Главное меню
Главная О сайте Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Аналитическая химия Ароматерапия Биотехнология Биохимия Высокомолекулярная химия Геохимия Гидрохимия Древесина и продукты ее переработки Другое Журналы История химии Каталитическая химия Квантовая химия Лабораторная техника Лекарственные средства Металлургия Молекулярная химия Неорганическая химия Органическая химия Органические синтезы Парфюмерия Пищевые производства Промышленные производства Резиновое и каучуковое производство Синтез органики Справочники Токсикология Фармацевтика Физическая химия Химия материалов Хроматография Экологическая химия Эксперементальная химия Электрохимия Энергетическая химия
Новые книги
Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 2" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 1" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 12" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 11" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 10" (Журналы)
Книги по химии
booksonchemistry.com -> Добавить материалы на сайт -> Металлургия -> Коротеев А.С. -> "Плазмотроны: конструкции, характеристики, расчёт" -> 62

Плазмотроны: конструкции, характеристики, расчёт - Коротеев А.С.

Коротеев А.С. Плазмотроны: конструкции, характеристики, расчёт — М.: Машиностроение, 1993. — 296 c.
ISBN 5-217-01342-7
Скачать (прямая ссылка): plazmatorikonstrukciiharakteristi1993.djvu
Предыдущая << 1 .. 56 57 58 59 60 61 < 62 > 63 64 65 66 67 68 .. 99 >> Следующая


вектор /Г).

В частном случае, когда = 7г/3, можно магнитную катушку на электроде фазы А включить последовательно с дугой фазы В, тогда в

Рис. 6.13. Векторная диаграмма. Рис. 6.14. Векторная диаграмма,

поясняющая способ устранения фа- иллюстрирующая первый метод ус-

зового сдвига транения фазового сдвига

180
полости электрода А получим поле //"', сдвинутое относительно тока

согласования фаз тока и магнитного поля, так как он влияет только на направление вращения ножки дуги.

В принципе можно заранее рассчитать геометрию электрода так, чтобы получить = 7г/3, тогда можно обойтись одной магнитной катушкой на электроде. Однако практически такой подход возможен далеко не всегда, так как диаметр электрода и особенно толщину стенки нельзя выбирать произвольно, без учета особенностей физических процессов в плазмотроне и охлаждения электрода. В.М. Миронов и Ю.С. Свирчук предложили способ устранения фазового сдвига, согласно которому на электрод наматываются две катушки (одна на другую), которые питаются токами двух разных фаз. Подбирая соответствующим образом числа витков этих катушек, можно получить на внешней поверхности электрода магнитное поле, опережающее ток на угол </>. Практически наиболее удобно комбинировать фазы так, как показано на рис. 6.14, т.е., например, на электроде фазы А одна катушка включается последовательно с дугой фазы А (ампервитки вторая - последовательно с дугой фазы С (ам-

Определим числа витков каждой катушки, необходимые для создания

лишь отношение чисел витков двух катушек. Числа витков каждой катушки можно легко найти, если из расчета стойкости электрода определить величину необходимого магнитного поля Н при заданном токе /.

После преобразований получим

Iд на угол тт. Подобный сдвиг нё имеет значения с точки зрения

первитки I w ). с с

суммарного поля Н^9 опережающего ток на угол ip. Из рис. 6.14 по теореме синусов находим

о/д sin(27r/3-^) где и Wg - числа витков на единичной длине. Эта формула дает

2

sin (27r/3-v>)

J_______________si rup

sin(27r/3-y>)

181
Магнитные катушки вносят в цепь дополнительные индуктивные и активные сопротивления. Однако расчеты показали, что в большинстве практически важных случаев эти сопротивления можно не учитывать. Нагрев электрода вследствие частичного поглощения в нем электромагнитной волны также незначителен.

6.3.2. Второй метод

В этом методе, как и в предыдущем, на каждый электрод наматываются две катушки, через одну из которых пропускается ток данной фазы. Вторая катушка замкнута на конденсатор (рис. 6.15). Вследствие смещения фазы тока во второй катушке по отношению к первой, обусловленного включением конденсатора, удается получить результирующее магнитное поле с фазовым сдвигом tp. Это видно из следующего приближенного расчета.

Пусть d{ ~ d2 » dQ.

Тогда HI

Iwn * I * lja>n. 0 0 1 2 2

(6.14)

Наводимая ЭДС (х - индуктивное сопротивление) Е = - jxHbaT1, откуда с учетом того, что

' = 1, a Xq = 1/cjC, получаем (в электроде);

i*2Hl

°VV'V

(во второй катушке).

Рис. 6.15. К расчету напряженности

магнитного поля и фазового сдвига в системе с двумя катушками и конденсатором

182
Подставляя полученные выражения в (6.14) и учитывая, что lQwQ = HI, получим

Рассмотрим сначала случай R. < хг. Обозначая х JR, = а, и х/х~ =

2 С 1 1 1 2 С

= получим

Формула (6.16) указывает на принципиальную возможность регулирования фазового сдвига в пределах > - я, где <f>Q - фа-

зовый сдвиг при разомкнутой второй катушке; это соответствует изменению а2 в пределах 0 < < оо. формула (6.15) указывает также

на возможность усиления поля в полости электрода по сравнению с приложенным. Действительно, если а < 1, то в некотором диапазоне

изменения а имеет место соотношение Н > /Л. Это объясняется ре-2 О

зонансными явлениями в рассматриваемой системе. Эксперименты по схеме, аналогичной приведенной на рис. 6.8, подтвердили возможность регулирования фазового сдвига с помощью емкости и получать при этом усиление магнитного поля в полости электрода, однако

Н/Н0 Ml - а2 ¦ ja{) \

откуда

(6.15)

tg ip = - а{/(1 - а2).

(6.16)

2

Рис. 6.16. Зависимость напряженности магнитного поля от емкости:

-------- расчет; • — эксперимент 0

Но

2 * хС/ Ом

183
Рис. 6.17. Зависимость фазового
Предыдущая << 1 .. 56 57 58 59 60 61 < 62 > 63 64 65 66 67 68 .. 99 >> Следующая

Авторские права © 2011 BooksOnChemistry. Все права защищены.
Реклама