Главное меню
Главная О сайте Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Аналитическая химия Ароматерапия Биотехнология Биохимия Высокомолекулярная химия Геохимия Гидрохимия Древесина и продукты ее переработки Другое Журналы История химии Каталитическая химия Квантовая химия Лабораторная техника Лекарственные средства Металлургия Молекулярная химия Неорганическая химия Органическая химия Органические синтезы Парфюмерия Пищевые производства Промышленные производства Резиновое и каучуковое производство Синтез органики Справочники Токсикология Фармацевтика Физическая химия Химия материалов Хроматография Экологическая химия Эксперементальная химия Электрохимия Энергетическая химия
Новые книги
Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 2" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 1" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 12" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 11" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 10" (Журналы)
Книги по химии
booksonchemistry.com -> Добавить материалы на сайт -> Физическая химия -> Тамм И.Е. -> "Эйнштейновский сборник" -> 45

Эйнштейновский сборник - Тамм И.Е.

Тамм И.Е., Кузнецов Б.Г. Эйнштейновский сборник — М.: Наука, 1966. — 376 c.
Скачать (прямая ссылка): eyshtenovskiyzbornik1966.djvu
Предыдущая << 1 .. 39 40 41 42 43 44 < 45 > 46 47 48 49 50 51 .. 140 >> Следующая

9* 131
йальна диссимметрии вероятностей. При любом конечном импульсе частица с ненулевой массой покоя останется внутри светового конуса, ее скорость будет меньше скорости света.
Что же касается частицы с нулевой массой покоя, то ее скорость инвариантна. Инвариантность светового конуса, постоянство угла между образующими его мировыми линиями и осью Х4 во всех системах отсчета может быть выведена из соотношения р/т = с. Иначе говоря, из микроструктуры пространства — времени может быть выведена инвариантность скорости света, т. е. исходная посылка теории относительности. Мы здесь рассматриваем направление силового поля как направление диссимметрии. Пространственное направление линии диссимметрии будет различным в различных системах отсчета, оно меняется при поворотах четырехмерных осей в плоскостях ХгХ2, ХхХ3, Х2Х3. При мнимых поворотах — в плоскостях Х2ХА, Х3ХА — меняется скорость v частицы и
ее можно «оттрансформировать», сделать нулевой, введя такую систему отсчета, где макроскопическая мировая линия частицы будет параллельной временной оси Х4. В подобной системе мы не обнаружим макроскопического эффекта диссимметрии и результатом случайных блужданий частицы будет ее макроскопическая неподвижность. Но можно ли «оттрансформировать» распространение диссимметрии? Зависит ли скорость распространения дис-симетрии от выбора системы отсчета?
Вопрос о трансформационных свойствах дискретного пространства—времени, которое расшифровывается в виде регенераций-сдвигов, это центральный вопрос при выведении макроскопических, в общем случае релятивистских, соотношений из ультрамикроск опическ ой, трансмутационной, ультрарелятивистской картины. Главная трудность — об этом подробнее будет сказано несколько позже — состоит в том, что даже сами исходные ультрамикро-скопические понятия имеют смысл только при каком-то предвосхищении макроскопических понятий. Возьмем, например, эпитет «случайные», отнесенный к сдвигам р. Эти сдвиги могут считаться случайными только при существовании (хотя бы эвентуальном) какого-то неслучайного, макроскопически определенного и макроскопически регистрируемого направления в предположении макроскопической системы отсчета. Само понятие «сдвиг» лишено
132
смысла без образа хотя бы эвентуальных макроскопических направлений. Пока у нас только отрицательное определение р и т: мы не можем говорить о меньших расстояниях и временных интервалах как о характеристиках движущейся частицы. Чтобы перейти к трансформационным свойствам случайных блужданий, в частности к инвариантности скорости их диссимметрии, нам нужно совершить некоторый логический скачок от чисто трансмутационных представлений, где нет места понятиям инвариантности и координатных преобразований, к «эрланген-скому» миру, где существуют макроскопические координатные оси, где существуют преобразования той или иной общности, охарактеризованные впервые с очень большой систематичностью в эрлангенской программе Клейна. Поэтому непосредственно нельзя придавать сдвигам р трансформационные свойства, нельзя вводить макроскопическую систему, которая следует за этими сдвигами и позволяет их «оттрансформировать». Но переходит ли что-нибудь из этой неэрлангенской картины в мир эрлангенских понятий?
Предположим, что описанный логический скачок совершен, что регенерации-сдвиги имеют эрлангенское бытие и можно поставить вопрос об их макроскопическом эффекте и его инвариантности по отношению к преобразованиям координат. Возьмем простейший, крайне идеализированный случай: случайные блуждания происходят попеременно то в положительном (р), то в отрицательном (—р) направлении вдоль оси X, которая, в случае четырехмерных координат, обозначается как ось Хг. Тогда мировая линия Л, если взять пространство ХхХ4, будет направлена параллельно временной оси Х4, т. е. частица будет в данной системе макроскопически неподвижна. Потом повернем систему так, чтобы оси Хг и Х4 заняли положения X' и Х4, иначе говоря, перейдем к системе, которая движется без ускорения относительно первой. Изобразим на следующем чертеже эти оси, границы светового конуса v = с и мировые линии Л и М (на нижних фигурах чертежа, где показаны линии М, система ХхХ^ изображена без поворота и вынесена направо).
При указанном лоренцовом преобразовании ХхХ± —>
Х\Х± макроскопическая траектория L = О переходит в L 0, а макроскопическая скорость v = 0 переходит в
133
v 0. Обратный переход означает «оттрансформирова-ние» макроскопической траектории L и макроскопической скорости v. Что же касается сдвигов р, то они теперь будут обладать несимметричной вероятностью: /?(р) р(—р).
На чертеже диссимметрия обозначена чередованием двух сдвигов р и одного сдвига —р. Абсолютная скорость
сдвигов р/т = с не изменилась. Но какая макроскопическая величина соответствует этой неизменности и превращает последнюю в макроскопическую инвариантность? Это — распространение диссимметрии. Как бы ни менялась при преобразованиях сама диссимметрия, скорость ее распространения не меняется. Она не зависит от степени диссимметрии, четырехмерный вектор распространения диссимметрии не обладает пространственным разбросом и скорость распространения диссимметрии одна и та же в макроскопическом и микроскопических аспектах.
Предыдущая << 1 .. 39 40 41 42 43 44 < 45 > 46 47 48 49 50 51 .. 140 >> Следующая

Авторские права © 2011 BooksOnChemistry. Все права защищены.
Реклама