Главное меню
Главная О сайте Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Аналитическая химия Ароматерапия Биотехнология Биохимия Высокомолекулярная химия Геохимия Гидрохимия Древесина и продукты ее переработки Другое Журналы История химии Каталитическая химия Квантовая химия Лабораторная техника Лекарственные средства Металлургия Молекулярная химия Неорганическая химия Органическая химия Органические синтезы Парфюмерия Пищевые производства Промышленные производства Резиновое и каучуковое производство Синтез органики Справочники Токсикология Фармацевтика Физическая химия Химия материалов Хроматография Экологическая химия Эксперементальная химия Электрохимия Энергетическая химия
Новые книги
Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 2" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 1" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 12" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 11" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 10" (Журналы)
Книги по химии
booksonchemistry.com -> Добавить материалы на сайт -> Физическая химия -> Тамм И.Е. -> "Эйнштейновский сборник" -> 128

Эйнштейновский сборник - Тамм И.Е.

Тамм И.Е., Кузнецов Б.Г. Эйнштейновский сборник — М.: Наука, 1966. — 376 c.
Скачать (прямая ссылка): eyshtenovskiyzbornik1966.djvu
Предыдущая << 1 .. 122 123 124 125 126 127 < 128 > 129 130 131 132 133 134 .. 140 >> Следующая

Таким образом, если мир устроен достаточно сложно, то полуклассическая постановка вопроса о конечности или бесконечности мира в пространстве и времени просто лишена смысла.
3. Метрические свойства пространства — времени, в частности метрическая конечность или бесконечность,— это «правда, но не вся правда». Есть основание полагать, что уже в самые ближайшие годы в космологии будут играть существенную роль проблема топологических свойств пространства — времени, топологические и еще более сложные аспекты проблемы бесконечности (подробнее см. [31]).
2.2. Ламбда-проблема. Стремясь получить для мира с веществом постоянной ненулевой плотности не изменяющуюся со временем постоянную положительную кривиз-
344
ну, Эйнштейн [2], как известно, видоизменил свои уравнения тяготения — ввел в них положительную космологическую постоянную А.
Сейчас стремление Эйнштейна получить обязательно статическое решение может казаться предвзятым, как оно и оценивается в одной статье, посвященной юбилею Фридмана. Но тогда, в 1917 г., оно было не только вполне естественным, но и само собой разумеющимся. Относительные скорости звезд — порядка 10-4с, следовательно, (г;/с)2^ ~10"8. «Неподвижность» неподвижных звезд не вызывала сомнения, а природа и скорости внегалактических туманностей только выяснялись. Нельзя, вероятно, не учитывать и общий интеллектуальный фон: человечество еще продолжало верить в стабильность мирового порядка.
Заслуга Фридмана вовсе не сводилась к тому, что он «отказался от предвзятой точки зрения Эйнштейна»; сделанный им шаг был гораздо более смелым, ибо он решился на отказ от вполне естественной, очевидной точки зрения ради неестественной, революционной, «подозрительной»1, для которой в то время не было иных оснований, кроме убежденности Фридмана в правильности исходных (немодифицированных) уравнений Эйнштейна. Подход Эйнштейна состоял в следующем: уравнения не дают результатов, соответствующих наблюдаемой картине Вселенной, следовательно, уравнения нужно изменить. Подход Фридмана был обратным: Вселенная не соответствует уравнениям Эйнштейна — тем хуже для Вселенной. Как известно, прав оказался Фридман.
Ниже мы увидим, что Эйнштейн, видимо, еще один раз недооценил силу своих уравнений. Смысл данной статьи тоже, собственно, сводится к показу того, что мы и сейчас продолжаем недооценивать силу этих уравнений, что даже в простейших их решениях могут еще таиться огромные возможности, притом революционного характера.
После открытия Хабблом [7] эффекта, который, как показал Леметр [33], предсказывался теорией Фридмана, Эйнштейн решительно отказался от модифицированных уравнений [34, стр. 113]. Так поступили и многие другие физики. Однако, как уже было подчеркнуто, у нас все еще нет достаточно убедительных доводов за или против А. Ламбда-проблема продолжает существовать.
1 Так назвал результаты Фридмана Эйнштейн [32].
345
Космологическую постоянную можно интерпретировать как силовой параметр [35, 13]: она проявляется в ви-де силы, действующей вдоль радиуса-вектора и пропорциональной расстоянию, ослабляющей или усиливающей силу гравитационного притяжения в зависимости от того, положительна или отрицательна А. Наличие космологической постоянной в уравнениях Эйнштейна приводит в ньютоновском приближении к такому же гравитационному эффекту, какой имел бы место в присутствии дополнительной (фиктивной, с точки зрения существующих представлений) материи с постоянной положительной или отрицательной плотностью. Эта плотность, очевидно, не может превосходить по порядку величины среднюю плотность массы в Метагалактике, т. е. 1СГ31—1СГ29 г!см3. Существование вещества (полей) неизвестной природы, естественно, не может отвергаться априори, но, с другой стороны, ясно, что их существование не должно допускаться без особой на то необходимости.
В связи с этим стоит отметить, что введение в уравнения Эйнштейна гипотетического «творящего поля» [36] в известном смысле эквивалентно применению уравнений с Л. Необходимость такого поля при этом связывается с универсальностью космологического постулата.
2. 3. Проблема однородности и космологический постулат. Применение физической теории к решению задач космологического масштаба, очевидно, означает экстраполяцию теории за пределы того круга явлений, для которого проверена применимость теории. Но это само по себе не является спецификой космологии, ибо любая научная теория и любой научный закон представляют собой экстраполяцию. Космология отличается лишь масштабами эк страполяции, и проблема состоит в том, обладает ли применяемая в ней физическая теория должной способностью к экстраполяции.
Закон тяготения Ньютона был назван законом всемирного тяготения, хотя применимость закона была проверена в лучшем случае лишь в масштабах солнечной системы1. Сейчас, два столетия спустя, наблюдательный
1 Наиболее крупное расхождение между тем, что предсказывает теория Ньютона, и данными наблюдений, как известно, связано со смещением перигелия ближайшей к Солнцу планеты — Меркурия. Насколько ничтожно это наиболее крупное расхождение (0,43 угловых секунды за один земной год) видно из
Предыдущая << 1 .. 122 123 124 125 126 127 < 128 > 129 130 131 132 133 134 .. 140 >> Следующая

Авторские права © 2011 BooksOnChemistry. Все права защищены.
Реклама