Главное меню
Главная О сайте Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Аналитическая химия Ароматерапия Биотехнология Биохимия Высокомолекулярная химия Геохимия Гидрохимия Древесина и продукты ее переработки Другое Журналы История химии Каталитическая химия Квантовая химия Лабораторная техника Лекарственные средства Металлургия Молекулярная химия Неорганическая химия Органическая химия Органические синтезы Парфюмерия Пищевые производства Промышленные производства Резиновое и каучуковое производство Синтез органики Справочники Токсикология Фармацевтика Физическая химия Химия материалов Хроматография Экологическая химия Эксперементальная химия Электрохимия Энергетическая химия
Новые книги
Сидельковская Ф.П. "Химия N-вннилпирролидона и его полимеров" ()

Райт П. "Полиуретановые эластомеры" (Высокомолекулярная химия)

Сеидов Н.М. "Новые синтетические каучуки на основе этилена и олефинов" (Высокомолекулярная химия)

Поляков А.В "Полиэтилен высокого давления. Научно-технические основы промышленного синтеза" (Высокомолекулярная химия)

Попова Л.А. "Производство карбамидного утеплителя заливочного типа" (Высокомолекулярная химия)
Книги по химии
booksonchemistry.com -> Добавить материалы на сайт -> Физическая химия -> Велихов Е.П. -> "Физические явления в газоразрядной плазме" -> 4

Физические явления в газоразрядной плазме - Велихов Е.П.

Велихов Е.П., Ковалёв А.С., Рахимов А.Т. Физические явления в газоразрядной плазме — М.: Наука, 1987. — 160 c.
Скачать (прямая ссылка): fizyavleniyavgazovoyplazme1987.djvu
Предыдущая << 1 .. 2 3 < 4 > 5 6 7 8 9 10 .. 55 >> Следующая


С учетом введенных обозначений перепишем уравнения баланса электронов и ионов:

djJdx-eS-l а/,, (1.4

-- /JjlUlx - eS 1 aje

(U

Отсюда следует сохранение полной плотности тока в меж»: электродном пространстве:

Ie ; Zl =/" = COnst. (1.6

Так как пространственный заряд образующихся в газе электронов и попов может исказить приложенное однородное электрическое ноле в межэлектродном промежутке» то решение уравнения (1.4) следует искать в виде

ie (.V) = C(X)exp ^cc[E(x')]dx'

Подставив это выражение в (1.4) и найдя функцию С(х),' получим следующий вид для зависимости плотности тока: электронов от координаты:

L W =

.V , х' V ¦

C1 eS І ехр і — 5 a [E (*•)] dx") dx'

X

X exp (j a [? (*')] d*' I- (1.7)

10 Постоянная С, может Hf2ITi1 найдена из граничного условия (1 Ч) на катоде н из условия сохранения полного гока (l.fji:

Ы<>) Ci TiZH0)

т Л/

ІЛЩ

f., YiMl Vf).

ГІСІІІі-' 'Hi1 II. lt.I IlIH-I II IHM, П|н 11 і'К;щ MIIU 1 1 lIrl >r ; M r /1-. . lei- I ,'!.,[, ! "II >\1гЖ\ I I ll\ . МЧ/І-.ІІІ) H, Mil:. Ги H I Ii I. г , II 11! ,1! 11 H H HM

к, Иі,см (1.7), .і ; і іміііґііі'М і. M .Iiif--H-I ( I 'r .і"" i- . - і, •' ¦ _t\S' \ e.\p -- \ a\l:(x")]dx" :dx' 6 (>

ex p — ^a[E{x')]dx-

Ti'

Отсюда видно, что при выполнении условия

- L

YiCXp \ a[E(x)]dx ¦ 1 Yi о /

(1.8)

(1-У)

плотность і ока обращается в бесконечность при любом .S', отличном от нуля. Смысл этого обстоятельства іаключаеіся в том, что число уходящих па анод электронов полностью восстанавливается при вторичной эмиссии электронов с катода п ионизации газа в межэлсктродном промежутке. Разряд становится, таким образом, самостоятельным, п горение его поддерживается в отсутствие внешнего ионизатора за счет процессов, происходящих в нем самом. Поэтому можно сказать, что условие (1.9), называемое критерием пробоя Таунсенда, определяет в принципе напряжение пробоя газового промежутка:

L

Uhr \ E(A)lIx.

