Главное меню
Главная О сайте Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Аналитическая химия Ароматерапия Биотехнология Биохимия Высокомолекулярная химия Геохимия Гидрохимия Древесина и продукты ее переработки Другое Журналы История химии Каталитическая химия Квантовая химия Лабораторная техника Лекарственные средства Металлургия Молекулярная химия Неорганическая химия Органическая химия Органические синтезы Парфюмерия Пищевые производства Промышленные производства Резиновое и каучуковое производство Синтез органики Справочники Токсикология Фармацевтика Физическая химия Химия материалов Хроматография Экологическая химия Эксперементальная химия Электрохимия Энергетическая химия
Новые книги
Сидельковская Ф.П. "Химия N-вннилпирролидона и его полимеров" ()

Райт П. "Полиуретановые эластомеры" (Высокомолекулярная химия)

Сеидов Н.М. "Новые синтетические каучуки на основе этилена и олефинов" (Высокомолекулярная химия)

Поляков А.В "Полиэтилен высокого давления. Научно-технические основы промышленного синтеза" (Высокомолекулярная химия)

Попова Л.А. "Производство карбамидного утеплителя заливочного типа" (Высокомолекулярная химия)
Книги по химии
booksonchemistry.com -> Добавить материалы на сайт -> Физическая химия -> Велихов Е.П. -> "Физические явления в газоразрядной плазме" -> 18

Физические явления в газоразрядной плазме - Велихов Е.П.

Велихов Е.П., Ковалёв А.С., Рахимов А.Т. Физические явления в газоразрядной плазме — М.: Наука, 1987. — 160 c.
Скачать (прямая ссылка): fizyavleniyavgazovoyplazme1987.djvu
Предыдущая << 1 .. 12 13 14 15 16 17 < 18 > 19 20 21 22 23 24 .. 55 >> Следующая


T

I ' о

T

1 1 о

, (?+ l)JE R -11/(5+1)

^ 2 лщТо lnTJ

r>Rc,

Tt J + 4 л R^ X0T0 c ^J ' r^Kc-

(2.48)

¦ адвая теперь, что в силу (2.46) T(O)-T(Rc)^T(O), (и)>-<о, из решения (2.48) можно получить следующие

49 выражения:

T (O) = T (Rc) [ 1 + —ту In-' ?] , (2.4

Подставляя (2.49) в (2.46), получаем выражение, связью ющее радиус контрагированного положительного стол( с температурой газа на оси разряда:

In Л--ЁЕ-_!__(2

mRc~ ET (0)2 (S fl)' y ^

0

Отсюда с помощью (2.50) получим выражение для завис мости температуры газа на оси разрядной трубки от то! газового разряда:

С помощью полученных выражений для радиуса контр тированного положительного столба (2.51) и для темпер туры газа на оси разрядной трубки (2.52), определяют^ по (2.7) концентрацию электронов в положительном стол< можно из (2.45) получить следующее приближенное вы{ жение для тока газового разряда:

J = f(J,E)ex (2.1

Здесь /(/, Е) — некоторая степенная функция аргументе Учитывая, наконец, сильную экспоненциальную зав симость в (2.53) и подставляя в это выражение значеі Т(0) из (2.52), получаем с логарифмической точност вольт-амперную характеристику газового разряда:

J~E~d+з). (2.

Характерное для газов значение ?=0,5—1, т. е. J ^?¦-7/2—?-4 с помощью полученных асимптотик (2.' и (2.54) можно представить вольт-амперную характерне ку объемного газового разряда в виде, изображенном рис. 2.3. Область /<Л соответствует слабой»термичесі неоднородности положительного столба и слабому конт гированию, а область J~>J2 соответствует сильному ра греву газа и, следовательно, сильной контракции па житель ного столба.

Из рисунка становится наглядной возможность экс риментального осуществления различных режимов пе

50 ода тлеющего газового разряда в контрагированное сос-ояние (плавных по мере увеличения разрядного тока или качкообразных при каком-то критическом значении раз-ядного тока), причем ясно, что внешней электротехниче-кой цепью можно регулировать критический ток резкого жатия положительного столба. Действительно, ток, кото-ый фактически протекает через разряд, определяется при-оженным к трубф электрическим напряжением. Это наряжение (U), естественно, зависит от э. д. с. источника (F), опротивления внешней цепи (Q) и определяется так назы-аемой нагрузочной прямой:

U = Y-JQ.

случае нагрузочной прямой, зображенной на рисунке, ритическим значением тока вляется J0- При этом токе азряд переходит в сильно онтрагированное состояние током J3-

Итак, рост термической еоднородности положитель-ого столба газового разряда приводит к отрицательности аклона вольт-амперной характеристики независимо от ого, как исчезают заряженные частицы — в результате иффузии или объемной рекомбинации.

Заметим, что при разряде в некоторых газах падающему частку вольт-амперной характеристики, который соот-етствует контрагированному состоянию положительного "олба, предшествует растущий участок. Такое поведение ожно объяснить тем, что с увеличением тока, прежде чем аступит существенная термическая неоднородность по-ожительного столба, изменится характер исчезновения "ектронов в разряде, вместо диффузионных процессов» щественную роль будут играть объемные. Естественно, то при этом

J ~nt~ ехр (-BpfETe)

рост тока может вызываться только ростом напряженности ектрического поля газового разряда.

Пользуясь приведенными выше формулами для ради-ьного распределения температуры газа в положитель-м столбе, можно оценить условия, при которых контра-

Рис. 2.3. Характерная вольт-амперная характеристика цилиндрического газового разряда

51 гированию газового разряда будет предшествовать растущий участок вольт-амперной характеристики.

Эти условия — слабая термическая неоднородность положительного столба

(Т(O)-TJJTt < ETJBp (2.55)

и локальная объемность плазмы (неравенство (2.6)).

С помощью решения уравнения теплопроводности (2.47) для случая неконтрагированного, термически слабонеоднородного положительного столба неравенство (2.55) можно: преобразовать к виду

JE/4ny.0T0 < ETJBp.

Так как в рассматриваемом случае

J Tsi nte\itEnR*,

то последнее неравенство означает, что существует следующее условие на максимальную концентрацию злектроної в плазме газового разряда:

„ ^ 4'Л0Т0 ЕТ0 (О KftJ

^ TpeiR3N(ElN)* Bp • ^ 00I

Здесь pei— подвижность электронов, приведенная к еди ничной концентрации атомов.

С другой стороны, условие локальной объемности плазмы, как мы неоднократно отмечали, означает наличие ограничения на минимальную концентрацию электронов а плазме (см., например, неравенство (2.22)).

Совместное выполнение условий (2.56) и (2.22) возможна при выполнении неравенства

MWi Та/ ? V_ВР і T0 \N ) ET0 ь

Отсюда видно, что возможность существования растущего участка вольт-амперной характеристики, предшествующего контрагированному состоянию положительного с-толба, определяется индивидуальными свойствами газа и не зависиі от параметра pR, который в свою очередь определяет воз можность сильной контракции. , Глава III, -
Предыдущая << 1 .. 12 13 14 15 16 17 < 18 > 19 20 21 22 23 24 .. 55 >> Следующая

Авторские права © 2011 BooksOnChemistry. Все права защищены.
Реклама