценции, рассчитаниаи рдя случая,
изображенного иа рае, 233 (Фео филов, 1959)
а - угол поворота кристалла относительно оси наблюдения
ров. Таким методом является метод поляризованной люминесценции П. П. Фе-
офилова (Феофилов, 1959), позволяющий определить природу элементарных
осцилляторов, соответствующих спектральной полосе изучаемого спектра.
Степень поляризации люминесценции наблюдают по следующей схеме:
определенным образом ориентированная кристаллическая пластинка
возбуждается поляризованным светом и измеряется зависимость степени
поляризации люминесценции от угла поворота пластинки вокруг оси
наблюдения. Такие азимутальные зависимости имеют характерный вид и
позволяют во многих случаях однозначно установить тип осцилляторов и
характер их ориентации в кристалле.
Рассмотрим случай, когда поглощающие и пзлучающие осцилляторы являются
электрическими диполями, расположенными по осям симметрии четвертого
порядка кубического кристалла. Пусть пластцика вырезана параллельно
плоскости (110) и возбуждающий свет поляризован в вертикальной плоскости,
как это показано на рис. 233. Наблюдаемая степень поляризации Р - (1В-
/Р)/(/в+/Р), где /в и /г-интенсивности света, прошедшего через
поляризатор в вертикальной и горизонтальной ориентации, для п излучателей
равна 2Рг/;/Е/г, где Pt- степень поляризации г-го излучателя, -
интенсивность излучения.
Для трех осцилляторов, ориентированных по осям четвертого порядка,
находим
/1==cos2a, P1=cos 2a; Iz=1U sin2a, P2=- -os 2a;
1з=1и sin2a, P3 = -cos 2a;
a - угол между направлением ориентации осциллятора 1 и поляризацией
возбуждающего излучения Е (рис. 233). Степень поляризации суммарного
излучения
р__ cos 2ц (о cos2 a - 1)
' 1 -j- cos2 a
График этой зависимости показан на рис. 2д4. Интенсивность люминесценцни
417
ПОЛЯРИЗОВАННАЯ ЛЮМИНЕСЦЕНЦИЯ КРИСТАЛЛОВ
также зависит от азимута а:
^ / = 2/, = (1+соз2а)/2.
| При возбуждении естественным светом наблюдаемая степень поляризации
(спонтанная поляризация) Рсп=1/3 cos 2a. Следовательно, в этом случае
даже при возбуждении неполярнзованным светом степень поляризации
обнаруживает азимутальную зависимость. Для осцилляторов, ориентированных
по осям третьего порядка. /J=sin2" ; для ОС1Ч1Лляторов,
ориентированных по осям второго порядка, Р= -^ _sin26 si 1)4 а _ Таким
о sin2 a
же образом можно рассмотреть и другие случаи расположения осцилляторов и
ориентации кристаллической пластинки и убедиться в однозначности
интерпретации такого рода опытов.
Другим важным средством выявления анизотропии оптических центров и нх
ориентации в решетке кристалла является изучение картин расщепления
спектральных линии поглощения и люминесценции под действием однородной
упругой деформации сжатия или растяжения кристаллов (пьезо-спектроскоппя
(см.: Каплянский, 1959)). Положение энергетических уровней центров в
кристалле зависит от внутрикрнсталлнческого поля, поэтому такое
Предыдущая << 1 .. 192 193 194 195 196 197 < 198 > 199 200 201 202 203 204 .. 240 >> Следующая

Авторские права © 2011 BooksOnChemistry. Все права защищены.
Реклама