Заметим теперь, что критерий пробоя Таунсенда (1.И) определяет в явном виде напряжение пробоя газового про-, межутка только в том случае, когда электрическое поле образующихся на стадии развития пробоя в объеме газа электронов и понов мало по сравнению с начальным однородным электрическим полем Ebr = LJbJL. При этом собственным электрическим полем плазмы, помещенной во внешнее электрическое поле, можно пренебречь, если характерный размер области, занимаемой плазмой, меньше

11 тору Е. Величина а называется первым ионизационн коэффициентом Таунсенда.

Граничные условия к уравнениям (1.1) и (1.2) имеют

на катоде (х = 0): yJi(°) = M°)>

на аноде (х = L): jt (L) = 0.

(1.

Здесь введены следующие обозначения: je=eneve — плс HOCTb электронного тока, Ji -CniVi — плотность MOHHO тока, Yi — так называемый второй ионизационный коэфф" циент Таунсенда, характеризующий вторичную эмисср электронов с поверхности катода под действием пото положительных ионов и определяемый как отношение ла вторичных электронов к полному числу ударяющих" о поверхность катода ионов. Опыты показывают, что роятность выбивания электрона из катода ионами yt ~10-1—IO-4; она зависит от материала и состояния поверх ности катода, от рода газа.

С учетом введенных обозначений перепишем уравнен-: баланса электронов и ионов:

djJdx — eS-\ aje, (1.-

—Hj,Idx^eSaje. (1.

Отсюда следует сохранение полной плотности тока в ме~ электродном пространстве:

/,-і /і = І = const. (1.6

Так как пространственный заряд образующихся в газ электронов и ионов может исказить приложенное однород ное электрическое поле в межэлектродном промежутке то решение уравнения (1.4) следует искать в виде

je (X) = C (X) ехр (ja[?(x')]<k'

Подставив это выражение в (1.4) и найдя функцию С(х~ получим следующий вид для зависимости плотности то~ электронов от координаты:

ш=

х'

C1 + eS 5 ехр ( — 5 a [Е (x")J dx? J dx'

\ о

X

X ехр ($ Ct [E(x')]dx'\ (1.-

11 Постоянная Cj может быть найдена из граничного условия (] 3) на катоде и из условия сохранения полного тока (1.6):

Se (0) = C1 = у lit (0) = у J [j — je (0)],

Т. е.

C1 = YfMl+ Vi)-

Значение же плотности тока, протекающего через межэлект-потный промежуток, можно панти, воспользовавшись выражением (1.7), из граничного условия (1.3) на аноде:

Г L

eS

expf— [a[E{x")]dx"^)dx'

J ¦¦ ~ /

exp^— ^a[E{x')]dx' J

1

Отсюда видно, что при выполнении условия

' с \

Yiехр ; \ a[E(x)]dx )=1 + 7;

\о /

(1.8)

(1.9)

плотность тока обращается в бесконечность при любом S, отличном от нуля. Смысл этого обстоятельства заключается в том, что число уходящих на анод электронов полностью восстанавливается при вторичной эмиссии электронов с катода и ионизации газа в межэлектродном промежутке. Разряд становится, таким образом, самостоятельным, и горение его поддерживается в отсутствие внешнего ионизатора за счет процессов, происходящих в нем самом. Поэтому можно сказать, что условие (1.9), называемое критерием пробоя Таунсенда, определяет в принципе напряжение пробоя газового промежутка:
Предыдущая << 1 .. 2 3 < 4 > 5 6 7 8 9 10 .. 55 >> Следующая

Авторские права © 2011 BooksOnChemistry. Все права защищены.
Реклама