Главное меню
Главная О сайте Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Аналитическая химия Ароматерапия Биотехнология Биохимия Высокомолекулярная химия Геохимия Гидрохимия Древесина и продукты ее переработки Другое Журналы История химии Каталитическая химия Квантовая химия Лабораторная техника Лекарственные средства Металлургия Молекулярная химия Неорганическая химия Органическая химия Органические синтезы Парфюмерия Пищевые производства Промышленные производства Резиновое и каучуковое производство Синтез органики Справочники Токсикология Фармацевтика Физическая химия Химия материалов Хроматография Экологическая химия Эксперементальная химия Электрохимия Энергетическая химия
Новые книги
Сидельковская Ф.П. "Химия N-вннилпирролидона и его полимеров" ()

Райт П. "Полиуретановые эластомеры" (Высокомолекулярная химия)

Сеидов Н.М. "Новые синтетические каучуки на основе этилена и олефинов" (Высокомолекулярная химия)

Поляков А.В "Полиэтилен высокого давления. Научно-технические основы промышленного синтеза" (Высокомолекулярная химия)

Попова Л.А. "Производство карбамидного утеплителя заливочного типа" (Высокомолекулярная химия)
Книги по химии
booksonchemistry.com -> Добавить материалы на сайт -> Физическая химия -> Велихов Е.П. -> "Физические явления в газоразрядной плазме" -> 9

Физические явления в газоразрядной плазме - Велихов Е.П.

Велихов Е.П., Ковалёв А.С., Рахимов А.Т. Физические явления в газоразрядной плазме — М.: Наука, 1987. — 160 c.
Скачать (прямая ссылка): fizyavleniyavgazovoyplazme1987.djvu
Предыдущая << 1 .. 3 4 5 6 7 8 < 9 > 10 11 12 13 14 15 .. 55 >> Следующая


23 мальным, при />/п 1L и /„:

аномальным. Из (1.37) имеем для



1+ — Yi

сп AB* pM'+Yi) — 4л 1п {1 +

(1.38;

Таким образом, Un и jjp2 определяются только свойствами газа и поверхности катода. Из (1.38) и (1.36) следует, что произведение 1П1р (где Icn — толщина катодного слоя нормального разряда) тоже является константой, зависящей толь> ко от рода газа и материала электрода:

' спР — (3,77/Л) In (1 + 1/Y().

(1.39

Отметим, что поднормальны! разряд неустойчив вследстви< того, что локальное увеличена плотности тока приводит к умень шению катодного падения потен циала, т. е. к увеличению напря жения в области квазинейтраль ной плазмы, а это, в свою оче редь, приводит к дальнейшем; росту тока. Поэтому если полный ток разряда J таков что /=y/s„</n (где S0 — площадь электрода), то разря, покрывает не весь электрод, а образуется пятно с площа дью Sy удовлетворяющей условию J—jns-

Теперь, воспользовавшись выражениями (1.38) и (1.26) можно получить отношение значений катодного паденш в несамостоятельном разряде с ионизационным усиление! в катодном слое и в томсоновском разряде:

Un _3?p/'j^y/2 \2, . Л , 1

Рис. 1.2. Зависимость катодного падения потенциала ClUc от параметра C2jlp2

Uc

ас \ Tie

In 1 +

Yi

(1.4(3

где через ас обозначено значение ионизационного коэфф* циента, соответствующее напряженности электрическог поля на катоде.

Отсюда видно, что рост ионизационного усиления в кг тодном слое ас/ приводит к уменьшению катодного пад< ния потенциала. Следствием этого обстоятельства, собст венно, и является то, что ионизационное размноженн электронов в катодной зоне несамостоятельного разряд

24

значительно расширяет область выполнения закона Ома в сторону высоких напряжений и соответственно высоких плотностей разрядного тока.

В заключение приведенного рассмотрения заметим, что образование электронов в катодном слое несамостоятельного разряда может быть ,в принципе эффективным не только под действием собственной ионизации, но также и благодаря эмиссии электронов с поверхности катода. Для этого нужно, как видно из выражений (1.38), чтобы плотность эмиссионного тока электронов с поверхности катода была близка к плотности разрядного тока / (т. е. Y/^>1)-В этом случае катодное падение потенциала несамостоятельного разряда стремится к нулю. Так как второй коэффициент Таунсенда, характеризующий эмиссию электронов под действием ионной бомбардировки, Yr=^l» то этот случай может быть реализован только при дополнительной эмиссии электронов с поверхности катода, создаваемой облучением его квантами, энергия которых превышает работу выхода электронов, либо дополнительной ионизацией среды вблизи поверхности катода. Глава II

СТАЦИОНАРНЫЙ САМОСТОЯТЕЛЬНЫЙ ТЛЕЮЩИЙ РАЗРЯД

В предыдущей главе были определены физические ловия, при которых в нейтральном газе происходит образ вание заряженных частиц. Мы видели, в частности, чт концентрация электронов будет лавинообразно нарастат если газ поместить в постоянное электрическое поле, пряженность которого выше пробойной. Если этот процес т. е. газовый пробой, произошел, то образуется плазм которую называют газоразрядной. Если пробой завершите стационарным состоянием, то через газ будет протека стационарный разряд. Параметры стационарной газора рядной плазмы, такие как плотность и температура зар женных частиц, температура и степень возбуждения ней ральных частиц, пространственное распределение зар женных и нейтральных частиц, будут определяться состав и давлением газа, плотностью газоразрядного тока, хара терными размерами газоразрядной области и граничны условиями для температуры и концентрации всех части составляющих плазму. Внутри самой газоразрядной облас можно выделить приэлектродные области и основную (це тральную) область между электродами, в предел которой электрическое поле почти постоянно, а плазма кв зинейтральна. Эта область называется областью полож тельного столба газового разряда.

Вследствие такого обилия параметров существует мно типов газовых разрядов. Чтобы очертить круг рассматр ваемых ниже процессов, представляется целесообразн напомнить классификацию газовых разрядов по физическ свойствам плазмы положительного столба. По этим св ствам газовые разряды в постоянном электрическом п можно разделить на два основных типа.

Тлеющий разряд *) — это разряд, плазма котор

*) Термин «тлеющий разряд» возник из названия области тлеющ свечения, появляющейся вблизи катода. Это свечение сопровожд катодный скачок потенциала, составляющий обычно несколько сот во

26 представляет собой слабоионизованный газ со степенью ионизации порядка 10~в—Ю-". Средняя энергия электронов (температура), устанавливающаяся под действием электрического поля, имеет значение порядка 1 эВ, температура же тяжелых частиц (атомов, молекул и ионов) близка к" комнатной температуре. Столь существенная термодинамическая неравновесность плазмы обусловлена большой теплоемкостью газа по сравнению с теплоемкостью заряженных частиц, а также достаточно быстрым теплообменом газа с окружающей средой.
Предыдущая << 1 .. 3 4 5 6 7 8 < 9 > 10 11 12 13 14 15 .. 55 >> Следующая

Авторские права © 2011 BooksOnChemistry. Все права защищены.
Реклама