Главное меню
Главная О сайте Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Аналитическая химия Ароматерапия Биотехнология Биохимия Высокомолекулярная химия Геохимия Гидрохимия Древесина и продукты ее переработки Другое Журналы История химии Каталитическая химия Квантовая химия Лабораторная техника Лекарственные средства Металлургия Молекулярная химия Неорганическая химия Органическая химия Органические синтезы Парфюмерия Пищевые производства Промышленные производства Резиновое и каучуковое производство Синтез органики Справочники Токсикология Фармацевтика Физическая химия Химия материалов Хроматография Экологическая химия Эксперементальная химия Электрохимия Энергетическая химия
Новые книги
Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 2" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 1" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 12" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 11" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 10" (Журналы)
Книги по химии
booksonchemistry.com -> Добавить материалы на сайт -> Металлургия -> Коротеев А.С. -> "Плазмотроны: конструкции, характеристики, расчёт" -> 89

Плазмотроны: конструкции, характеристики, расчёт - Коротеев А.С.

Коротеев А.С. Плазмотроны: конструкции, характеристики, расчёт — М.: Машиностроение, 1993. — 296 c.
ISBN 5-217-01342-7
Скачать (прямая ссылка): plazmatorikonstrukciiharakteristi1993.djvu
Предыдущая << 1 .. 83 84 85 86 87 88 < 89 > 90 91 92 93 94 95 .. 99 >> Следующая


стенки I = --- . Видно, что в выбранном диапазоне распреде-

0 Л

ление температур в плоскости симметрии уже при I = 4 соответствует распределению температур в стенке бесконечной ширины. Видно также, что одномерный расчет температуры стенки без учета

’’растекания” тепла, т.е. при / = 1, может приводить к существенному завышению температуры, особенно при слабом охлаждении.

Из анализа зависимости (8.11) можно сделать важный практический вывод, заключающийся в существовании оптимальной толщины стенки при заданной интенсивности охлаждения. На рис. 8.18 приведена зависимость температуры Т^ на наружной поверхности электрода от

толщины стенки. Видно, что при слабом охлаждении минимальные значения температуры получаются для стенок достаточно большой толщины. Это является результатом бокового "растекания” тепла от источника.

Приведем формулу (8.11) в размерном виде ад

IAU

2яОХ

1

J

-JL ¦

I

Л7

n

X z k~

kirx kn I
COS j” sin I \ Ei.
266
0 i * S P I

0 4 8 11 I, kA

Рис. 8.18. Зависимость от

&/Rq при различных а

Рис. 8.19. Сравнение температур на поверхности электрода в пятне с температурой нагрева от пред-

варительных пробеганий дуги

kir

а

I

* т

(8.12)

X

kir + ~

а

\

Из полученной зависимости затруднительно без численных расчетов показать влияние силы тока / на температуру Т . Для выяснения этой

8 2

зависимости приведем численный пример при AU = 11 В, / = 10 А/м , =2, D = 0,1 м. Результаты расчета приведены на рис. 8.19.

Л

Для сравнения на рис. 8.19 представлены графики температуры Г ,

показывающие нагрев в пятне. Расчеты проведены по формуле (8.4) при тех же исходных данных и при двух значениях скорости v = 10 м/с и v = 100 м/с. Видно, что для больших значений силы тока

меримой с температурой в пятне, а при увеличении скорости может стать преобладающей.

Полученные результаты позволяют выбрать толщину стенки электрода, интенсивность его охлаждения, диаметр электрода и необходимую скорость перемещения приэлектродного пятна.

Видно, что температура Т существенно зависит от силы тока.

температура от предварительных пробеганий дуги становится соиз-

267
8.3.4. Оценка степени уноса материала электрода

Унос материала электрода (меди) при движении по нему приэлек-тродного пятна происходит всегда. Это, по-видимому, связано с природой приэлектродных процессов на "холодных” электродах. Но даже в тех случаях, когда имеются значительные следы оплавления материала электрода, этот унос может быть небольшим и удовлетворять требованиям достаточно длительной работы электродов. Однако при больших значениях силы тока существует некоторое пороговое значение скорости движения дуги. Если скорость перемещения приэлектродных пятен окажется меньше этого порогового значения, то унос материала электрода резко возрастает. В этом случае температура поверхности в пятне достигает температуры испарения и происходит сублимация материала. Значительный унос может происходить и за счет плавления, но, как нам представляется, только в тех случаях, когда перед набегающим пятном электрод нагрет почти до температуры плавления за счет предыдущих пробеганий дуги.

Из изложенного следует, что диаметр электрода, толщина стенки и интенсивность ее охлаждения должны быть выбраны таким образом, чтобы температура Т , рассчитанная по формуле (8.12), не достигла

температуры плавления, т.е. должно выполняться неравенство Г +

+ Г < Г . Величину магнитного поля следует подбирать таким об-

2 пл

разом, чтобы дуга двигалась с достаточной скоростью и сумма температур Г^ (см. формулу (8.1)) и 7^ не достигала температуры испарения материала электрода, т.е. должно выполняться неравенство

где - температура охлаждающей воды.

Проведем оценку степени уноса материала электрода в случае, когда в приэлектродном пятне достигается температура испарения. Точность оценки будет вполне достаточной, если для решения этой задачи воспользоваться интегральным методом, разработанным Гудменом. Будем считать, что температура нагрева некоторого слоя вблизи поверхности электрода от предварительных пробеганий дуги равна

7*00 = ^. Нагрев в пятне до достижения температуры испарения

268
Тцсп РассматРиваем как нагРев полубесконечного тела, имеющего начальную температуру 7^ В дальнейшем на границе устанавливается
Предыдущая << 1 .. 83 84 85 86 87 88 < 89 > 90 91 92 93 94 95 .. 99 >> Следующая

Авторские права © 2011 BooksOnChemistry. Все права защищены.
Реклама