Главное меню
Главная О сайте Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Аналитическая химия Ароматерапия Биотехнология Биохимия Высокомолекулярная химия Геохимия Гидрохимия Древесина и продукты ее переработки Другое Журналы История химии Каталитическая химия Квантовая химия Лабораторная техника Лекарственные средства Металлургия Молекулярная химия Неорганическая химия Органическая химия Органические синтезы Парфюмерия Пищевые производства Промышленные производства Резиновое и каучуковое производство Синтез органики Справочники Токсикология Фармацевтика Физическая химия Химия материалов Хроматография Экологическая химия Эксперементальная химия Электрохимия Энергетическая химия
Новые книги
Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 2" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 1" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 12" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 11" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 10" (Журналы)
Книги по химии
booksonchemistry.com -> Добавить материалы на сайт -> Физическая химия -> Шувалов Л.А. -> "Современная кристалография. Том 4" -> 45

Современная кристалография. Том 4 - Шувалов Л.А.

Шувалов Л.А. Современная кристалография. Том 4 — М.: Наука, 1981. — 496 c.
Скачать (прямая ссылка): sovremennayakristalografiyatom41981.djv
Предыдущая << 1 .. 39 40 41 42 43 44 < 45 > 46 47 48 49 50 51 .. 240 >> Следующая

ДИСЛОКАЦИОННОЕ ОПИСАНИЕ ПЛАСТИЧЕСКОЙ
ДЕФОРМАЦИИ
себя несферически-симметричные искажения. Атомы примеси свободную энергию
системы, но блокируют дислокации. Скопления
2. Химическое взаимодействие расщепленных дислокаций с атомами
примесей. ото взаимодействие обусловлено различием растворимости атомов
примеси в матрице и в дефекте упаковки, связанном с расщепленными
дислокациями (см. т. 2, гл. VIII) и имеющем другую структуру (например, в
ГЦК-решетке дефекты упаковки имеют гексагональную структуру). Дефекты
упаковки притягивают к себе атомы примеси, затрудняя движение дислокаций.
Скопления примесей в дефектах упаковки расщепленных дислокаций называются
атмосферами Судзуки.
3. Упорядочение примеси в поле дислокации. В металлах атомы примеси
обычно имеют несколько кристаллографически эквивалентных положений в
междоузлиях. Например, атомы углерода в решетке a-железа могут находиться
на любом из трех ребер кубической элементарной ячейки. Вблизи дислокаций,
однако, атомы примеси могут занимать не все эти положения, а лишь те из
них, где поле искажений атома примеси соответствует искажению решетки у
дислокации. При наличии дислокации углерод располагается преимущественно
на одном из ребер. Таким образом, вблизи дислокации появляется
упорядочение структуры. Чтобы сместить дислокацию, надо нарушить порядок,
что требует дополнительной затраты энергии и влечет за собой увеличение
предела текучести. Область с упорядоченным расположением атомов у
дислокаций называется атмосферой Снука.
4. Электрическое взаимодействие примесей с дислокациями. В металлах у
краевых дислокаций из-за различия объемной плотности выше и ниже
плоскости скольжения должна быть нарушена электронейтральиость, так как в
противном случае объемная концентрация электронов проводимости не
согласуется с распределением плотности. Вследствие постоянства энергии
уровня Ферми в уплотненных участках возникает недостаток электронов, а в
области разрежения - избыток. Около дислокации создается электрический
линейный диполь, взаимодействующий с атомами примеси. Однако из-за
эффекта экранирования в металлах электрическое взаимодействие
пренебрежимо мало по сравнению с размерным эффектом. Электрическое
взаимодействие дислокаций с примесями в большей степени оказывает влияние
на движение дислокаций в случае ионных и ковалентных кристаллов
(Урусовская, 1968; Whitworth, 1975). В ионных кристаллах оно обусловлено
существованием на краевых и винтовых дислокациях ступенек с
некомпенсированным электрическим зарядом, которые притягивают к себе
противоположно заряженные примеси.
В кристаллах типа NaCl заряженными являются краевые дислокации
в плоскости {111}, имеющие вектор Бюргерса ~ <110). Эти дислокации
несут заряд +е/2 на каждое атомное расстояние (Whitworth, 1975). la кие
дислокации обладают огромной энергией, благодаря чему, по-видимому,
скольжение по плоскостям {111} в кристаллах типа NaCl затруднено. Хирт и
Лоте (1972) рассчитали, что заряженными являются места выхода краевых
дислокаций обычной системы скольжения {110},<^11 ()^> па плоскость {100},
причем заряд равен ~\-е/4, тогда как краевая дислокация и месте выхода иа
плоскость {110} не заряжена.
Заряженность дислокаций, участвующих в нлас.тнчоскои деформации,
обусловлена появлением на них заряженных ступенек в процессе движения.
7*
ГЛАВА ВТОРАЯ. МЕХАНИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА КРИСТАЛЛОВ
too
'[I10J
Р и с. 53
Схема ноитралыюм (Л) и заряженных (В н С) ступенек на краевой дислокации
в кристалле типа NaCl
Такие ступеньки могут образовываться на дислокации или при пересечении с
другой дислокацией, если векторы Бюргерса дислокаций образуют между собой
угол 60 и 120° (в случае кристаллов типа NaCl), или в результате ухода с
края полуплоскости ионов вакансий под действием тепловых флюктуаций, или
вследствие других причин. На рис. 53 показаны нейтральная А и заряженная
В ступеньки на краевой дислокации в кристалле типа NaCl. Заряженная
ступенька вдвое короче нейтральной. Если на заряженную ступеньку оседает
ион или вакансия, то знак ступеньки сменится на обратный. Отсюда следует,
что заряд ступеньки равен -j-g/2, где е - заряд электрона.
Нейтральная ступенька может стать заряженной, если на этой ступеньке
осядет нон или вакансия (дислокация может захватить их при двнженнп). При
этом ступенька разбивается на две заряженные ступеньки с общим зарядом,
равным (ступепька С па рис. 53). Такой способ появления заряженных
ступенек более вероятен, чем образование ступеньки типа В, поскольку в
последнем случае требуется приход к краю лишней полуплоскости группы
ионов или вакансий обоего знака. Ввиду того что при обычных условиях
подвижность ионов и вакансий ограничена, массовый приток катно-нов и
анионов (или их вакансий) вряд ли может иметь место.
В результате движения заряженных дислокаций через кристалл на его
поверхности появляется разность потенциалов. Поляризация кристаллов при
деформации называется эффектом Степанова (Stepanov, 1933; Урусов-ская,
Предыдущая << 1 .. 39 40 41 42 43 44 < 45 > 46 47 48 49 50 51 .. 240 >> Следующая

Авторские права © 2011 BooksOnChemistry. Все права защищены.
Реклама