Главное меню
Главная О сайте Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Аналитическая химия Ароматерапия Биотехнология Биохимия Высокомолекулярная химия Геохимия Гидрохимия Древесина и продукты ее переработки Другое Журналы История химии Каталитическая химия Квантовая химия Лабораторная техника Лекарственные средства Металлургия Молекулярная химия Неорганическая химия Органическая химия Органические синтезы Парфюмерия Пищевые производства Промышленные производства Резиновое и каучуковое производство Синтез органики Справочники Токсикология Фармацевтика Физическая химия Химия материалов Хроматография Экологическая химия Эксперементальная химия Электрохимия Энергетическая химия
Новые книги
Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 2" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 1" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 12" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 11" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 10" (Журналы)
Книги по химии
booksonchemistry.com -> Добавить материалы на сайт -> Металлургия -> Коротеев А.С. -> "Плазмотроны: конструкции, характеристики, расчёт" -> 71

Плазмотроны: конструкции, характеристики, расчёт - Коротеев А.С.

Коротеев А.С. Плазмотроны: конструкции, характеристики, расчёт — М.: Машиностроение, 1993. — 296 c.
ISBN 5-217-01342-7
Скачать (прямая ссылка): plazmatorikonstrukciiharakteristi1993.djvu
Предыдущая << 1 .. 65 66 67 68 69 70 < 71 > 72 73 74 75 76 77 .. 99 >> Следующая


di^Jdr = y^a^sm (r + ф + n/3) - У/^fQsin (т + ф - 7г/3) -

Эта система решалась численным методом Рунге-Кутта при начальных условиях в каждой фазе /(0) = «(0) = 0; ы(0)//(0) = R .

В результате расчета симметричной цепи при а = 7, 6 = 50 полу-

чено, как и следовало ожидать, что кривые uni разных фаз в установившемся режиме сдвинуты на угол 27г/3, а по форме совпадают с аналогичными кривыми однофазной цепи. Интерес представляет рис. 7.8, на котором показаны результаты расчета при а = 4, Ь =

— _2

= 50, ф = 0, /?0 = 10 . После прохождения че- jд*

рез нуль дуга в фазе А погасает, а напряжение / ^

на разрядном промежутке становится равным соответствующей ЭДС (на рис. 7.8 показана штри-

- УВ{иС - кВ(?В] ~ yAiuC ~ кА(?А]'

du^/dr - (uA/iA)(diA/dr) - - 1);

dUj^/dT = (йд/i^)(dig/dr) - - 1);

du^Jdr = (UjJiQ)(di^Jdr) - - 1).

Рис. 7.8. Погасание одной из дуг в трехфазной ”7 -цепи

ховой линией), т.е. при данных значениях а, о

209
6, /?о симметричный режим цепи не возникает, а наблюдается двухфазное горение.

Расчеты несимметричных режимов (по 6, k, у) показали, что формы

и значения и и i в общем случае зависят от параметров двух других дуг.

7.5. ИЗМЕНЕНИЕ ДЛИНЫ ДУГИ ВО ВРЕМЕНИ

Большой интерес для практики представляет расчет дуг с изменяющейся во времени длиной, что имеет место, в частности, во многих коммутационных аппаратах. Необходимую для расчета таких дуг дифференциальную вольт-амперную характеристику можно получить следующим образом. Перепишем (7.14) в виде

ЕШМт) = ШИт) ¦ ЫЕ{Е*/Е* - 1).

эф

Если длина дуги изменяется во времени, но так, что не возникают концевые эффекты, то это уравнение остается справедливым. Обозначим / = и = El; U = Е I . Тогда дифференциальная харак-

О 0 эф О

теристика дуги с изменяющейся длиной принимает вид

du/dr = (и/i )di/dr - bu(u/f - 1) + udf/dr, (7.15)

где и = иД/g. Если задан вид функции /(г), то из совместного решения (7.15) и уравнений цепи можно найти uni.

Рассмотрим цепь с дугой и индуктивностью и примем, что длина дуги увеличивается по линейному закону / = /Q(l + kr). Уравнения

для расчета такой цепи имеют вид

du/dr = (a//)[osin (т + ф) - и] - bu[u2( 1 + kr) 2 - 1] + ku\

di/dr = asin (т + ф) - и>

где в величины а, и, i входит а не U, как было ранее. На рис. 7.9 показаны результаты расчета такой цепи при относительно

210
быстром увеличении длины дуги. В течение первого после поджига полупериода напряжение на дуге быстро увеличивается, во втором полупериоде оно остается приблизительно постоянным, однако эффективное значение тока существенно уменьшается по сравнению с первым полупериодом. После второго перехода через нуль дуга погасает: ток прекращается, а напряжение становится равным ЭДС (штриховая кривая).

Подобным же образом можно исследовать влияние периодического изменения длины дуги на и и j (например, вследствие механизма шунтирования). Один из возможных вариантов дифференциальной вольт-амперной характеристики дуги в этом случае имеет вид

du/dr = (u/i)di/dT - bu(t?//2 - 1) + u(dl/di)(di/dT)>

где l(i) - заданная периодическая функция, выражающая зависимость длины дуги от силы тока.

В качестве простейшего случая можно положить

7 = /// = 1 + kcos. ( -j~- i/i ), 0 < & < 1.

О 2 шах

При k = О длина дуги постоянна, при k > 0 длина максимальна при

I = i и минимальна при i = 0. max

Рис. 7.9. Погасание дуги при Рис. 7.10. Погасание дуги и про-

увеличении ее длины: цесс восстановления напряжения:

а * 8; Ь = 10; ф = 1.2; k * 1; а = 10; Ь = 50; RQ = 0.1; g -

RQ = 1 = Ю3; k = 1

211
Дифференциальное уравнение (7.15) можно использовать для расчета восстанавливающегося напряжения. Известно, что после погасания дуги начинается процесс восстановления напряжения на разрядном промежутке, который может быть как апериодическим, так и колебательным. При колебательном процессе возможны большие перенапряжения, опасные для электрооборудования, поэтому изучение процесса восстановления напряжения представляет большой интерес.

Вернемся к рассмотрению цепи, изображенной на рис. 7.4. Будем считать, что длина дуги увеличивается по линейному закону. Уравнения для расчета такой цепи имеют вид

d/j/dr = asin (г + ф) - и + Ri ^

du/dr = g(i{ - i);

di/dr = (gi/u)(i i - i) - ki + bi[t?{ 1 + kr) 2- 1].

Пример расчета полученной системы уравнений показан на рис. 7.10. Видно, что в данном случае дуга погасает после первого же перехода через нуль и далее идет колебательный процесс восстановления напряжения, обусловленный наличием в цепи даже весьма малой шунтирующей дугу емкости. Полученные дифференциальные вольт-амперные характеристики дуги могут бьггь использованы также для расчета переходных процессов в цепях с дугами, питающимися от источников постоянного напряжения.
Предыдущая << 1 .. 65 66 67 68 69 70 < 71 > 72 73 74 75 76 77 .. 99 >> Следующая

Авторские права © 2011 BooksOnChemistry. Все права защищены.
Реклама