Главное меню
Главная О сайте Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Аналитическая химия Ароматерапия Биотехнология Биохимия Высокомолекулярная химия Геохимия Гидрохимия Древесина и продукты ее переработки Другое Журналы История химии Каталитическая химия Квантовая химия Лабораторная техника Лекарственные средства Металлургия Молекулярная химия Неорганическая химия Органическая химия Органические синтезы Парфюмерия Пищевые производства Промышленные производства Резиновое и каучуковое производство Синтез органики Справочники Токсикология Фармацевтика Физическая химия Химия материалов Хроматография Экологическая химия Эксперементальная химия Электрохимия Энергетическая химия
Новые книги
Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 2" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 1" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 12" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 11" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 10" (Журналы)
Книги по химии
booksonchemistry.com -> Добавить материалы на сайт -> Металлургия -> Коротеев А.С. -> "Плазмотроны: конструкции, характеристики, расчёт" -> 28

Плазмотроны: конструкции, характеристики, расчёт - Коротеев А.С.

Коротеев А.С. Плазмотроны: конструкции, характеристики, расчёт — М.: Машиностроение, 1993. — 296 c.
ISBN 5-217-01342-7
Скачать (прямая ссылка): plazmatorikonstrukciiharakteristi1993.djvu
Предыдущая << 1 .. 22 23 24 25 26 27 < 28 > 29 30 31 32 33 34 .. 99 >> Следующая


dU

которой напряжение имеет минимальное значение, т.е.

dT

0.

о

Для дуги, движущейся под действием магнитного поля между параллельными электродами, на основании полученного ранее выражения для напряженности это условие дает

dE

</Г

dT.

,в ,0.4^0.8 , d Г J>.8
<Вр> л0 0
,0,2 0.2 ' ^0 0.2
/ о а
(3.11)

Действительно, для большинства газов эта функция имеет минимум. Например, для воздуха он реализуется при температуре 12000... 13000 К. К аналогичному выводу можно прийти, если рассмотреть за-

висимость напряжения U =

VaJ

о

/

от основного энергетического кри-

82
рис. 3.20. Значения определяющей температуры Т для различных газов:

1 - Не; 2 - N

3 - Н2 ; 4 - Аг

т,к

то

то

Glhoao

терия G =--------— , которую прибли-

Г

женно можно описать степенной функцией U - Ср1. Используя принцип минимума Штеенбека, получим условие -jjjr

к
<777/ V/// &/У,
У/// Г/Т//
г.. К
Ж Щ Ш

XJ
4
jn

1-m

2,5 5,0 р,МПа

= 0. Для плазмо-

тронов с магнитной стабилизацией дуги показатель степени т близок к 0,8, и получаем уже рассмотренное выше условие (3.11) для определения характерной, температуры в разряде. Для плазмотронов с вихревой стабилизацией показатель степени меньше, однако, как



показывают расчеты, минимум функции

l-m

в широком диапазоне

изменения т достигается при близких значениях температур, что позволяет с достаточной точностью выбирать температуру и,

следовательно, значения и для различных газов. Кроме того,

tm

минимум функции

1-m

весьма пологий и поэтому ошибка в выборе

температуры практически не сказывается на точности обобщения экспериментальных данных. На рис. 3.20 приведены значения определяющей температуры в зависимости от давления для ряда газов.

3.2.3. Экспериментальное исследование дугового разряда в плазмотроне с магнитной стабилизацией

Исследование направлено на расширение режимов работы плазмотронов. В экспериментах варьировались расстояние между электродами

I в пределах от 10 до 40 мм, расход воздуха, сила тока и напряженность магнитного поля. Опыты проводились на нескольких плазмо-

83
Рис. 3.21. Вольт-амперные характеристики дуги при G -. О

(//, А/см): х - Н - 2500; • - Н - 1740; О -

Н - 800; Д - Н - 2800 : 0 - Н -

- 1860: * - Н - 1240: ? - Н -

- 870

1600 гт зюо то то i,a

тронах, схематически показанных на рис. 2.5, 2.12 и др. Плазмо-

троны имели боковой вывод газа или смесительную камеру. Боковой выход горячего газа или смесительная камера позволяли получить не-закрученный поток воздуха в выходном сечении сопла. Диаметр критического сечения изменялся от 3 до 30 мм. За счет изменения

расхода и площади критического сечения сопла изменялись давление в плазмотроне и скорость газа в межэлектродном зазоре. Из рассмотрения вольт-амперных характеристик, приведенных на рис. 3.21, а также из рис. 3.22 и 3.23 видно, что при отсутствии расхода газа через плазмотрон напряжение остается достаточно большим и может составлять сотни В. Поэтому степенные аппроксимации экспериментальных данных в виде U ~ <л которые приводят к результату U = 0 при G = 0, применимы только при достаточно больших расходах. Эксперименты показывают, что вольт-амперные характеристики до силы тока ~ 4 кА - падающие как при значительных расходах, так и при G = 0. Имеется слабая, но явно выраженная зависимость напряжения от напряженности магнитного поля (рис. 3.24). Увеличение межэлектродного расстояния, как видно из рис. 3.25, приводит к сильному росту напряжения, однако функционально эта зависимость слабее линейной. В нашем случае имеет место степенная зависимость вида

Рис. 3.22. Вольт-амперные характеристики дуги при / * 40 мм, Н - 1240 А/см,

d - 6 мм: кр

О - G * 65 г/с; ? — (?** 20 г/с; • — G * 10 г/с; А — G * 0

1000 2000 3000 то 5000 1А

84

и,В
Предыдущая << 1 .. 22 23 24 25 26 27 < 28 > 29 30 31 32 33 34 .. 99 >> Следующая

Авторские права © 2011 BooksOnChemistry. Все права защищены.
Реклама